* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

436 Ч. IV. Расчет пластинок ft, равным (29) Жесткость контура характеризуется коэффициентом р а с п о р а k где F — площадь сечения = 2F + Ъ Ь 2(F+ab)' 1 пластинки и а а — р а с с т о я н и е м е ж д у этими элементами. При б о л ь ш о м отношении — иногда Ь принимают k = F-j-аЬ (29а) распорного элемента, Ь — толщина Теория разрушающих нагрузок пластинок в настоящее время (1950 г.) разработана еще слабо и в расчетах часто применяют различные поправочные коэффициенты к теоретическим формулам, верным лишь для небольших дефор- Ф и г . I V . 27. Фиг. I V . 28. Фиг. I V . 29. ыаций в упругой зоне. Н а и б о л е е просто задача решается для бесконечно длин­ ной плоской пластинки, теория которой разработана И . Г. Бубновым еще в на­ чале нашего столетия . Практика показывает, что по формулам для расчета бесконечно длинной пла­ стинки можно б е з б о л ь ш о й погрешности рассчитывать л ю б ы е пластинки с отно2 а а шением сторон — > 3 при опертых и — j> 2 при заделанных кромках. С достаЪ Ъ точной для практических ц е л е й точностью можно с ч и т а т ь , что зона влияния коротких сторон ограничивается половиной ширины панели с каждой стороны (фиг. I V . 28), причем часть ВВ пластинки длиной а—Ь под действием давле­ ния выпучивается по цилиндрической поверхности, а к о н ц е в ы е части шиs / риной Ъ — каждая, как половина квадратной пластинки со стороной, равной кривизны. Линии пересе¬ круга ними. • — L — = 0,76, — по некоторой поверхности чения АВ и А'В' и в обеих гружения с двойной поверхностей, очевидно, меняются в п р о ц е с с е на­ радиусами начале нагружения могут быть заменены д у г а м и Ь R = — или д а ж е просто прямыми с у г л о м 9 0 между э При дальнейшем увеличении нагрузки начинается складкообразование в об­ ластях ABC, А'В'С (фиг. I V . 29), в ы з ы в а е м о е поперечными напряжениями сжатия, которые возникают вследствие того, что пластически деформированная растяжением пластинка имеет периметр больший, чем в исходном (ненагруженном) состоянии. Пластинка, л е ж а щ а я на жестком к о н т у р е , при этом про­ давливается сквозь н е г о , как с к в о з ь матрицу, обжимаясь по краям. Это 1 2 s Труды Ц А Г И , вып. 504, 1940. См. И. Г. Б у б н о в , Строительная механика корабля, изд. 1913 г. Как и у пластинок, работающих на сжатие ( с м . фиг. I V . 2 а ) .