* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
227 ТУРБИНЫ 228 равно f . В поперечном сечении f имеем да вление р , в сечении / давление р , а во внеш ней среде давление р. Соответствующие удель ные объемы v , v и v м. б. получены из урав 2 0 0 2 2 0 2 ур-ию (20а). Ф-ия£м. б. выражена приближенно: а при e = 0,545 получим s 5^2,2У7ЩЮ=?). (21а) Соответствующая кривая совпадает практи чески с кривой £ на фиг. 8. На фиг. 9 дано рас ширяющееся сопло с коэф-том расширения q. В сечении / устанавливается то давление р . к-рое соответствует коэф-ту расширения q по ур-ию (17) при условии, что р^р (фиг. 10, кривые е й / ) . Если внешнее давление р < р ' 2 2 2 2 Фиг. 8. Л •1,0 j ^при * | | 1 V V 1 нения (1). При р = р явление истечения не будет иметь места и р = р = р = р' (фиг. 7—линия а). Если p < р < р'о, то р = р и через сопло про текает п а р в количестве G согласно ур-ию (15). Давление р в / м. б. получено из ур-ия (15), если вместо £ = ^ и f„ подставить е' и f; w 0 г 0 {) s г 0 0 0 0 Ро м. б. при этом поточено из ур-ия 14 (кривая о). По мере уменьшения р возрастает G и w и уменьшается р. При p = p (кривая с) мы имеем также Рг = Pi, при этом G получает мак симальное значе ние G по урав нению (16) и р до стигает макслмума. При этом ско рость истечения w = w . Если р < p , то G = Const = G , р = Const = p и d в сечении f ско_ росгь = Const =w . Точно так жеоста-Путь пара ются постоянны Ф и г . 6 и 7, ми ро и w и даль нейшее расширение при давлении ниже p про исходит в свободном пространстве вне сопла, причем в струе возникают звуковые колебания (кривая d). Если е' = е, то отношение проте кающего количества пара G к максимальному G определится пэ ур-иям-(15) и (16) 0 д s m 0 s s m 2 s 2 s 0 s m 1 ifi (кривая / ) , то конец расширения происходит вне сопла, в пространстве при этом возникают звуковые колебания. Если р>р\ (кривые Ъ, с и d), то пар расширяется в пределах сопла до давления ниже р, а затем вновь возрастает до р ; т. о. расширение действует частично как диффузор. Следует заметить, что вторичное по вышение давления в диффузоре всегда связано со значительными потерями и что пар в нем при нек-рых услови ях отделяется от сте нок и не заполняет уже выходного сече ния / . Минимальное давление имеет место в сечении, лежащем между f и / . Чем выше р при данном начальном состоянии (следовательно, чем больше е'), тем более место минимального давления приближа ется к самому узко му поперечному се чению / . При изве —- Путь пара Фиг. 9 и К стном противодавле нии р" место минимального давления совпада ет с f , причем p = p . Во всех этих случаях через сопло протекает максимальное количе ство пара G . При течении пара без потерь да вление р" могло бы быть определено по ур-иям (15) и (16); но благодаря значительным в дей ствительности потерям подсчитанные величи ны сильно отклонялись бы от фактических. По этому предпочтительнее определять р" по при ближенной ф-ле 2 m 2 т m m s m 1 1% V (22) Ро (20) при Jc = 1,3 | = 4,412 e i3 ,1 Это ур-ие учитывает потери в потоке пара на основании опыта. Если р > р", то р > p (кривая Ь) и G < G . В пределах е' = е" и е' = = 0 величина G м. б. определена приближенно т m s \/~ 1- e'ta . (20а) - l ' K 2 - y ^ - ( ^ ) 2 ] , (23) (23а) На фиг. 8 нанесено £ в зависимости от е' n j = 2,2 Уа . г' ( 1 , 0 9 - 0 -