* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
551 УМНОЖЕНИЕ ЧАСТОТЫ 552 3) У м н о ж и т е л ь ч а с т о т ы в н е ч е т н о е ч и с л о р а з . Описанный выше умно житель частоты Жоли кроме четырех гармо ник во вторичной обмотке может в первичной своей обмотке выделить весь ряд нечетных гармоник. Действительно, д л я получения фор мы кривой потока, генерирующего результи рующую эде на зажимах всей первичной об мотки, необходимо взять не сумму отдельных Потоков каждого сердечника, а их разность (фиг. 8). Кривая Ф — Ф симметрична отно сительно оси абсцисс и несинусоидальна, по чему, будучи разложе 1 п на в ряд Фурье, она даст только нечетные гар моники. Таким образом в умножителе частоты сист. Жоли четные и нечетные гармоники ока зываются разделенными. Р а б о т а у м н о ж и т е л я ч а с т о т ы си с т е м ы Ж о л и н а н а г р у з к у . При нали чии тока в обмотке умноженной частоты ре зультирующий поток, имеющий место в каждом сердечнике трансформатора, будет возбуждать ся у ж е током сложной формы, являющейся р?зультатом сложения первичного и вторичного токов различных частот. При анализе в первом приближении можно считать оба тока синусои дальными, чего практически не трудно достиг нуть, подобрав соответствующим образом эле менты резонансных контуров. Накладывая, к а к и ранее, на кривую намагничивания железа кривую тока, можно построить кривые потоков в каждом из сердечников и взять их сумму или разность в зависимости от того, четную или не четную гармонику желательно выделить. Д л я получения наивыгоднейшего режима работы умножителя при нагрузке можно поступать следующим образом. Приняв амплитуду вторич ных ампервитков умноженной частоты неболь шою по отношению к первичным ампервиткам (напр. 20%), меняем фазу их, строим кривые потоков,разлагаем их в ряд и находим наилуч ший режим. Чтобы иметь реально возможную фазу, ориентируемся на эде выделяемой нами гармоники при холостом ходе. После этого стро им серию кривых потоков при найденной наи выгоднейшей фазе в зависимости от амплитуды вторичных ампервитков. Произведенный таким методом анализ дает право сделать следующие заключения.. 1) В виду того что при отыска нии наилучшей фазы вторичных ампервитков по отношению к первичным изменение фазы производится вумноженной частоте,влияние его на результирующее поле весьма невелико, т. к. формы кривых последнего при разных сдвигах мало разнятся между собою. Чем больше номер выделяемой гармоники, тем меньше это влия ние, и разложение результирующей индукции в р я д Фурье дает примерно одну и ту же ампли туду выделяемой гармоники. В большинстве случаев наивыгоднейший режим работы полу чается при совпадении фазы эде гармоники хо лостого хода с фазой тока нагрузки. 2) При на личии во вторичной обмотке тока умноженной частоты результирующий поток сильно иска жается, имея при высоких гармониках кроме основных добавочные зоны вариации. Время, потребное на изменение потока от наибольшего значения до минимального, значительно сокра щается по отношению к холостому ходу, почему импульсы эде приобретают большую амплитуду, а следовательно и максимальное значение эде выделяемой гармоники увеличивается. 3) Чем больше отношение вторичных ампервитков к первичным, тем больше получается значение эде выделяемой гармоники, но вместе с этим возрастает и угол сдвига фазы между током умноженной частоты и эде гармоники, имеющей место при нагрузке, т. е. увеличивается расчет ная мощность умножителя частоты, выражен ная в киловольтамперах. Поэтому обычно бы вает выгоднее установить режим с малой ре акцией вторичной цепи. Холостой ход у м н о ж и т е л я часто ты без п о л я р и з а ц и и ж е л е з а посто янной магнитодвижущей силой. При сильном насыщении железа переменным током общий вид кривой потока и эде, имеющей место в обмотке дросселя, представлен на фиг. 1. Здесь сразу бросается в глаза сильная затупленность потока и остроконечность эде. Фиг. 9 70 AW/CM дает функциональную зависимость между отно шением эде гармоники к эде основной частоты и абсолютным значением амплитуды синусои дальных ампервитков переменного тока, при ходящихся на см длины магнитопровода. Из кривых фиг. 9 следует, что для получения от умнояштеля частоты гармоник высокого поряд ка необходимо насыщение железа сделать очень большим. При увеличении его эде гармоник стре мятся приблизиться по величине к эде основ ной частоты, которая в свою оче В редь при сильно насыщенном со стоянии железа является вели чиною почти неизменною. Д л я аналитич. нахождения амплиту ды и эффективного значения на Aw/a* пряжения основной частоты на зажимах умножителя частоты вводятся следующие упрощения. Т. к. умножитель частоты рабо тает при больших насыщениях Ф и г . 10. железа, то вариация потока в железе, вызывающая возникновение эде, про исходит при весьма малых значениях намаг ничивающего тока за очень небольшой проме жуток времени Т . Поэтому работу умножителя 3