* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

363 ИСПА РЕПИЕ 364 дягдемся над поверхностью жидкости на вы­ соте h, ?—среднее число ударов молекул па­ ра о поверхность жидкости, приходящихся на поглощение жидкостью одной молекулы пара, v —скорость свободного статического 0 И . , равная ГЖе- ^л г , R RT ^ У газовая по- 2пт стоянная, т—мол. вес, Q—скрытая теплота И., к—коэффициент диффузии. В случае статич. И. с поверхности кру­ га конечных размеров, объем испаряющей­ ся жидкости со всей поверхности равен: к-у (Рз-<РРв) СМ*1СК, Q = -nRT • ТП где a—радиус круга и у—удельн. объем жид­ кости. Чтобы оценить статич. И., необходи­ мо знать для паров данной жидкости коэфф. дифдУузии (см.) и его изменение с 1° и дру­ гими факторами, мол. в: с, кривую упруго­ сти насыщенных паров и скрытую теплоту И. Явление И. значительно осложняется, как только от статич. условий мы переходим к д и ­ н а м и ч е с к и м . При самом слабом движе­ нии воздуха количество испаряющейся жид­ кости значительно возрастает, т . к . увеличи­ вается коэфф. диффузии: k = k^VW In ^— » где k —коэфф. диффузии в отсутствии дви­ жения воздуха, W—скорость воздуха вдоль испаряющей поверхности в см,&ск. Случаи И. в динамич. условиях наиболее часто встре­ чаются к а к в природе (т. к. обычно имеется или движение воздуха мимо испаряющей по­ верхности—ветер или, наоборот, движение самой испаряющей поверхности в воздухе— капли дождя), так и в технике, где особен­ но распространен случай И. жидкости, раз­ брызгиваемой в струе воздуха (двигатели внутреннего сгорания, работающие на карбю­ рируемом топливе, И. при пульверизации, и т. д.). Если рассматривать И. капли не слишком мало о радиуса а с точки зрения кинетической теории И., то для скорости И . с поверхности капли получим: a w 0 8 и с пленки жидкого топлива и диффузии молекул пара, в струе воздуха происходит смешение паров топлива с воздухом, и об­ разуется горючая рабочая смесь. Попытка дать теорию динамич. И. принад­ лежит Кляфтену. Им построена теория И. с капель, прямолинейно движущихся в потоке воздуха и равномерно в нем распределенных. Кляфтен исходил из основного уравнения классической теории диффузии газов (в по­ лярных координатах): д(УРя) i Г Чч>Р ) . 2 d(