* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

361 { ИСПАРЕНИЕ 362 т о й И.: Q^Qi+Qe, где д — в н у т р е н н я я скрытая теплота И . , расходуемая на вну­ треннюю работу разъединения молекул, а Q — внешняя скрытая теплота испарения, затрачиваемая на внешнюю работу расши­ рения вещества от удельного объема s жид­ кости до удельного объема а пара. Теплота испарен тя тд, отнесенная к граммолекуле жидкости, называется м о л е к у л я р н о й теплотой И . Соответственно употреб­ ляются тд и тд . В технике п о л н о й т е п л о т о й И. А называется количество тепла в Cal, затрачиваемое на 1 кг жидкости для нагревания от 0° до данной темп-ры t и на превращение ее при этой темп-ре в пар: X = q + Q = q + Qi + Q , где q — количество тепла, затрачиваемое на нагревание жидкости. Т е п л о т о й п а р а называется сумма C ( е e мокрых производствах и т . д . В природе к этому случаю надо отнести И . из водоемов в безветреную погоду. Основной закон для статического И . дан Дальтоном: количество Q испаряемой в единицу времени жидкости пропорционально площади s испаряющей поверхности, обратно пропорционально дав­ лению воздуха р и прямо пропорционально разности давления насыщенного пара р при данной температуре и давления паров в воздухе p=fp (<р — отношение данного давления пара к p ): g E!L=^ES. в s s = fc S t о где С — теплоемкость яшдкости. Теплота пара определяет избыток энергии пара над Значения удельных теплот ния д л я воды. А 695 0 606 6 618.0 629,0 639.4 648 8 657 0 66! Б 667,7 669,0 666,4 659,4 646,8 628,1 601.1 501.1 и с п а р е- Опыты Стефана и Винкельмана показа­ ли, что закон Дальтона является лишь пер­ вым, грубым приближением; однако, для случая испарения воды из водоемов поправ­ ки оказываются незначительными. Под ско­ ростью испарения понимают объем паров V , испаряющихся с 1 см* площади свобод­ ной поверхности жидкости в 1 ск. Для жидкостей, налитых в открытые цилиндрич. сосуды, Стефан и Винкельман нашли, что z у 2 *i.i !Ll«?S, n Л р - p s Д а в л е н и е паров р в кг/см& 0 25 50 75 100 125 150 175 200 225 250 275 300 325 350 374 0,00622 0,0.-23 0,1258 0,3929 1 0.33 2 3662 4.8517 9,09.;7 15,654 26,003 40.547 60 625 87 63 12 (.00 168 64 225 05 | в мм Hg 4,575 23,76 92 ЬА 288,99 760,00 1740,42 3568,61 6688,74 11661,2 19126,2 2Е82 .,8 445?2,0 61455,2 90471.1 124041 0 165532,7 в ве 564 9 548 8 532 5 515 9 498 9 430,8 461 4 440 4 417 3 391 3 361 8 328 2 289 4 242 5 182 6 0 595 0 30,1 531 6 32 8 568 0 35 5 554 0 38 1 539 4 40,5 523 5 42 7 506 0 44,6 486 5 46,1 464 2; 46,9 438 4 47,1 408 1 46 3 372 5 ! 44 3 3. 0 2 40 8 273 1 1 6 35 210,3 I 27 8 0 1 0 где h—«путь диффузии» паров, равный рас­ стоянию от поверхности жидкости до сво­ бодного края цилиндра, k — коэфф. диффу­ зии паров. Если И . идет в свободную от па­ ров атмосферу, то cpp = 0. Д л я изменения коэфф-та диффузии с темп-рой Винкельман дает следующую ф-лу: t s (ф-ла для И . в покоящийся воздух или газ). Далее, И . связано и с формой поверхности жидкости и с формой сосуда, внутри к-рого оно происходит. В средних частях поверх­ t ности И . происходит иначе, чем у краев. А = J С dt + Qi - f А-р (cr — s). Неста Томас и Фергюсон нашли д л я массы о Q воды, испаряющейся в 1 ск., ф-лу: Q = ka , Для воды от 0 до 100° можно пользовать­ где а—радиус круглой поверхности, к = ся формулой: е = 6 0 6 , 5 - 0 , 6 9 5 t — 0,00011 1 . =0,05 + 0,Г25е-* и п « 2,0 - 0 , 6 0 е-*". Не­ Для других жидкостей: давно (в 1926 г.) В. Шулейкиным разрабо­ Хлороформ. . . е = 67,0 - 0,094S5t - 0,0000507(» тана к и н е т и ч е с к а я теория И . Он рас­ Сероуглерод . . Q= 90,0 - 0,08922t - 0,0004938^ членяет весь процесс И. на три части: 1) вы­ Эфир е = 94.0 - 0,079014 - О.ОООЗбШ* летание молекул из жидкости — с в о б о д ­ Бензол е = Ю 9 , 0 - 0,13550< - 0,0008515i« С повышением f скрытая теплота И. умень­ н о е И., 2) обратное поглощение части вы­ шается и при t° . (?=0. Величина д с воз­ летевших молекул жидкостью (при ударах растанием t° сначала постепенно увеличива­ о ее поверхность) и 3) распространение (диф­ ется и достигает своего максимума обычно фузию) остальных молекул в окружающей при 0,7 абсолютной ? ° . , а затем убывает покоящейся газовой среде. Д л я скорости И . с безграничной плоской и при t° . е =0, к а к и е - = 0 . поверхн/юти теория приводит к ф-ле: Самый простой случай И . — с поверхно­ „ Ps - TPs & сти неподвижной жидкости в покоящийся Ps воздух ( с т а т и ч е с к о е И.). На практике мы сталкиваемся с этим случаем при хра­ 1+ нении жидкостей (в частности жидкого то­ Sh У 2лт плива), в поверхностных увлажнителях, в где