* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

124 Отсюда для реальных ОБЩАЯ МЕХАНИКА бесконечно малых приращении dx , dy , dz о. а. ( координат точек системы получаются формулы: дх dx n = dt -J- " дх >j ,- dq , a b dy ду = .-.-*-tff-f. У . (3-413) dz dt n ^ ь ^ | dz Эти формулы показывают, что, если даже выбрать виртуальные при­ ращения tq^ так, что tq^ = dq^, все же, вообще, dx ф Ьх^, dy ф fijr^, dz^^-hz , т . е . реальные перемещения точек системы в течение бесконечно малого промежутка времени от данного момента t до бесконечно близкого ему t-\-dt не принадлежат к числу воображаемых, виртуальных перемещений, возможных в тот же момент t. Но если дх ду дг связи стационарны, то = =* ~ = 0, и тогда, выбирая %щ = dq^ a t получим: dx =Ьх , dy =Ьу , dz = Ьг , т. е. в случае стационар­ ных связей реальные бесконечно малые перемещения точек системы принадлежат к числу виртуальных. Отсюда следует, что виртуально совершенные связи окажутся и актуально совершенными при реальном движении системы, потому что для суммы элементарных реальных работ сил реакции в этом случае получим: У dA (R ) = У ЬА (R ) = 0 . В общем же случае реономных виртуально совершенных связей они актуально совершенными не будут, так как 2 * А (RJJzSdA {Я )ф0. § 3-103. Кинетическая энергия в обобщенных скоростях На основании формулы (3-411) кинетическая энергия точки системы выразится формулой -V - т ъ т v\ т V - / U т /дг дг \ /дг Л дт . \ + • -of) + m U ™ /дт • ,?• дт \ d«»)