* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

549 УМНОЖЕНИЕ ЧАСТОТЫ 550 тивления почти не повлияют на форму кривой напряжения. Правда, если между машиною и умножителем последовательно включить еще небольшую катушку самоиндукции без же­ леза, то при прохождении через нее несину­ соидального тока напряжение на ее зажимах будет содержать высшие гармоники. Связав с этой катушкой резонансный контур, в по­ следнем можно выделить ту или иную гармо­ нику. Однако такой способ У. ч. из-за весьма небольшого кпд,, практически не у потребляет­ ся. Он м. б. назван методом т р а н с ф о р ­ м а ц и и н а ч а с т о т у т о к а , в отличие от обычно применяемого способа транс­ формации на частоту напряже­ н и я . Для того чтобы генератор работал не на чисто индуктивную нагрузку, самоиндук­ цию умножителя компенсируют последова­ тельно включенной емкостью, а для задержа­ ния высших гармоник тока в полученный т. о. резонансный контур включают катушку само­ индукции без яселеза. Катгщку без железа берут обычно с значительно 66 тыним коэф-том самоиндукции, чем у катушки с железным сердечником. При соблюдении этого условия ток, проходящий по резонансному контуру, м. б. принят в первом 'приближении синусо­ идальным, а все высшие гармоники останутся в напряжении умноядателя частоты. Для то­ го чтобы не загружать машину, работающую на умножитель частоты, реактивным током, Пун'гс предложил схему, по которой генератор работает на воздушный автотрансформатор (фиг. 3). При таком включении часть реактив­ ного тока имеет возможность пройти по катуш¬ ке связи, минуя ма­ шину, почему для по­ следней можно легко «В *% установить любой ре| . жим вплоть до на¬ > „_4._ I .кг. I р у з к и ее чисто ак­ тивною мощностью, причем ток контура может сильно превышать ток генератора. Этот же эффект м. б. достигнут подключением па­ раллельно зажимам машины конденсатора со­ ответствующей емкости, как это предложил Оснос. Последняя схема имеет то преимуще­ ство, что конденсатор предохраняет машину от высших гармоник тока, представляя для последних весьма малое сопротивление. Во vcex схемах вторичная умноженная частота обычно выделяется в настроенном на нее ре­ зонансном контуре. Х о л о с т о й ход у м н о ж и т е л я ча­ стоты с п о л я р и з а ц и е й его ж е л е з а п о с т о я н н ы м т о к о м . 1) О б щ и й с л у ­ ч а й . Правильное р выделение требуе- |д мой гармоники в ' случае применения дросселя с поляри­ зацией железа по­ стоянной магнито­ движущей силой за­ висит прежде всего от верного выбора как соотношения между амплитудою переменных ампервитков AW„ , приложенных к железу, и ампервитками постоянного тока AWg. так и от абсолютного значения последних. Н г фиг. 4 и 5 приведены кривые, при помощи которых я L Г max легко найти наивыгоднейший режим работы умножителя частоты. На них по осям орди­ нат отложены отношения амплитуды эде гар­ моники Е к эде основной волны В а по осям абсцисс—вышеуказанные отношения ампервитков. Из рассмотре- \ Ф и г . 5. ния этих графиков следует, что только при некоторых со­ вершенно опреде­ ленных значениях п ь Е отношения AW та или иная гар­ моника имеет один или несколько мак­ симумов, а непра„ , „ - .—„—__—, . вильный выбор ре' 1Щ жима работы ведет даже к полному отсутствию гармоники. Кривые фиг. 4 и 5 служат исход­ ной точкой расчета умножителей частоты дан­ ного типа. 2) У м н о ж и т е л ь ч а с т о т ы в ч е т н о е ч и с л о р а з . Практически для технич. це­ лей при У. ч. в четное число раз почти нико­ гда не употребляется включение только одното железного сердечTpfav ника с двумя обмотL (S) ками—рабочей и по­ ляризующей. Обычно применяются специ­ альные схемы вклю­ чения. Наиболее упо­ требительная из них схемаЖоли-Эпштейна (фиг. 6). Умножи­ тель частоты данно­ го типа состоит из двух железных сер­ Фиг. 6. дечников с тремя об­ мотками. Одна из них, обшая для обоих сер­ дечников, является обмоткой поляризации и одновременно обмоткой умноженной частоты. Остальные же две принадлел-ат к первичной обмотке и включены таким гбразом, что при прохождении по ним переменного тока в од­ ном из сердечников создается магнитодвижу­ щая сила, складывающаяся с магнитодвижущей силою поляризующих ампервитков, а в дру­ гом—вычитающаяся из нее, т. е. переменные магнитодвижущие силы сердечников сдвинуты по отношению ко вторичной обмотке на 180°. Т а к . образом в каждый момент времени какойлибо из сердечников сильно насыщен, другой же работает при сравнительно малых индук­ циях. На фиг. 7 представлены коивые пото­ ков отдельных сердечников Ф, и Ф„ и кривая результирующего потока Ф=-Ф + Ф , по от­ ношению ко вторичной обмотке являющаяся их суммой. Кривая Ф им^ет постоянную соста­ вляющую и за период основной частоты пре­ терпевает одну и ту же вариацию два раза, т. е. во вторичной обмотке должна генериро­ ваться эде двойной частоты. Однако в виду несинусоидальности эта кривая содержит в себе и более высокие гармоники только четно­ го порядка. Нужно отметить, что при У. ч. по способу Жоли только вторая гармоника дает чисто незатухающие колебания, все же осталь­ ные гармоники создадут затухающие колеба­ ния. Мерой борьбы с затуханием является на­ личие вторичного контура с весьма малым де­ крементом или применение ряда умнон-сителей, питаемых многофазным генератором. n AW^ max 0 2 J 4 s г t г и *18