* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

653 УСТОЙЧИВОСТЬ 654 (проводка по железным балкам, на фабриках и з-дах и пр.) применяют закрепы специаль­ ной конструкции. Через внутренние стены про­ вода прокладывают в фарфоровых втулках, уширенных с одного конца. Для прохождения через внешние стены провода прокладывают в воронках (втулки с слегка загнутым для защиты от попадания во втулку влаги концом). Данные о роликах, винтах, втулках и воронках для проводки сведены в табл. 3 и 4. Лит.: ) A E G , Электричество как источник света и с и л ы , 2 и з д . , Б е р л и н , 1930; ) А л е к с а н д р о в В., Монтаж электрических установок, 4 изд., M., 1930; ) Г Э Т , П р е й с к у р а н т ы , M . , 1925—27, 1932; *) Л е н и н г р а д ­ ское отделение ВЭО, Электротехнический справочник, 3 и з д . , Л . , 1932; 6 ) Р у к о в о д с т в о С и м е н с а , Э л е к т р и ч е с к о е о б о р у д о в а н и е световых и силовых установок, Б е р л и н , 1924; в) С Э Т , С п р а в о ч н а я к н и г а д л я э л е к т р о т е х н и к о в , т . 3, Л . , 1928; ?) Ф a v л ь Ф . , С п р а в о ч н и к п о э л е к т р о ­ т е х н и к е , т . 3, Л . , 1929; » ) Ф р и д м а н Д., Электро­ у с т а н о в о ч н ы е м а т е р и а л ы , М . , 1927; » ) Х а щ и н с к и й В . , К а н а л и з а ц и я э л е к т р и ч е с к о й э н е р г и и ( с е т и ) , ч . 2, М е х а ­ н и ч е с к и й р а с ч е т и к о н с т р у к ц и я , Л . , 1926; " ) Э л е к т р о ­ т е х н и ч е с к и е п р а в и л а и н о р м ы , 2 и з д . , М . , 1927 и 1929; ) С г о f t Т . , American Electricians Handbook, N . Y . , 1920; ) С г о f t Т . , W i r i n g for L i e h g t a. P o w e r , N . Y . , 1920; i3)с г о f t Т., "Wiring of F i g i s h e d B u i l d i n g s , N . Y . , 1920; " ) P o w l e S t a n d a r d H a n d b o o k for E l e c ­ t r i c a l E n g i n e e r s , 6 ed., N . Y . , 1922; ) L a g r o n L., A p p a r e i l l a g e E l e c t r i q u e , P . , 1933; ") P e n d e г II., H a n d b o o k for E l e c t r i c a l E n g i n e e r s , 2 ed., New Y o r k , 1922; » ' ) P i a z z о 1 i E . , T e c n i c a degli i m p i a n t i e l e t t r i c i per luce e forza, v . 2, M i l a n o , 1929; P o h l H., Die Montage elektrischer L i c h t - u . K l a f t a n l a g e n , 14 A u f l . , L p z . , 1927; » ) R z i h a E . u . S e i d e n e r J . , S t a r k s t r o m t e c h n i k , T a s c h e n b u c h fiir E l e k t r o t e c h n i k e r , В . 1, 7 A u f l . , В . , 1930; го) S a n d e r s o n C I . , E l e c t r i c S y s t e m H a n d b o o k , N . Y . , 1930; " ) s с h о о f К . , D i e T e c h n i k der elektrischen I n s t a l l a t i o n (Croschen S a m m d u q ) , В . , 1930; " I S h u l e r A . , E l e c t r i c W i r i n g , N . Y . , 1925; " ) s t r e¬ c к e г К . , H i l f s b u c h fur die E l e k t r o t e c i i n i k , S t a r k s t r o m au'sgabe, 10 A u f l . , В . , 1925. В. Хащинсиий. 2 3 1 l l 1 2 1 S 1 У С Т О Й Ч И В О С Т Ь . Равновесие тел может быть устойчивым, неустойчивым и безразличным. Устойчивым называется такое положение рав­ новесия, когда при малом отклонении от этого положения тело опять к нему возвращается; неустойчивым,—когда тело при малом откло­ нении уже не возвращается в прежнее положе­ ние, а отклоняется далее; безразличным,—когда тело, будучи отклонено, остается в равновесии и в новом положении. Примером устойчивого равновесия может служить тяжелый шарик В, находящийся внутри чашеобразной поверхно­ сти АС (фиг. 1,0); неустойчивого—шарик, распо­ ложенный в верхней точке выпуклой поверхно­ сти (фиг. 1,6),безразличного—тот же шарик, ле­ жащий на горизонтальной плоскости (фиг. 1, с). Фиг. 1. Характер равновесия м. б. различен для