* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
229 ТУРБИНЫ т 0 П И = =z и 230 Еслир = р , Р этом P2=Vm Po Po явле ние истечения не будет иметь места (кривая а). На фиг.8 нанесено пунктиром отношение для расширяющегося сопла при q^2 по ур-ию(23а). И с т е ч е н и е из с о п л а с к о с ы м сре з о м . Косой срез в соплах (фиг. 11) создает тр-к ABC дополнительного расширения, как бы увеличивающий сечение сопла, благодаря чему достигается скорость выше критической, даже в случае суяшвающегося српла. При давлении в сечении ВС, равном давлению окружающей среды, сопло работает так же, как и без ко сого среза, т. е. без отклонения струи. Если противодавление меньше, чем давление в сече нии ВС, то происходит расширение как в ко сом срезе, так и в окружающей среде за соп лом. .Если же давление в сечении косого сре за будет больше давления окружающей среды, дальнейшее расщи> рение пара проис ходит в промежут ке между соплом и 0 Фиг. и. Преобразование э н е р г и и в ра б о ч е м к о л е с е . Предположим, что во вра щающемся канале (фиг. 12) ок ружная скорость при входном се чении и возрастает до значения /I и при выходе и что относитель /I ная скорость входа пара равна гь\, а относительная скорость выхода / i равна w . Для соблюдения усло / i вия безударного входа струи ско рость w должна иметь направление касательной к входной, кроме кана ла. Абсолютная скорость входа пара с равна геометрич. сумме w и м,, а абсолютная скорость вы хода пара с равна геометрич. сумме w и и . Ф и г В канале за счет расши рения возникает дополнительная кинетическая энергия . В этом случае для канала рас полагаем энергией (с? + Д го ): 2д. Из этого количества только часть передает ся* каналу в виде механич. энергии; энергия выходящего пара А и энергия на покрытие потери при движении в канале z пропадают; кроме того д. б. затрачена энергия ъ~ \ для г 2 2 x х x 2 2 2 2 С w ь и 2£Г лопатками. Для практич. целей может иметь значение угол истечения пара а, к-рый с до статочной точностью м. б. определен (фиг. 11) л о ур-ию (14) Sina ~ 0* ' ' /2 - 2 ' lw> Sin a _ /я (24) Sin a f hlff> Здесь q' представляет собою степень расшире ния струи согласно ур-ию (17). Т. к. незначи тельное отклонение струи связано с меньшими потерями, чем чрезмерное отклонение с после дующим сжатием внутри сопла, то несколько преуменьшенная степень расширения оказы вается более выгодной, чем повышенная. При нерасширяющихся соплах 9 = 1; отклонение струи имеет место лишь тогда, когда w > w . Поток пара пр и наличии потерь. Потери, неизбеяшые при протекании пара через сопла, возникают при входе, по пути и при выходе. Криво линейные канал и рабочие лопатки вызывают ббльшие потери, чем ка налы с прямой осью. В каналах, в к-рых имеет место расширение пара, скорость при выходе больше, чем при входе. Приращение скорости происходит только в конце канала, за изгибом. В нерасширяющихся каналах разница между скоростями входа и выхода незначительна и пар проходит через место изгиба с относитель но большой скоростью. Вследствие этого при прочих одинаковых условиях дополнительные потери, возникающие вследствие изгиба, ока зываются, вообще говоря, меньше в расши ряющихся каналах, чем в неимеющих уширения. При течении пара со скоростью, превы шающей скорость звука, присоединяются еще потери, обусловленные сжатием при колеба ниях. Точное вычисление потерь невозможно; они м. б. определены введением скоростных коэф-тов. При абсолютных скоростях эти коэф-ты обозначаются обычно буквой 9?,.а при относительных—буквой f. 2 w повышения скорости пара от и до и . Поэтому мощность, переданная лопаткам, составляет г 2 L,, = С? + M v 2 - ( c ! + t , f - u | ) 2£Г U w W Потеря на движение внутри канала равна 4 •W? z» = ——+ A u> — w ? — 2д 2 z Поэтому энергия, переданная лопаткам,составнт L = 29 Если обозначить проекции с и с на касатель ные к окружностям через с и с . т о получим (фиг. 12) :* «!<•,„ ± « с мм/кг. (25) n х 2 1и 2м Ь и = 2 ан s Знак ( + ) д. б. применен в том случае, если с и и направлены в противоположные сто роны, знак (—)„ напротив, если с и м имеют одно направление. Если вместо с и с ввести w и w —проекции относительных скоростей на касательные к окружности, то 2и 2 2и 2 1м 2 ц lu Zu - • ( U - W „ ) - ( l 2 - U i ) Здесь произведение и • w всегда положи тельно, т. к. W всегда направлено в сторону, противоположную и . Мощность на окружно¬ сти колеса равна N =С7 • Ь (кгм/т), а вращающий момент М = ^ (кгм), 2 2u 2и 2 H и где со представляет собою угловую скорость. Если и =и то 2 1г L = • (c ± с ) = ^ • ^ . u(26) Уравнения для L м. б. составлены без затруд нений также на основании закона импульсов. u g Ul 2и u v w *8