* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

155 ГАЛЬВАНОМЕТР 156 с л у ч а е м о ж н о п о ф-ле (13) в ы р а з и т ь з а р я д q через максимальное отклонение а . так: таз 1 С С о-тах & П р и колебательном движении заряд q опре­ деляется достаточно точно из д в у х последо­ в а т е л ь н ы х а м п л и т у д а,, а : г 1 / . « - *i 2 а м а ) , к о т о р а я и м е л а 13 м а г н и т и к о в д л и н о ю 1—1,5 мм и в е с и л а вместе с з е р к а л ь ц е м 5 мг. Т а к к а к Г. применяются для измерения не т о л ь к о с и л ы т о к а , но и н а п р я ж е н и я Е, то в в о д и т с я т а к ж е в е л и ч и н а Р — ч у в с т в и тельность к напряжению Р = lim I ~ , где а —постоянное отклонение, создавае­ мое п о с т о я н н ы м т о к о м i. К о э ф ф и ц и е н т v = Щ определяется измерением периода колеба­ ний. П р и выполнении измерений можно из­ менять чувствительность Г., шунтируя ка­ т у ш к и , через к-рые проходит измеряемый ток. Период колебаний и затухание можно р е г у л и р о в а т ь , и з м е н я я сопротивление цепи Г . ( с м . Измерения электрические). С о п р о т и в л е н и е ц е п и Г . в л и я е т н а его у с ­ покоение, а следовательно, и на период ко­ лебаний. Таким образом чувствительность г а л ь в а н о м е т р а , его п е р и о д к о л е б а н и й и к р и ­ тич. сопротивление связаны между собой. Ос ования расчета и оценки гальваномет­ ра. И с х о д н о ю д л я асчета и о ц е н к и Г . я в л я ­ е т с я т . н . « ч у в с т в и т е л ь н о с т ь Г . к т о к у » (ST) п р и д а н н о м & п е р и о д е к о л е б а н и й Т Т. и со­ п р о т и в л е н и и его о б м о т к и Q. Эта в е л и ч и н а есть п р е д е л , к которому стремится отношение р где а—угол п о в о р о т а под действием н а п р я ­ ж е н и я Е, в ы р а ж е н н о г о в н а н о - в о л ь т а х . Е с л и R—сопротивление всей цепи (состоящее и з о—Г. и г—внешней ц е п и ) , то Р = . Наибольшая величина S достигается,когда сопротивление Г . равно сопротивлению внеш­ ней ц е п и : г = р . П о э т о м у н а и б о л ь ш а я в е л и ч и н а Р — —. В А н г л и и , вместо н о р м а л ь н о й чув¬ ствительности к току и к напряжению, при о ц е н к е Г . п о л ь з у ю т с я «коэфф-том качества» (factor of m e r i t ) , введенным А й р т о н о м и Мет е р о м ( A y r t o n and Mather); э т а в е л и ч и н а f в ы ч и с л я е т с я по ф-ле: Р , где « — о т к л о н е н и е п о д в и ж н о й a i—вызывающая ее с и л а т о к а : ?L = l i m ~ т системы, • i = oI 1 Н а практике за единицу отклонения при­ нято брать угол, дающий единицу смещения ш к а л ы при расстоянии этой последней в 1000 е д и н и ц ( ч а щ е всего 1 мм смещения при 1 м расстояния); т а к а я единица откло­ н е н и я с о о т в е т с т в у е т п р и б л и з и т е л ь н о 1,7&. З а е д и н и ц у с и л ы т о к а до н е д а в н е г о в р е м е н и о б ы ч н о б р а л и 1{*-А, а в с а м о е п о с л е д н е е в р е ­ м я вводят 1пА. Сила тока t = g^(«), где F—сложная ф у н к ц и я , з а в и с я щ а я от конструкции Г . и находимая эмпирически. В небольших пределах i = (« + асе ), 3 Д л я Г. с подвижными магнитами величи­ ны S и а находятся из условия равенства нулю алгебраической суммы в р а щ а ю щ и х м о м е н т о в , к о г д а п о д в и ж н а я система о т к л о ­ н е н а н а у г о л к: МН sin а — M G cos а — Ва = 0, где Ж — м а г н и т н ы й момент всей п о д в и ж н о й с и с т е м ы , М —магнитный момент ее ч а с т и , п о д в е р г а ю щ е й с я д е й с т в и ю то к а , / / — с и л а п о ­ л я , с т р е м я щ а я с я в е р н у т ь м а г н и т н у ю систему в положение равновесия, G—гальвано­ м е т р и ч е с к а я п о с т о я н н а я , т.е.сила магнитного п о л я , создаваемого обмотками г а л ь в а н о м е т р а , к о г д а по ним п р о х о д и т т о к с и л о ю lfiA; Da—вращающий момент з а к р у ­ ченного подвеса (величина весьма м а л а я ) . Отсюда с л е д у е т : Мг G_ ~м~" н,& MiG — д и н а м и ч е с к а я постоянная Г . , т . е. момент в р а щ е н и я п о д в и ж н . системы от т о к а 1/лА; МН = Q—направляющая с и л а, т . е. момент в р а щ е н и я п р и п о в о р о т е системы на а = 1 . Т а к к а к период колебания T г X х х г где а—коэффициент, находимый из опыта. Н а к о н е ц , п р и совсем м а л ы х у г л а х , к а к о в ы ­ м и обычно и п о л ь з у ю т с я п р и и з м е р е н и я х , 1 ъ = е - «• о у системы T=2nj/~^ , где I—момент и н е р ц и и п о д в и ж н о й м а г н и т н о й системы, то GЗ а д а ч а конструктора—по в о з м о ж н о с т и у в е ­ л и ч и т ь S, не с л и ш к о м у в е л и ч и в а я Т. Д л я этого н а д о у в е л и ч и т ь М и 67, у м е н ь ш а я М и JEIY, НО п о с л е д н е е ведет к у в е л и ч е н и ю Т, п о э т о м у необходимо к о м п е н с и р о в а т ь это п о ­ с л е д н е е , у м е н ь ш а я I . Е с л и система не а с т а з и р о в а н а , то Ж = М, и , с л е д о в а т е л ь н о , и х о т ­ н о ш е н и е не м о ж е т быть у в е л и ч е н о . Н о м о ж м но у в е л и ч и т ь о т н о ш е н и е - р , с т р о я систему и з весьма т о н к и х магнитиков ( В . Томсон) или изгибая магнит в подкову (колокольчиков ы й м а г н и т — G l o c k e n m a g n e t — В . Сименса); уменьшение расстояния между концами в п р а з у в е л и ч и в а е т во с т о л ь к о ж е р а з о т н о х Х Величина чувствительности меняется с пери­ одом к о л е б а н и я Тис с о п р о т и в л е н и е м Q об­ м о т о к Г . Д л я с р а в н е н и я м е ж д у собою р а з ­ л и ч н ы х Г . по ч у в с т в и т е л ь н о с т и э т а п о с л е д ­ н я я д о л ж н а быть приведена к «нормальной ч у в с т в и т е л ь н о с т и » а, о т н е с е н н о й к п е р и о д у п о л н о г о к о л е б а н и я в 10 с е к у н д и с о п р о т и в ­ л е н и ю в 1 ft: S T / 10 2 Наибольшая достигнутая величина в была 3,9 ( г а л ь в а н о м е т р П а ш е н а , м а г н и т н а я систе-