* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

7) Спектральный анализ. 72 нейтральном атом© также равно Z. перескакивает или „падает" с к-той Вокруг ядра атома водорода (один орбиты на г-тую, то атом теряет энер­ протон) вращается один электрон. гию Jk—Ji- Постулат третий: когда Ядро атома гелия (.4=4, Z-2), тожде­ электрон падает от одной возможной ственного с частицей « , испускаемой орбиты на другую, лежащую ближе к многими радиоактивными веществами, ядру, то энергия, потерянная атомом, состоит из 4 протонов и 2 электронов; переходит в одну кванту лучистой вокруг этого ядра вращаются два энергии, испускаемой атомом в этот электрона. Вокруг ядра атома лития момент. Пусть v частота колебаний в (А—7, Z=3, 7 протонов и 4 электрона) испускаемом луче. Тогда вращаются три электрона и т. д. Во­ Ek — Ei^hv . . . . (19) круг ядра атома цинка (Z=S0) вра­ щаются 30 электронов; наконец, во­ круг ядра атома урана (Z = 92) вра­ Эта формула дает возможность вычи­ щаются 92 электрона. Ядро действует, слить частоту, а затем и длину волны как положительный заряд E~Ze, где испускаемого луча. Обратный переход е заряд электрона, рассматриваемый электрона, т.-е. поднятие электрона с как величина положительная, т.-е за­ г-той орбиты наfc-тую,возможен только ряд протона. Учение Бора построено на при внешнем воздействии, сопряжен­ трех постулатах. Из них первый отно­ ным с притоком энергии. Таким воз­ сится к орбитам электронов; эти ор­ действием может служить приток из­ биты Вор считает за круговые. По­ вне лучистой энергии, одна кванта стулат утверждает, что не все орбиты, которой тратится на соответствующее т.-е. радиусы орбит, возможны, а лишь изменение энергии атома, при чем фор­ некоторые, удовлетворяющие опреде­ мула (19) остается в силе. Другой ленному условию. Пусть а , а , а ... a ... случай воздействия мы имеем, когда радиусы возможных орбит в возро- свободно движущийся электрон уда­ стающем порядке, так что а радиус ряется в атом, В этом случае орбиты, ближайшей к ядру. Постулат eY=E —Ei=liv . . . .(20), первый: движение электронов может совершаться только по таким орбитам, где ь заряд, У скорость электрона на которых момент количества дви­ (в вольтах*); v частота того луча, ко­ жения электрона равен целому крат­ торый испускается при обратном па­ ному от /*: 2*, где к постоянная дении электрона с &-той на г-тую Планка. Это дает равенство орбиту; длина волны этого луча опре­ 1 2 3 k г k деляется формулой (17). Когда электрон поднят с его нормальной орбиты на mv ak=k—. . . . (18), одну из „выше" лежащих возможных, 2% то атом называется возбужденным] если где v скорость электрона на &-той же электрон выброшен за пределы возможной орбите; к целое число, т атома, то последний называется иони­ масса электрона. Классическая электро­ зированным. Ионизация может быть динамика учит, что электрон, движу­ простая, двойная, тройная и т. д., щийся с ускорением, безразлично— смотря по числу потерянных электро­ тангенциальным или нормальным, нов; при этом пользуются обозначе­ и т. д. должен непрерывно испускать лучи­ ниями вроде Л е * , Li+\ В е стую энергию насчет энергии своего Воспользоваться формулой (19) воз­ движения. Бор вводит постулат вто­ можно только в случае, когда вокруг рой: когда электрон движется по одной ядра движется только один электрон, из возможных орбит, удовлетворяющих ибо уже при двух электронах мы имеем условию (18), то он вовсе не луче- неразрешимую „задачу трех тел" не­ испускает. Пусть Jk энергия атома, бесной механики, и величины Д& и Д¬ когда электрон находится на ft-той не могут быть вычислены. Поэтому орбите. Оказывается, см. ниже, что нижеследующее относится только к Jk тем больше, чем больше к. Пусть случаю одного электрона, вращающегося г < \ тогда J