* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ СТАТИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА 43 Если в точке А приложено п сил P j , Рз, ... , Р , ; , то- сумма векторов их моментов около любого общего центра О выражается формулой л 2 0( А * = А=1 М р а л О А я X 2 k • А=1 P (3-107) Если силы Р | , Р , . . . , Р имеют равнодействующую R, то эта формула выражает теорему Вариньона: сумма векторов моментов силы, при­ ложенных к одной точке, равна вектору момента равнодействующей: п 2 k=\ М 0 ( A) = p M 0 i*A). п (3-108) Если же силы Р 1 р Р , ... , Р 2 л уравновешены, то Щ Р ^ = 0 и фор¬ мула (3-107) примет вид: л 2 М 0( А )= р (3-Ю9) Проектируя обе части формул (3-103) и (3-109) на любую ось LL, полу­ чаем для осевых моментов сил, приложенных к одной точке, соответ­ ственно формулы: л 2 LL А«1 M ( A )- p M U («А ). (3-Ю8») л 2 LL&k)=°Л=1 M (3-109') Глава 3-5 ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ СТАТИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА § 3-33. Свойства внешних сил, приложенных к твердому телу Всякое тело в механике рассматривается как совокупность мате­ риальных точек. Если расстояния между любыми материальными точ­ ками тела остаются неизменными при всяких механических воздейст­ виях, то тело называется абсолютно твердым или, короче, твердым. Силы, измеряющие действие на точки данного тела других тел, назы­ ваются внешними, приложенными к данному телу. Совокупность внеш­ них сил, которая, будучи приложена к твердому телу, не изменяет ме­ ханического состояния тела, называется уравновешенной на данном теле. В частности, уравновешенная система, будучи приложена к твердому телу, находящемуся в состоянии покоя, не выводит тело из этого состояния.