* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

291 ТУРБИНЫ 292 парциальных давлений отдельных газов, сле­ довательно P = Pi + p + p + ••• Если через п обозначить весовую долю, через п'—-объемную долю для единицы смеси, то дей­ ствуют известные соотношения (если в данном случае индексом 1,2,..., г,... обозначать каждый раз вид газа): 2 3 для изотермич. сжатия (причем отводимая теп­ лота соответствует затраченной работе) N = Ni = 4 GR i • !n — = A PiVi• In ^ - (85) Действительно, потребная работа сягатия - N = NJ . Если через Т - обозначить среднюю абсолют­ ную t°, около к-рой колеблются в различных ступенях темп-ры Т, а через rj средний кпд сту­ пени (к-рый при не слишком узких колесах ко­ леблется от 0,70 до 0,80), а величину, учиты­ вающую трение колеса, потери на неплотность в уплотняющих сальниках высокого давления и механич. сопротивление, обозначить через е— обычно е = 0,064-0,10,—то для действительной работы ся<атия N имеет место и следующее со­ отношение: k k k Vk т s k T R = c =nc p L + nR 2 Pi 2 + 2 Р2 ...=—, + 4¬ + пс (83a) (83b) (83c) (83d) (83e) m= 1 = , R 1 + щт , 1 2 mi m Hi причем S Щ = S%= 1. Содержащиеся в газовой смеси двухатомные газы всего лучше сводить в одну общую группу в виду одинаковой зависимости от темп-р, их теплоемкостей. Д и с с о ц и а ц и я . Все многоатомные га­ зы при достаточно высокой t° диссоциируют, т. е. распадаются на более простые составные части. Это явление возникает при тем более низких t°, чем больше атомов содеряштся в га­ зовой молекуле. У двухатомных газов в преде­ лах встречающихся на практике Г сгорания диссоциация еще не замечается. При сгорании газов, имеющих более двух атомов, практиче­ ски диссоциация может иметь место только у водяных .паров и углекислоты, у к-рых распад начинается приблизительно при f° = 1 500°, пер­ вые разлагаются на водород и кислород, послед­ няя на окись углерода и кислород; однако сте­ пень разложения и при 2 000° очень мала как для первых, так и для вторых. Степень разло­ жения регулируется химич. законом массового действия и зависит следовательно при данной t° еще и от давления, концентрации газа и со­ става газовой смеси. Т. к. в Т. газовых из-за бережного отношения к материалам t° свыше 1 500° ни в коем случае недопустима, то при расчетах трансформации энергии нет необходи­ мости учитывать диссоциацию. Стодола I ] и Шюле [ ] , опираясь на несколько различающиеся данные, составили энтропий­ ные диаграммы, к-рые пригодны для всякого состава газа, имеющего практич. значение. Не­ давно Лютц [ ] и Флаум [»] издали подробно проработанные диаграммы (последний уделил много внимания диссоциации). 3. С ж а т и е з а р я д а. П о т р е б н о е к о ­ л и ч е с т в о р а б о т ы . Воздух [ , ] и го­ рючий газ сжимаются или б е з о х л а ж д ен и я (в идеальном случае, следовательно адиа­ батически) или с о х л а ж д е н и е м при постоянной t°. Т. к. при сжатии изменения Г не­ значительны, то теплоемкость с , c (вместе с этим и к = c /c ) может каждый раз считаться не­ изменной, и работа сжатия для секундного расхода G = V y определяется следующими вы­ ражениями: для адиабатич. сжатия 1 6 10 1 з 1 4 р v p v x x 1 (86) N, =•( l - e ) . j ? In P i При большой степени сжатия требуется всегда охлаждение, т. к. иначе поднялась бы t°, и ра­ бота сжатия слишком возросла бы. При этом кпд составляет для турбокомпрессоров при­ близительно r] = r\ = 0,60-т-0,65, а для поршне­ вых компрессоров соответственно 0,70—0,75 (к-рые однако при газовых Т. в расчет почти не идут). При меньших отношениях сжатия \"PilV\< 2) и сжатии без охлаждения за кпд мож­ но принять при турбокомпрессорах приблизи­ тельно Vk Vad 0,70ч-0,75 (чем сильнее сжатие, тем меньше) и при поршневых компрессорах ~0,80, причем действительное нагревание со­ ставляет Т — Т = ( Т — Т^аа : rj . При жидком горючем к работе сжатия нужно присчитать также работу, расходуемую на на­ сос для горючего. Но в виду незначительности последней ею всегда можно пренебречь, и по­ этому термич. кпд достигается более высокий, чем при газообразном горючем. Наконец к ра­ боте N относится еще расход энергии по при­ ведению в действие необходимых вспомога­ тельных машин (напр. промежуточная, цирку­ ляционная и отсасывающая воздуходувки). Определение главных разме­ р о в к о м п р е с с о р а . В поршневом ком­ прессоре с цилиндром двойного действия еже­ секундно всасываемый объем составляет s GRT m р г k is = = 2 х 2 ad k V l = G . V l = 2X-^.V , z (87) G{4-id = (84а) повышение температур fe - 1 при этом V означает рабочий объем цилиндра, п—число об/м. и Я—коэф. подачи (при ци­ линдре простого действия всасывается конечно вдвое меньшее количество). Коэф. подачи тем меньше, чем сильнее сжатие в цилиндре (при слабом сясатии Я = 0,904-0,95, при степени сжатия p / P i = 4 приблизительно Я = 0,804¬ 0,85; при р /р = 8 коэф. подачи Я приблизи­ тельно равен 0,72-f-0,76). Если дан всасываемый объем Vx и число оборотов п, то вышеуказанное ур-ие позволяет определить размеры цилиндра. При степенях сжатия р /р начиная с 6, рекомен­ дуется переходить к двухступенчатой конст­ рукции компрессора, причем целесообразно вы­ бирать для каждого цилиндра приблизительно одинаковое отношение сжатия. Для центров бежных компрессоров, о к-рых, по крайней мере при большой производительности, единственно может итти речь, для всасываемого в секунду объема V имеется следующее соотношение: z 2 2 г 2 и x t- -ti 2 = (T -T ) 2 x ad =T 1 [(g) h - l ] ; (84b)