* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

695 ВИНА ЗАКОН СМЕЩЕНИЯ 696 2 перпендикуляров, опущенных из центров О и 0 л и н и ю NN. П р и п р а в и л ь н о й п е р е ­ д а ч е с =с , т . к . з у б ц ы не м о г у т в н е д р и т ь с я д р у г в д р у г а и о т с т а т ь о д и н от д р у г о г о ; с л е х н а 2 х 2 и>, X X Р. д о в а т е л ь н о , (O Q = со.? , о т к у д а — — ~ • Д л я р а в н о м е р н о с т и х о д а это о т н о ш е н и е д . б. п о с т о я н н ы м . И з ч е р т е ж а в и д н о , ч т о 2 Pi = ^ f« = i = Const, Pi О Р г, где i—передаточн. число, 0 Р = г и О Р=г — радиусы начальных окружностей пары зуб­ ч а т ы х к о л е с ; н о О О —г --г есть величина постоянная, поэтому точка Р—пересечение нормали к профилям с линией центров— получает неизменное положение на линии ц е н т р о в . Т . о . , п о В . т . , п р о ф и л и з у б ц о в д . б. = а 2 2 х х х г х 2 где с и с — п о с т о я н н ы е , Я—длина в о л н ы и Т—абс. т е м п - p a . Этот з а к о н п р о в е р е н в о всех частях спектра д л я различных темп-р, до самых в ы с о к и х , и о к а з а л с я вполне точно в ы р а ж а ю щ и м действительные соотношения. Наиболее характерная постоянная с не­ однократно определялась и оказалась рав­ н о й 1,430, е с л и в ы р а ж а т ь д л и н ы в о л н в см. Постоянную с можно принимать равной 37,0-10~ ( с и с т . CGS). П р о и з в е д е н и е I*dX в ы р а ж а е т и з л у ч а е м у ю с 1 см ч е р н о г о т е л а в течение 1 с к . лучистую энергию, в части спектра, заключенной между длинами волн Я и (Я+сД). З а к о н Вина (выведенный в дей­ ствительности раньше закона Планка) пред­ ставляет упрощение закона Планка и выра­ ж а е т с я первым членом р а з л о ж е н и я форму­ лы П л а н к а в р я д , а именно: х 2 х 6 2 подобраны т а к , чтобы в любой момент дви­ ж е н и я общая нормаль к ним в точке ка­ сания проходила через одну и т у ж е точ­ к у Р, к - р а я н а з ы в а е т с я п о л ю с о м за­ ц е п л е н и я и я в л я е т с я заданной точкой касания начальных окружностей д л я дан­ ной п а р ы зубчатых колес. В И Н А З А К О Н С М Е Щ Е Н И Я состоит в том, что п р и л у ч е и с п у с к а н и и а б с о л ю т н о - ч е р н о г о тела произведение длины наиболее интен­ сивной волны Х на абсолютную темпе­ ратуру тела Т°равно п о с т о я н н о й : Я. = Const = 0,2bS, п р и l в см. Э н е р г и я **** лучеиспускания Е распределяется между волнами разной дли­ ны по к р и в о й , и з о б р а ж е н н о й на прила­ г а е м о м ч е р т е ж е , м е н я ю щ е й с в о й в и д е Т°. М а к с и м у м к р и в о й п р и п о в ы ш е н и и Т° с м е ­ щ а е т с я в сторону более к о р о т к и х в о л н , а максимальная ордината E растет про­ п о р ц и о н а л ь н о Т , т . е . Емах^С-Т . В . з . с. пользуются п р и измерении высоких темпе­ р а т у р . В . з . с . я в л я е т с я с л е д с т в и е м более общего з а к о н а , выведенного Вином из тер­ модинамических соображений: тах m a x л n t m 5 5 ( з н а ч е н и я б у к в те ж е , что и в ы ш е ) . Эта формула, с достаточной только д л я п р а к ­ т и к и точностью, дает зависимость между 1 , Я и Т в видимой части спектра; к ин­ ф р а к р а с н о й ч а с т и его о н а п р и м е н и м а п л о ­ х о . У д о б с т в о ее з а к л ю ч а е т с я в т о м , ч т о ее л е г к о л о г а р и ф м и р о в а т ь . О н а п р и м е н я е т ­ ся к а к основание расчета темп-ры в опти­ ческой Пирометрии. С. Майзель. ВИНИЛОВЫЕ СОЕДИНЕНИЯ, органич. в е щ е с т в а , с о д е р ж а щ и е в своей м о л е к у л е р а ­ дикал в и н и л ( С Н : СН—). В . с. относят­ с я к к л а с с у ненасыщенных соединений (см.) и потому обладают свойством присоеди­ н я т ь различные вещества, в первую очередь галоиды и галоидоводородные кислоты. Галоидные В . с . имеют галоидный атом непосредственно у двойной связи и отли­ ч а ю т с я от д р у г и х г а л о и д н ы х о л е ф и н о в т е м , что п р и д е й с т в и и е д к и х щ е л о ч е й и л и а л к о г о л я т о в не п р е в р а щ а ю т с я в с о о т в е т с т в у ю ­ щие спирты и л и эфиры, а отщепляют ча­ стицу галоидного водорода, переходя при этом в ацетилен: Х а С Н : СНВг - НВг = C H СН. бромистый ацетилен винил а Е х где с — с к о р о с т ь с в е т а , F—некоторая хт ция аргумента — функ- Б б л ы н а я устойчивость галоидных В . с. по с р а в н е н и ю с г а л о и д н ы м и а л к и л а м и и л и ал ки ленами обнаруживается также при действии на них уксуснокислого серебра, натрий-малонового эфира, спиртового рас­ твора аммиака, щелочных или серебряных солей цианистоводородной к-ты; т а к , бро­ мистый винил даже при сильном нагрева­ н и и с э т и м и р е а к т и в а м и в о в с е не и з м е н я е т с я . В и н и л о в ы й а л к о г о л ь до с и х п о р в ы д е л е н не б ы л ; в т е х с л у ч а я х , к о г д а м о ж н о б ы л о бы о ж и д а т ь его о б р а з о в а н и я , почти всегда по­ лучается ацетальдегид, например при отня­ т и и ч а с т и ц ы в о д ы от г л и к о л я : В И Н А - П Л А Н К А З А К О Н И З Л У Ч Е Н И Я аб­ сн.-он сн -он а -Н О а сн, || сн-он виниловый алкоголь -> солютно черного тела дает зависимость ме­ ж д у абсолютной температурой черного тела и излучением д л я разных длин волн. Уста­ н о в л е н н ы й П л а н к о м ( P l a n c k ) з а к о н имеет следующую форму: = с Х~ь( х х е т сн, 1 > ° c