* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

615 УСИЛИТЕЛЬ 616 контура с первичной цепью; d = nR — логарифмический декремент затухания конту­ р а . При резонансной частоте третий множитель превращается в единицу. Максимум усиления наступает при А = 1; это соответствует опти­ мальной связи со М = Y^RiRn. Однако в целях повышения избирательности надо величину А брать меньше единицы, так к а к второй член под корнем в формуле (18) резко уменьшается с увеличением А. Итак с уменьшением связи (увеличением рассеяния) избирательность воз­ растает. Основная задача при проектировании и расчете резонансных усилителей заключается в расчете контуров (катушек) с наименьшими потерями. Д л я увеличения избирательности применяется несколько каскадов усиления. Если параметры всех каскадов одинаковы, то коэф. усиления и избирательность всего устрой­ ства равны коэф-ту усиления и избиратель­ ности одного каскада, возведенным в степень, равную числу каскадов. К У. высокой частоты в радиотелефонных и радиовещательных прием­ никах предъявляются не толь­ ко требования высокой изби­ 1 рательности, но и равномерно­ го усиления в полосе частот, равной 4—10 kHz. Идеальная 1 1 1 форма частотной характеристи­ 1 ки такого усилителя дана на фиг. 18. Получить такую фор­ му кривой можно, применяя Ф и г . 18. полосные фильтры в качестве анодной нагрузки. Наиболее простым филь­ тром являются два контура, связанных индук­ тивно или через емкость. % n 0 - Н е л и н е й н ы е и с к а ж е н и я в У. У. телефонного и широковещательного типа не должны вносить искажение в форму кривой тока. Д л я того чтобы ток на выходе У . (в цепи внешней нагрузки) имел точно такую же фор­ му, к а к подводимый к У. ток (напряжение), У. не должен иметь частотных, фазовых и нели­ нейных искажений. О частотных искажениях говорилось выше . Ф а з о в ы е и с к а ж е н и я заключаются в том, что сдвиг фаз в усилителе для различных гармонических, входящих в состав усиливаемого тока, различен; благодаря этому форма кривой тока на выходе, являю­ щаяся суммой всех гармоник, может существен­ но отличаться от формы кривой на входе. Фа­ зовые искажения тесно связаны с частотными искажениями. Если У . не дает частотных иска­ жений, то фазовые искажения невелики. Т. к. человеческое ухо мало чувствительно к фазо­ вым искажениям, то обычно при расчете те­ лефонных У. фазовые искажения не принимают­ ся во внимание. Качество воспроизведения речи или музыкальных тонов в сильной степени зависит от величины нелинейных искажений. Под этим видом искажения понимают искаже­ ние, обусловленное нелинейностью усилитель­ ной системы, отсутствием линейной зависи­ мости (прямая пропорция) между напряжением (током) на входе и выходе У. Мерилом искаже­ ния этого рода является коэф. нелинейных искажений ( к л и р ф а к т о р и), определяемый и з следующего выражения: U = на выходе. На вход У . при этом подается чисто синусоидальное переменное напряжение. При отсутствии нелинейных искажений и = 0. Точ­ ных норм д л я величины и не существует: от У. высокого качества требуется, чтобы его коэ­ фициент нелинейных искажений не превышал нескольких процентов (3—5%). Р е ж и м л а м п . На фиг. 19, 20 и 21 и з о б ­ ражены три различных режима лампы: режим класса А (фиг. 19), ре­ жим класса В—угол от­ сечки равен 90 (фиг. 20) и режим класса С— угол отсечки меньше 90° (фиг. 21). Предель­ н а я величина кпд лам­ пы в режиме класса А равна 50%, класса В — 78%, класса С до 90% и Ф и г . 19. выше. В мощных резо­ нансных У. в передат­ чиках лампа работает в режиме класса В или С. Несмотря на несинусоидальность анодного то­ ка напряжение на клеммах анодного контура синусоидально, т. к . для всех высших гармо­ ник тока, кроме первой гармоники, сопротив­ ление анодного контура" ничтожно мало. (Это справедливо для случая, когда анодный кон­ тур настроен на частоту синусоидального на­ пряжения, подаваемого на сетку лампы.) В апе­ риодич. У., усиливающих источник энергии несинусоидальной формы, работать в режиме класса В или С нельзя, т. к. У. будет вносить значительные нелинейные искажения. Поэтому в апериодич. У . лампы во всех каскадах уси­ ления, вплоть до мощного выходного каскада, должны работать в режиме класса А. Только применение двухтактной схемы (см. ниже) дает возможность использовать лампу в режиме класса В , не внося при этом нелинейных ис­ кажений. Дело в том, что форма кривой анод­ ного тока при работе лампы в режиме класса э Фиг. 21. VEUEI + EI^ ( 1 9 ) Здесь Е —амплитуда основной частоты (первая гармоника) на выходе усилителя; Е ,Е ,Е^...— амплитуды соответствующих высших гармоник г 2 3 В имеет лишь четные высшие гармоники ( I I , I V и т. д.). Все нечетные гармоники, начиная с I I I , равны нулю. В двухтактной же схеме четные гармоники тока создают на внешней на­ грузке напряжение, равное нулю. Отсюда ясна возможность использования режима класса В при двухтактных схемах. Работая в режиме класса А, мы все же не освобождаемся целиком от нелинейных искажений, т. к. характеристи­ ка лампы не прямолинейна. Однако при пра­ вильном выборе режима лампы можно коэф. не­ линейных искажений, вносимый лампой, свести до долей процента. Характеристика лампы име­ ет форму кривой, похоя{ую на параболу; благо­ даря этому лампа дает ярко выраженную вто­ рую гармонику, третья и высшие гармоники обычно невелики. Если учитывать только вто­ рую гармонику, то коэфициент нелинейных искажений определяется крайне просто: он равен (фиг. 22) U = llmax~lmin 2 I, (20)