* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГАЗОДИНАМИКА Sl ) r Если в этих формулах заменить С •на /л, то получим формулы перехода д л я моментных коэффициентов. Можно показать, что взаимное распо­ л о ж е н и е связанных осей и скоростных •определяется не девятью углами, а всего двумя: углом атаки а и углом скольже­ ния J3. ГАЗОДИНАМИКА Основные величины и соотношения. Газовая динамика — наука о движе­ нии газа с большими скоростями или большими перепадами давлений, при которых существенно сказывается сжи­ маемость газа. Основной характеристи­ кой сжимаемости газа служит число M — — , V Уравнение Бернуллн в интегральной форме при переменном р имеет вид P где V\ р\ и V t t р — значения скорости и давления в любых двух точках. Скорость звука или скорость распро­ странения бесконечно малых возмуще­ ний определяется по формуле где V — местная скорость газа, •а — местная скорость звука. Если число M мало, то газ можно считать несжимаемым. С увеличением числа M влияние сжимаемости на кар­ тину течения газа становится все силь­ нее. При числе M > 1 в газе возникают совершенно новые явления, не имеющие места при дозвуковых скоростях (М < 1). Уравнения установившегося движения газа имеют вид (трение и сила тяжести здесь не учитываются): OV x В несжимаемой жидкости а = оо; в абсолютном вакууме а = 0. Скорость звука в воздухе при температуре O С равна 332 м\сек. Газ считается UdeaAbHtuM если урав­ нение состояния для него имеет вид 0 t p = R' T 9 = RgpT. где р — давление; р — массовая плот­ ность; T— абсолютная температура; g = = 9,81 м/сек — ускорение земного при­ тяжения; H Rg— газовая постоянная. Для воздуха R' = 2 8 7 , 1 4 м \сек град 2 1 2 2 и #=-29.27 Mlzpad. dVjr 1 dv + 1 V dp . 1 Уравнение газа адиабаты для идеального дх dv v P dx dv v y дх dv z ^ d F dv z ^P . dy 9 _ i HfMif где p р, T — давление, плотность и температура в каком-либо состоянии принятом за начальное; k — постоянный коэффициент; для воздуха k » 1,4. Газовая постоянная R и удельные те­ плоемкости при постоянном давлении t и постоянном о б ъ е м е C связаны соотношением t D v OV + ü 2 1 P dp dz ' дх »3? 2 где p — массовая плотность; p — давле­ ние; V V v — проекции вектора ско­ рости на неподвижные оси координат X у, z. Уравнение неразрывности будет xt yt 'R где = J ( C p - C v ) = Jc v (Ä-1), ö{pv ) K ö (P^v) + d(pv ) 2 + dx dy dz " " а J = 427 кГ M j кал — механический C p Из уравнений движения можно полу­ чить уравнение Бернуллн в дифферен­ циальной форме эквивалент тепла; A = 2 коэффициент, * Прн р « const ~тLV- P входящий в уравнение адиабаты (для воздуха C = 0,24 M Iсек град). Теплосодержание (энтальпия) идеаль­ ного газа в тепловых единицах опреде­ ляется по формуле p 2 * — CpT. В механических единицах + р ш* t o n s t . I — Jc fj Г.