* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

3 Стрельба. 4 скорость, снаряд двигался бы но направлению OA (фиг.2)> н в то же время падал бы под влиянием силы тяжести по ваконам падения свободного тела» В зависимости от протекшего времени, высота падения выражается форMyaotth = — , гдеff—ускорениесилы тяжестп. Отложив 2 по линии OA. расстояния, проходимые снарядом п пустоте к концу различных промежутков времени, а от полу­ ченных точек, по вертикальным линиям, те понижения его, которые должны произойти к тем же момеитам вследствие его падения, построим ряд точек а» Ь, с, d , в которых, снаряд фактически должеп оказаться к коицу каждого из промсясутков времеин. Они определят путь снаряда в пустоте, называемый траекторией. Обозна­ чая через Т время полем снаряда до точки В, пл фиг. 2 имеем: OA T = Sina — VT, Sina, откуда 2V. Sinne , rr О Горизонтальная дальность ОБ определится из того же чертенка: OB = _ OA Co*a = V T Cos* V = бросаплл V. C o s a . 2V S i n a Siu 2 a со стороны, частицы воздуха, образуя завихрения. Эти явления, составляющие явление сопротивления воздуха, весьма сложны и по поддаются вполне точному изучению пи экспериментальным, ни аналитическим путем, почему вполне точных законов сопротивления воздуха установить нельзя. Оно тем больше, чем больше поверхность снаряда, скорость его донесения; зависим от его формы, состояния поверхности, плотности среды, в которой происходит движение» л пр.; действие его оанрявлено в стороиу, противоположную движению, но точка приложения может меняться, в зависимости от положения снаряда относительно направления дви­ жения. От сопротивления воздуха сообщенная спаряду иачальпая скорость по направлению липни выстрела вес время уменьшается, вследствие чего все точки траектории снаряда в воздухе окажутся ппжо таких же. построениых для безвоздушного пространства (фиг, 2 ) ; гори­ зонтальна* дальность получится меньше; кривая будет не симметрична, с более пологой восходящей и более крутой нисходящей ветвями; наибольшая дальность получится при угле возвышения меньшем 46°; окончи, тельная скорость меньше качальпой; у г о л п а д е ­ н и я больше угла возвышения. Траектория снаряда в воздухе не может бить выра­ жена в виде уравнен и я какой-либо кривой. Дан точного вычисления ее элементов ео приходится разбивать и а участки, вычисляя их о некоторым приближением, п.» частям, различными сложный* приемами» вводя число­ вые данные, полученные опытным путем. В вид}' зтог^ Фиг. 2. Вершине Н. j ( -a Of Д е л ь н о с т ь ПРЯНОГО ВЫСТ?1ЛА Из последнего выражения видно» что в пустоте, при одной я той же начальной скорости, дальность изме­ няется вместе с у г л о м в о з в ы ш е н и я а: сначала, по мере возрастания а, она увеличивается, достигая при угле в 15° наибольшей величины, затем снова умень­ шается, обращаясь при а—90° а ноль. В пустоте угол возвышения в 45° представляется у г л о м н а и б о л ь ­ ш е й д а л ь н о о т и . Дри одном и том же угле воз* в шпени я дальность будет тем больше, чем больше на­ чальная скорость снаряда. Изменением утла возвышения и начальной скорости пользуются при С. для получения различных дальностей бросания. Не трудно видеть, что траектория снаряда в пустоте представляет собой плоскую симметричную кривую, расположенную ниже линии выстрела» разделяемую вершиной на две в е т в и : восходятцую а нисходящую. Аналитическое ее иссле­ дование может убедить, что она представляет собой лараболу второго порядка. При углах возвышения, не превосходящих 20°, траектория нааываетол о т л о г о й , или н а с т и л ь н о й , при больших — к р у т о й , навесной. Двигаясь в воздухе, снаряд встречает на своем пути частицы атмосферы, которые принужден смещать, со­ общая ик некоторую скорость; между его поверхностью и частицами воздуха происходит трение; ва кормой снаряда образуется разрежепце, в которое устремляются, Поражаемое П Р О С Т Р А Н С Т В О . 3 для каждого образца орудия для облегчения его ис­ пользования заблаговременно составляются т а б л и ­ ц ы С , в которых помыцахнея различные элементы траектории (углы и линейные размеры), определяемы* вычислением и специальной опытной С. Вращение, сообщаемое современным продолговаты* снарядам вокруг оса их фигуры для достижения их устойчивости на полете» еще больше усложняет вопрос» так' как под совокупным действием зтого вращения и действием сопротивления воздуха, стремящегося опрокинуть снаряд головой назад, ось снаряда при­ обретает так называемое п р е ц е с с и о н н о е конусо­ образное перемещение, на подобно перемещения оси волчка и концу его вращении; амплитуда процессии с течением времени возрастает. Н а ряду о этим, под влиянием неизбежных неправильностей положения оси снаряда, по отношении» оси канала, в момент его взлети из орудия, в начале полета ось снаряда имеет одновре­ менно и другое колебательное—н у т а ц я о н н о е— движение» постепенно затухающее в дальнейшем под влиянием сопротивления воздуха» подобно тому, иди затухают колебания оси волчка» пиолюдаемыа ивачилв» при его пускании* Под влиянием совокупности враще­ ния около оси и прецессии снаряд постепенно укло­ няется в сторону от плоскости стрельбы; при принятом повсюду направлении вращении снаряда окоао оси— по часовой стрелке («ели смотреть ео стороны два «нат