* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

522 давлением р в этом ляется по формуле Q ГИЛРОАЭРОГАЗОДИНАММКЛ сечении опреде­ Для получения на выходе из сопла сверхзвукового параллел ьного потока стенки сопла должны быть профилиро­ ваны специальным образом. 41 л И 1 [po) I С) о M еде t\ — площадь критического сечения сопла. Если расход газа через сопло меньше своего максимального значения, то те­ чение газа в сопле будет всюду дозву- м-/ 3 Фиг. 28. с Фиг. 27. « о в ы м (фиг. 28, кривые 1 и / ' ) . Когда расход достигает своего максимального значения, то в критическом сечении сопла устанавливается звуковая ско­ рость, а за критическим сечением сопла устанавливается или определенная до­ звуковая, или определенная сверхзву­ ковая скорость в зависимости от давле­ ния на выходе из сопла (на фиг. 28 -кривые 2 и 2 ' соответствуют дозвуко­ вому режиму, 3 и 3' — сверхзвуковому режиму). Если давление на выходе при максимальном расходе ниже, чем тре­ б у е т с я для существования сверхзвуко­ вого режима, то газ продолжает рас­ ширяться и по выходе из сопла. Если же давление на выходе выше, чем тре­ буется для так называемого расчетного хверхзвукового режима, но ниже, чем требуется для дозвукового режима, то внутри сопла или на выходе образуется скачок уплотнения (фиг. 28, кривые 4 и 4'), за которым режим будет дозву­ ковым. П р я м о й с к а ч о к у п л о т н е н и я . Поверх­ ность, при прохождении через которую давление, плотность, скорость и темпе­ ратура газа меняются скачком, назы­ вается ударной волной. Ударная волна, скорость распространения которой по частицам газа равна скорости газа пе­ ред ударной волной, называется скачком O уплотнения. Если фронт скач­ ка уплотнения пер­ Pt. Pt Jt пендикулярен набе­ гающему потоку, то Фиг. 29. скачок называется прямым (фиг. 29, где O O i — прямой скачок). Все соотношения для прямого скачка уплотнения могут быть получены из уравнений неразрывности, количества движения и уравнения энергии: f PiV] — P2fъ Р\ — Рг — Р2*>2 — P i f f ; v I 2 ^ ft P ft-1 Pi " 1 Рг 2 1 + A - I P 2 A - M " ft2 где индекс 1 соответствует состоянию газа перед скачком, а индекс 2 — с о с т о я ­ нию газа за скачком.