* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГИДPOАЭРОДИНАМИКА Д| | Повертывая теперь профиль па угол а — Э ° о > 0 (фиг. 12). будем иметь снова безотрывное, но у ж е циркуля­ ционное обтекание с циркуляцией - к набегающему потоку под углом атаки а ( 8 = 0). будет (фиг. 14) 0 Uz- IV У г*—a* t Г — — ^kRlv 00 I sin а. У г о л а между направлением набегаю­ щего потока и направлением бесцирку- где U и V — проекции вектора скорости V на оси координат хну. 00 й В Бесциркуляционное обтекание У 0 •а О СJ 7 а ш KjD I О 1 Ф н г . 13. Циркуляция Г = — 2па I V 1 sin а. 00 Циркуляционное обтекание Фиг. 12. Сила, действующая к V 0 0 на 00t пластинку и перпендикулярная ляционного обтекания OO называется теоретическим углом атаки Реакция жидкости на профиль С: R = X - I Y - Zprv ; oo Р— 2тсар I v I S l n a . 2 Точка приложения силы P находится от передней кромки пластинки на рас­ стоянии Z е е длины. 1 4 L - Rei-Infv A )* w 2 у где Ai — коэффициент, входящий в раз­ ложение dw и равный Г A 2 , Перпендикулярная к вектору V Cnna Р. действующая на контур С опреде­ ляется по формуле Н. Е. Жуковского: 00 Фи1. М. г°-р|Г| Io c o I = ^pW? Itf 0 0 I ^ s i n а. О б т е к а н и е п л о с к о й п л а с т и н к и . Пря­ молинейный отрезок (пластинка) длиной 2а с помощью формулы Н. Е. Жуков­ ского --5-( + f ) С и м м е т р и ч н ы й п р о ф и л ь Н . Е. Ж у ­ к о в с к о г о . Если взять две окружности k и К (фиг. 15), то область между ними отображается в симметричный профиль (руль Жуковского). Радиусы окружностей к и К имеют значения K 1 = а\ R 2 — а (1 4- 8 , + 6 ¾ ) . может быть отображен в окружность радиуса Л а внешность отрезка - во внешность круга (фиг. 13). Комплексный потенциал обтекания пла­ стинки, расположенной по отношению Отображение производится с помошыс функции Жуковского