* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ СТАТИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА 45 к нему компонент И д . Компонент 1Чд называется нормальным сопро­ тивлением поверхности. Компонент Ид измеряет противодействие возможному скольжению тела по опорной поверхности и называется силой трения скольжения. Отношение величины силы трения скольжения при движении тела к величине нормального сопротивления называется коэффициентом трени я сколь­ жения. Отношение величины силы трения к величине силы нормального сопротивле­ ния при покое тела называется коэффи­ циентом статического трения. Стати­ ческий коэффициент больше коэффициен­ та трения скольжения. Угол максималь­ ного отклонения реакции опорной поверх­ ности от нормали к ней, тангенс которого р.^вен коэффициенту статического трения, называется углом трения, а конус с вер­ шиной в точке касания тела с опорной поверхностью, образующие которого указывают максимальные откло­ нения реакции от нормали опорной поверхности, называется конусом трения. Если материальная точка должна оставаться на негладкой поверх­ ности при действии заданной силы Р, то для равновесия точки необхо­ димо и достаточно, чтобы вектор Р проходил внутри конуса трения или, в крайнем случае, — по его образующей. § 3-34. Сходящиеся силы Система внешних сил (Pi, Ра» • « . Р ) , приложенных в разных точках к одному и тому же твердому телу, называется сходящейся, если линии действия этих сил пересекаются в одной точке С, назы­ ваемой точкой схода, или центром сил. Сходящаяся система экви­ валентна одной силе R^, вектор которой равен сумме векторов всех сил системы, а линия действия проходит через точку схода: я (Pi, Ра. » . , Р J R_; R = Ш Р . В частности, при R = 0 сходящаяся д ь П С система эквивалентна нулю, т. е. уравновешена. Геометрическим признаком уравновешенности сходящейся системы служит замкнутость силового многоугольника, составленного из век­ торов этих сил, а аналитически условия уравновешенности выражаются равенством нулю сумм проекций данных сил на три, не лежащие в одл я л ной плоскости, оси: р. = О, ^ = °» 2 kz ~ ®' * * же уравнениями (3-95), что и условия уравновешенности сил па точке. Если система ( Р Р а . . . . » Р ) сходящихся в центре С сил уравнове­ шивается одной силой р д , то линия действия этой силы проходит чеп реэ точку схода С данной системы и вектор Q = — £ Р.. В частноk=\ сти, если две пересекающиеся силы уравновешиваются третьей, то все три силы лежат в одной плоскости и образуют сходящуюся систему. P т е т е м и v 1# л