* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

369 МАГНЕТО 370 d: = с е р д е ч н и к а и н а к о н е ч н и к о в я к о р я . Е с л и М. имеет в р а щ а ю щ и й с я я к о р ь , то п р и п р о и з ­ в о л ь н о м п о л о ж е н и и последнего р а з н о с т ь м а г ­ нитных потенциалов на полюсных башмаках уравновешивается падением магнитного по­ тенциала в междуполюсном пространстве. Т а к . обр. при прохождении магнитного пото­ к а от одного п о л ю с а к д р у г о м у ч е р е з ж е л е з о я к о р я устанавливаются магнитные индук­ ции: в воздушном зазоре В, а в сердечнике я к о р я Д , , к - р ы м соответствуют о п р е д е л е н ­ ные в е л и ч и н ы н а п р я ж е н и я м а г н и т н о г о п о л я Щ и Н ; поэтому п о л н о е п а д е н и е м а г н и т н о ­ го п о т е н ц и а л а м е ж д у д в у м я б а ш м а к а м и V м. б. в ы ч и с л е н о по ф-ле: г а р линдрическую поверхность я к о р я , т.е. равен: H L-r-He-a) j ^ Ф =B F= FF r- 1(6 - a ) r 2d + h • — 23 + h U p = Щ • Т, =Щ.2д ш + I I • h = В . 2д + f а г • h, Н а о с н о в а н и и в с е х э т и х в ы в о д о в н а ф и г . 35 п о с т р о е н ы к р и в ы е H =(a), Ф= =f(a) д л я М. с с и м м е т р и ч е с к и м и б а ш м а к а ­ м и . Е с л и у М. с в р а щ а ю щ и м с я я к о р е м п о л ю с ­ н ы е б а ш м а к и имеют н а п у с к и , и л и к о г д а у г о л у б о л ь ш е у г л а /8 н а в е л и ч и н у с = у~Р, та магнитный поток изменяется в якоре не­ с к о л ь к о и н а ч е , чем в п р е д ы д у щ е м с л у ч а е (фиг. 36). Д е й с т в и т е л ь н о , п р и н а л и ч и и н а п у с ­ ков у полюсных башмаков изменения раз­ ности м а г н и т н ы х п о т е н ц и а л о в U = H • L и п л о щ а д и F в з а в и с и м о с т и от у г л а п о в о р о т а d а p d /тф.НфФо где д—воздушный зазор, h—приведенная в ы с о т а я к о р я , L—длина м а г н и т а , ц— коэф-т магнитной проницаемости. Величина магнит­ ного п о т о к а , п р о х о д я щ е г о ч е р е з с е р д е ч н и к я к о р я , з а в и с и т от м а г н и т н о й и н д у к ц и и В воздушного зазора и площади F поверхно­ сти я к о р я , н а х о д я щ е й с я п о д п о л ю с н ы м и б а ш ­ м а к а м и ; т. е. Ф^=В • F, п о э т о м у м а г н и т н а я и н д у к ц и я в сердечнике я к о р я г г Ф п Bi-F где 0 — п л о щ а д ь п о п е р е ч н о г о с е ч е н и я сердеч­ н и к а я к о р я . Н а о с н о в а н и и этого в ы р а ж е н и е для разности магнитных потенциалов на по­ люсных б а ш м а к а х преобразовывается в сле­ дующий вид: H -L =B 28 d m r B + KB,***. Фиг. 35. Фиг. 36. l ^ . ^ M отсюда 2 5 + f В, « Ь М HL d 2 ^ ^ ) 5 25-г ft И з последней ф о р м у л ы в и д н о , что В нахо­ д и т с я в з а в и с и м о с т и от т р е х в е л и ч и н ; Н, F и /г. П л о щ а д ь F м е н я е т с я п р и в р а щ е н и и р о т о р а ; если Д — у г о л о б х в а т а ц и л и н д р и ч . части я к о р я , у—та ж е величина, но д л я полюс­ ного б а ш м а к а , I—осег а а я к о р я п р о т е к а ю т по д р у г и м к р и в ы м . Х а ­ рактер изменения U = H • L д л я этого слу­ ч а я был у к а з а н р а н ь ш е , и теперь к р и в а я H —<р(а) в т о р и ч н о п р и в о д и т с я н а ф и г . 36. Ч т о ж е к а с а е т с я п л о щ а д и F, то э т а в е л и ч и н а и з м е н я е т с я с л е д . о б р а з о м ( ф и г . 37): п р и п о ­ вороте я к о р я н а у г о л в п р е д е л а х от 0 до с, площадь F остается постоянной, равной F = r-/J-l, при дальнейшем вращении я к о р я рогообразн ы е к о н ц ы его в ы х о д я т и з - п о д п о л ю с н ы х башмаков; поверхность, через которую должны проходить магнитные силовые линии, начина­ ет у м е н ь ш а т ь с я д о т е х пор, пока концы якоря не д о с т и г н у т к р а я п р о |^ т и в о п о л о ж н о г о п о л ю с - &~ ного башмака; так. обр. во в р е м я п о в о р о т а яко¬ р я от у г л а а , = с до у г л а p d d к г 90 Фиг. зз. /80 Фиг. 370 34. ш° 2 я 1 г Фиг. 37. в а я д л и н а я к о р я , а г—средний радиус ци­ л и н д р и ч е с к о г о в о з д у ш н о г о з а з о р а , то п р и повороте т е л а я к о р я н а у г о л а о т н о с и т е л ь ­ но его г о р и з о н т а л ь н о г о п о л о ж е н и я ( ф и г . 33) площадь поперечного сечения междужелез­ ного п р о с т р а н с т в а F р а в н я е т с я : Jf=j8.r-I-a.r-i=r-I(jJ-o), , т. е. она н а х о д и т с я в п р я м о й з а в и с и м о с т и от у г л а а. Эта з а в и с и м о с т ь г р а ф и ч е с к и и з о б р а ­ ж е н а н а фиг. 34 д л я с л у ч а я , к о г д а у г л ы /? и у р а в н ы м е ж д у собой. К а к у к а з а н о р а н е е , м а г н и т н ы й поток с е р д е ч н и к а я к о р я о п р е д е ­ л я е т с я п о своей в е л и ч и н е к а к к о л и ч е с т в о магнитных силовых линий, входящих в ци­ а = л— - и з м е н е н и е п л о ­ щ а д и F м о ж н о в ы р а з и т ь по с л е д . ф о р м у л е : F = г • р • I — г • I (а - с) = = г • I (/? + с) - г • I • а = г • I (у - а ) ; е с л и в р а щ е н и е я к о р я п р о д о л ж а т ь , то п о д к а ж д ы й полюсный башмак подходят одно­ временно два рогообразных конца я к о р я , и при этом общая поверхность этих к о н ц о в , п о д х о д я щ а я под б а ш м а к и , о с т а е т с я п о с т о я н ­ н о й , т . е. F = [г . с . I - г • I (а - у)] + [г • I (а - у)] = = h + ft = r-c-l, где ч е р е з f и f о б о з н а ч е н ы п о в е р х н о с т и каждого из рогов я к о р я , подходящие под башмаки; в дальнейшем при вращении яко­ р я изменение поверхности F происходит 2 3 t 2