* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

225 ТУРБИНЫ или 2 , = —'— £ 226 пара, предпочтительно д л я определения ско­ рости пара пользоваться энтропийной диаграм­ мой. В диаграмме i — s (фиг. 3) адиабатич. перепад тепла, или тепловой напор, Нt=i — i' = ALe. (11) Вместе с кинетич. энергией поступающего пара 0 Разделив обе части равенства на 2-й Н, = А — = 2д 8 380 кинетич. энергия составляет Н' = Н + Н , а скорость истечения пара • w =У + = 91,53 УН', (12) w представляет собой относительную скорость по отношению к каналу; при неподвижных ка­ налах (соплах) она является идентичной т. н. абсолютной скорости, которая обычно обо­ значается буквой с. У р а в н е н и е н е р а з р ы в н о с т и струи. Предположим, что через элемент df в м по­ перечного сечения А—В канала (фиг. 4) 0 е г ~ьГ находим р S = _ ( 2 £ k \fe-J. Предельному расходу соответствует и предель­ но-максимальная скорость w = w , а следо­ вательно е = s . Пользуясь ур-иями (8) и (15), для максимального расхода имеем max s т а х s fe-i (16) 4f\ L..J — f Если поток данного количества пара G при рас­ ширении заполняет все сечение канала, то поперечное сечение / последнего должно по­ степенно суживаться до момента, когда будет w = w . Потом сечение f должно постепенно увеличиваться. Таким образом канал должен иметь суженное поперечное сечение f с после­ дующим расширением. Д л я отношений / , v и w соответственно к f , v и w будем иметь: s m m s s 1 Фиг. 4. / 2 \¥^Т протекает пар в количестве dG кг/ск с уд. объе­ мом v м /кг и со скоростью w м/ск, направление к-рой составляет с осью канала угол <5. Тогда - ^ A . , (13) 3 d G = t d f (17) (18) Если пар заполняет все сечение А—В, то интегрирование по всему сечению дает G =5 (13а) В пределе, когда во всех точках сечения w и v имеют одинаковое значение и д ~ 0, будем иметь (14) k • cos < 5 V \h+L) (19) При перегретом паре при к = 1,3 имеем: ^ = 9,22е^\/ ф{1-е'Щ, G Гр (15а) Это 'ур-ие называется ур-ием неразрывности струи. В общем случае движение пара носит вихревой характер, т. е. w, v и д во всех точках сечения различны; поэтому в ур-ии (14) w обо­ значает среднюю осевую слагающую скорость, a v—средний уд. объем. Из ур-ий (1), (5) и (14) имеем Г fc-1, (16а) а = S 0,22 55 10 1 / а M3 У 1- '13 Е (17а) (15) = 2,77 V 0,627? (18а) (19а) ур-ие (15) представим в следующей форме: 9 k-L (15а) Из последнего выражения следует, что расход достигает максимального значения при нек-ром отношении давлений е', к-рое получится при нахождении максимума выражения . 2 e r h fe+l - s ' h , для чего берем первую производную и прира­ вниваем ее нулю 2 . k 4-1 h 1 ' =0 k Ур-ия (17а—19а) положены в основу вычисле­ ния кривых фиг. 5. Эти кривые имеют целью показать только характер процесса. Истечение из сопел при плоско­ сти среза, п е р п е н д и к у л я р н о й к о с и . Предположим, что к сосуду, в котором состояние пара характеризуется постоянными параметрами р и v , присоединено простое сопло без уширения с нормальным срезом (фиг. 6). Объем сосуда настолько велик, что ско­ ростью проходящего через него пара можно пре­ небречь. Входное отверстие сопла имеет попереч­ ное сечение / ; выходное отверстие сопла, явля­ ющееся одновременно наиболее узким сечением, 0 0 0 Т . Э. т. XXIV. 8