* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЛАВА XVU ГИДРОАЭРОГАЗОДИНАМИКА ГИДРОАЭРОДИНАМИКА ния с течением времени в каждой фи­ ксированной точке пространства и изме­ нения этих элементов движения при переходе от одной точки пространства к другой. При лагранжевом представле­ нии движения жидкости координаты центра тяжести каждой частицы жидкости являются функциями времени t и на­ чального положений частицы а, Ь,с, т. е. t 2 t О с н о в н ы е п о н я т и я . Законы движе­ ния жидкостей и газов во многом оди­ наковы, и поэтому в гидроаэродинамике жидкости и газы объединяют в единое понятие жидкостей. В гидроаэродина­ мике помимо реальных жидкостей и газов рассматриваются различные модели жидкостей, которые лишь приближенно соответствуют реальным жидкостям и x = f\(a, b. c f ) ; у = / (a Ь, с, t)\ I азам. М о ж н о указать три основные Z = / ( « • Ь> с, I ) . модели жидкостей, а именно: идеальная несжимаемая жидкость, идеальная сжи­ Величины а, Ь, с и t называются пе­ маемая жидкость и вязкая несжимаемая ременными Лагранжа. Проекции век­ жидкость. Реальные жидкости в боль­ тора скорости V и ускорения w частицы шей или меньшей степени и сжимаемы, жидкости на оси координат х, у, z: и вязки. Свойства жидкостей, которые рассма­ триваются в гидроаэродинамике, часто ; V dt * Ot зависят от характера движения. Так, например, сжимаемую жидкость — воз­ дух — при малых скоростях с большой dß ' степенью точности можно считать не­ сжимаемой. Элементы движения жидкости в эйле­ Характерной особенностью жидкостей ровом представлении рассматриваются и газов является их текучесть, т. е. из­ как функции координат точки X у, z и менение формы жидкого объема даже времени Л называемых переменными под действием малых сил. Эйлера. Проекции вектора скорости и В гидроаэродинамике предполагается, ускорения на прямоугольные оси X у. г; что вешество в любом рассматриваемом v =fi(x y,z,t); v =f {x,y z t)\ о б ъ е м е распределено непрерывно. Малый объем жидкости произвольной формы называется частицей жидкости. dv dv , dvr Положение частицы жидкости опре­ W — — 4- f г dt dx деляется обычно координатами ее центра dt тяжести. dv Изучение движения жидкости может оыть произведено двумя методами. dv dv В первом методе, развитом Лагранжем, W рассматривается движение с течением ~dt времени отдельных жидких частиц; OV dv. У . во втором, развитом Эйлером, объектом изучения является не сама жидкость, ч а пространство, заполненное движу­ dv dv , dv . öv dv щейся жидкостью, и при этом изучаются изменения различных элементов движе­ di di dx Ov Oz 8 v в 1 t x t y 2 t t x x r х + x y x tl + 2 2 2 2 2 z x y