* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
171 ИНДУЛИНЫ 172 иоле и накопляться на поверхности провод ника, пока поле, образованное этими сво бодными зарядами, не будет в точности ком пенсировать внешнее поле внутри диэлек трика, так что результирующее поле в каж дой точке будет равно нулю. Количествен ное выражение этих соотношений см. Элек тростатика. Практически электростатич. И. пользуются для создания сильных элек трич. полей (см. Электростатическая маши на и Электрофор). В литературе также при ходится встречать термин электростатичес кой И. для обозначения вектора э л е к т р и ческого смещения. 2. И. магнитная—вектор В, определяе мый тем условием, что скорость уменьшения потока этого вектора через любую поверх ность равняется электрич. напряжению, ин дуктируемому вдоль замкнутой линии, окай мляющей эту поверхность: К S В дифференциальной форме эта зависимость выражается в виде ур-ия Максвелла: rot 23 = - - ^ , где^Б—напряженность электрич. поля. Д л я большинства тел вектор В пропорционален напряженности магнитного поля I I , т . е. В=цН, при чем коэфф. пропорциональности /«, называемый м а г н и т н о й п р о н и ц а е м о с т ь ю , весьма мало изменяется от одно го тела к другому . Если измерять JB в гаус сах, а Л" в А/см, то для вакуума /г~и -= = 1,256. Д л я п а р а м а г н и т н ы х т е л / I > fi , д л я д и а м а г н и т н ы х т е л fi< ,«„, но во всяком случае разность ,и — /л остается очень маленькой величиной—порядка Ю . Если измерять Я и В в гауссах, то для ваку ума будет Н=В, т . е. j « = l . В однородной среде можно было бы описать магнитное поле при помощи одного только вектора I I . В неоднородной среде это сделать не удается. Если пропустить электрич. ток через коль цевую катушку (см. фиг.), то внутри этой катушки возникает маг нитное поле, напряжен ность к-рого JT, по за кону полного тока, за висит исключительно от ампервитков, помещае мых на катушке. Сле довательно , Н не долж но измениться, если по местить железное коль цо внутри катушки. Од нако, если выпилить узкую щель в одной из меридианных плоскостей кольца, то в этой щели можно наблюдать поле Ы&, значитель но большее, чем М. Это объясняется тем обстоятельством, что молекулярные токи внутри железа, т . е . электроны, вращающие ся по круговым орбитам, ориентируются под влиянием поля JET, т а к что по мере возраста ния Н все большее число орбит поворачи вается, и и х ось вращения становится па раллельной И. Вместо беспорядочного рас пределения орбит все большее число и х располагается т . о., что усиливает ампервитки катушки. Следовательно, к полю I I , 7 0 создаваемому ампервитками катушки, при бавляется новое поле, обычно обозначаемое при помощи м а г н и т н о й в о с п р и и м ч и в о с т и х 4пхН. ТакйМ образом, поле ка тушки и поле молекулярных токов создают вместе результирующее поле, равное векто ру индукции В = II + АлхП = (1 + л 4лх)Н, откуда /л = 1 + 4лх, или х = - — . 4л Часто называют вектор хН н а м а г н и ч и в а н и е м и обозначают его буквой J : J=xH, т а к что B=H--4nJ. - 6 Д л я тел па 0 0 - 5 0 рамагнитных х> 0, для тел диамагнитных х < 0. Д л я этих тел х имеет величину по рядка Ю . Совершенно иначе обстоит дело с ферромагнитными телами (Fe, N i и т. д.), для к-рых х может равняться нескольким сотням, при чем х, а следовательно, и /* не только зависят от Л", но также и от пре дыдущей истории тела. В настоящее время еще нет возможности дать исчерпывающие объяснения для различия между диамагнит ными, парамагнитными и ферромагнитны ми телами. Н а практике редко применяют магнитную И . свыше 20 О О гауссов, т. к. О при таких размерах И. уже наступает насы щение и дальнейшее увеличение В проис ходит за счет внешних ампервитков, а не за счет ампервитков молекулярных токов. Т. о., приходится затрачивать много энергии на потери в обмотке возбуждения, да и потери на гистерезис и токи Фуко при переменном токе сильно возрастают. Д л я научных целей Капице удалось получать на весьма корот кий промежуток времени магнитную И. до 300 ООО гауссов. Следует заметить, что вектор В не имеет источников, div В=0, так что линии вектора В всегда замкнуты или, во. всяком случае, не имеют ни начала ни конца. Лит.: Т а и м И. Е . , Основы теории электриче ства, т. 1, M.—Л., 1929; C o n n Е . , Das elektroinagnetische Feld, В . , 1927. Я . Шпильрейн. И Н Д У Л И Н Ы , красящие вещества, по сво ему химич. строению относящиеся к клас су азониевых красителей, получаемые при сплавлении аминоазобензола с анилином и хлористоводородной его солью. И . не пред ставляют собой химических индивидуумов и являются смесью производных феносафранина, преимущественно анилидофенилфеносафранина ( I ) , анилидодифенилфеносафранина ( I I ) и дианилидодифенилфеносафранина ( I I I ) : N ca nh i. - AAnA/-nh/ I • 1 С1 II. с . н ^ ы _ / у | Л nh c,h " & ~ / v / / " К Ч c H 5 N H N i AA & r l / V I I I [ / е 1