* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

86 ОБЩАЯ МЕХАНИКА С силами, приложенными к точке системы, кинетический момент L Q около начала ииерциальной системы связан формулой 5 = Е М 0 (Р ( в ) а ). (3-248) т. е. внутренние силы никакого влияния на изменение абсолютного кинетического момента не оказывают. dL Если производную рассматривать как скорость точки К, лежа¬ щей на конце вектора L Q , ТО, отвлекаясь от размерности этой ско­ рости, формулу (3-248) можно написать в виде: 0 и в этом виде она выражает правило Резаля: скорость конца вектора кинетического момента около начала инерциальной системы равна сумме векторов моментов около того же центра внешних сил, прило­ женных к точкам системы. Для кинетического момента L Q В относи­ тельном движении системы около ее центра инерции, т. е. в движении относительно системы S' отсчета, начало которой совпадает с цен­ тром С инерции и которая движется поступательно по отношению к инерциальной системе, имеет место формула dh' - 5 Г = £ c М С ( р « 0, (3-250) т. е. теорема о кинетическом моменте в этом относительном движении имеет тот же вид, как в абсолютном. В осях хуг или х'у'г' формулы (3-248) и (3-250) принимают вид: dt а ^ л а ' dt а а dV (3-251) dt S а М Сх' dV dt ( " ). а р ( } У' dt 2 м с у ). в Если сумма моментов внешних сил около какой-нибудь оси системы 5 или системы S' остается постоянно равной нулю, например