раз­ личных направлений отклонения от положения равновесия. Например если вместо сферичес­ кой чаши возьмем цилиндрическую с горизон­ тальной образующей и сечением вертикальной плоскостью по линии ABC, то для случая по фиг. 1,а при отклонении шарика из положения равновесия по направлению образующей рав­ новесие будет безразличным, при всяком дру­ гом отклонении—устойчивым, а для случая по фиг. 1, 6 при отклонении вдоль образующей равновесие тоже будет безразличным, при вся­ ком другом—неустойчивым. Возьмем седло­ образную поверхность (гиперболический пара­ болоид) и поместим шарик в сродинной точке поверхности (фиг. 2). В этом случае характер равновесия тоже будет различен для различных направлений отклонения. При одних направ­ лениях равновесие будет устойчиво, при дру­ гих—неустойчиво. Аналитический признак У. таков: в положе­ нии равновесия работа 6А всех прилоясенных к телу сил на бесконечно малых отклонениях от положения равновесия равна нулю (на­ чало возможных перемещений). Работа А А на малых, но конечных отклонениях от положе­ ния равновесия будет от­ рицательной при устой­ чивом равновесии и поло­ жительной при неустой­ чивом; если АА = 0 , то ра­ Ф и г . 2. вновесие будет безраз­ личное. Другой признак: в полоясении равнове­ сия потенциальная энергия имеет либо мини­ мум либо максимум. Если минимум—равновесие устойчиво, если максимум—неустойчиво (те­ орема Дирихле). У. равновесия может зависеть также от величины действующей силы: при малой силе равновесие м. б. устойчиво, при большой — неустойчиво. То значение силы, при к-ром рав­ новесие из устойчивого переходит в неустой­ чивое, называется критическим (P .) (см. Сила критическая). Если при возрастании силы Р работа Л А прилоясенных к телу сил при малом его отклонении от положения равновесия ме­ няет свой знак, то Р . существует, если же работа сохраняет свой знак, то Р _ не сущест­ вует. Для нахождения Р , надо приравнять эту работу нулю и решить соответственное ур-ие относительно Р . Можно воспользоваться теоремой Дирихле. Если с изменением силы Р минимум потенциальной энергии переходит в максимум или наоборот, то соответствующее этому переходу значение Р и будет критиче­ ской силой Р . Для упругих систем тоже возможно несколь­ ко полоягений равновесия, к-рые могут быть как устойчивыми, так и неустойчивыми. Рабо­ тами Брайана, Саутвелла, Мизеса и др. были выяснено, что теоремы Кирхгофа об однознач­ ности решений ур-ий теории упругости непри­ менимы к таким телам, как тонкие стержни, пластины и оболочки, и что для них может иметь место несколько положений равновесия. Так, по Мизесу, если нагрузки, приложенные к упругому телу, заданы с точностью до неко­ торого числового множителя А, то существует такое значение этого множителя А„, что для всех значений А < Я имеется только одно положение равновесия и притом устойчивое. Если А стре­ мится к 0 , то это положение переходит в естест­ венное, ненапряженное состояние тела. Если же А > AQ, то возможно несколько положений равновесия. Нагрузку, соответствующую зна­ чению А = Ао, называют критической. В отдель­ ных случаях А может равняться о о ; для такой системы существует только одно устойчивое по­ ложение равновесия и для нее критической наг­ рузки не существует. Практически существова­ ние нескольких форм равновесия имеет значе­ ние лишь в тех случаях, если при А = А не прев­ зойден предел упругости. Это будут тела, у ко­ торых один или два размера малы сравнительно с третьим (пластины, тонкие стержни). Одни из этих форм равновесия устойчивы, другие неу­ стойчивы. Для технич. целей чрезвычайно важ­ но знать, какие из них являются устойчивыми, какие неустойчивыми, т. к. безусловно необхоvp кр кр кр кРш 0 0 п