* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

367 МАГНЕТО 368 Э л е к т р и ч . способ р е г у л и р о в а н и я состоит в том, что м о м е н т р а з р ы в а п е р в и ч н о й ц е п и т о ­ к а и з м е н я е т с я з а счет о т н о с и т е л ь н о г о смеще­ ния начала размыкания контактов и поло­ ж е н и я р о т о р а М . Это с м е щ е н и е о б ы ч н о о с у ­ ществляется путем поворота основания невращающихся контактов или прерывательной коробки (кольца с губками). В нек-рых с л у ч а я х д л я р е г у л и р о в а н и я момента искро­ образования применяются два последова­ тельно соединенные прерывателя. Размыка­ ние к о н т а к т о в в э т и х п р е р ы в а т е л я х п р о и с ­ ходит с нек-рым смещением. З а м ы к а я по­ очередно тот и л и иной прерыватель н а к о ­ ротко, можно устанавливать позднее и л и раннее зажигание. Подобное устройство и з о б р а ж е н о н а ф и г . 29. Н а ф и г . 30 д а н ч е р ­ теж автоматического центробежного регуля­ тора опережения, расположенного внутри м а г н и т н о г о р о т о р а (М. S c i n t i l l a ) . П р и м е ­ х а н и ч . способе р е г у л и р о в а н и я и м е е т с я в о з ­ можность применять момент искрообразо­ в а н и я в д о в о л ь н о ш и р о к и х п р е д е л а х , до 60— 90 э л е к т р и ч . г р а д у с о в о т н о с и т е л ь н о в а л а М.; ся и напряженность п о л я приобретает з н а ­ чения, соответствующие максимальной про­ водимости м е ж д у п о л ю с н о г о пространства Н и минимальной проводимости—Н . Танг генсы у г л о в АОН и ВОН, к а к и з в е с т н о , х а ­ рактеризуют проводимости междуполюсного п р о с т р а н с т в а А . Эта п р о в о д и м о с т ь с л а г а е т с я из двух частей—проводимости я к о р я Я и проводимости потоков рассеяния K . Прово­ димость я к о р я Я изменяется при в р а щ е н и и р о т о р а в п р е д е л а х от Я до 0, а п р о в о ­ димость п о т о к о в р а с с е я н и я Х колеблется в сравнительно не­ больших пределах. Когда проводимость Я^ д о с т и г а е т м и н и м у ­ ма, Я делается ра­ вною н у л ю , и тогда весь поток постоян­ ного магнита делает­ ся потоком рассея­ ния; при максималь­ н о й п р о в о д и м о с т и ме­ ждуполюсного про­ странства часть пото­ к а магнитов Ф про­ х о д и т ч е р е з сердеч­ ник якоря Ф , а л в р в pg а л те я т а L "max& Фиг, 30. д р у г а я ч а с т ь пото­ к а Ф —Ф является потоком рассеяния. П у с т ь а—коэфициент магнитного рассея­ н и я , к о т о р ы й п р е д с т а в л я е т собой о т н о ш е н и е Ртах т о г д а Я„ т ат ф и г 3 1 э л е к т р и ч . ж е способ п о з в о л я е т р е г у л и р о в а т ь и с к р о о б р а з о в а н и е в п р е д е л а х 30—35 э л е к ­ трических градусов. Рабочий процесс магнето высокого напря­ ж е н и я . 1. И з м е н е н и е м а г н и т н о ­ го п о т о к а в с е р д е ч н и к е я к ор я . Н а рабочий процесс М. оказывает силь­ ное влияние х а р а к т е р изменения магнитного п о т о к а в с е р д е ч н и к е я к о р я в з а в и с и м о с т и от п о л о ж е н и я подвижной части магнито-якорной системы М. Д л я к а ж д о г о п о л о ж е н и я п о д в и ж н о й ч а с т и м а г н и т о - я к о р н о й системы магнето магнитн. поток, проходящий через с е р д е ч н и к я к о р я , м . б. н а й д е н п о р а з н о с т и магнитных потенциалов, действующих на по­ л ю с н ы х н а к о н е ч н и к а х TJ , и п о п р о в о д и м о ­ сти я к о р н о й с и с т е м ы А . Н а д и а г р а м м е (фиг. 31) п р и в е д е н а к р и в а я р а з м а г н и ч и в а н и я д л я м а г н и т н о й с и с т е м ы М . : B = f(H). Н а т о й ж е д и а г р а м м е н а н е с е н ы д в е п е т л и — C D и В А, по к-рым происходит процесс изменения по­ тока в нейтральной зоне постоянного магни­ та в с л у ч а я х , если напряженность п о л я Н и з м е н я е т с я в п р е д е л а х о т Н до 0 и от Н до Н . С достаточным приближением можно с ч и т а т ь , что в э т и х с л у ч а я х з а в и с и м о с т ь В от Н п р о т е к а е т по п р я м о й CD. Т.о., е с л и п о ­ сле намагничивания постоянных магнитов н а п р я ж е н н о с т ь п о л я , в ы з в а н н а я действием свободных полюсов, достигает значения Н , то п о с л е п о с т а н о в к и м а г н и т о в в к о р п у с М . , вследствие уменьшения сопротивления меж­ дуполюсного пространства, размагничиваю­ щ е е действие свободных полюсов уменьшает­ m а m с в А т с П р и в р а щ е н и и п о д в и ж н о й системы М. м а г ­ н и т н ы й п о т о к в самой системе п о с т о я н н ы х магнитов изменяется в сравнительно неболь­ ш и х п р е д е л а х (от 3 д о 5 % ) , т о г д а к а к р а з ­ ность магнитных потенциалов, р а в н а я HL (где H —напряженность после размагничен и я , L —длина постоянного магнита), мо­ жет колебаться сравнительно широко. Н а ф и г . 32 п р и в е д е н а д и а г р а м м а , к - р а я д а е т представление о характере изменения Ф и HL д л я двух типичных случаев устройст­ в а п о л ю с н ы х н а к о н е ч н и к о в : без н а п у с к о в и с напусками. Магнитный поток в сердечнике я к о р я Ф от и з м е н е н и я к - р о г о по в р е м е н и з а в и с и т н а A m d m т d m ау "max 0*у т /80 гго J60 Фиг. ведение н а п р я ж е н и я в обмотках М., я в л я е т ­ с я функцией разности магнитных потенциа­ л о в и п р о в о д и м о с т и я к о р н о й системы; он равен Ф а=Н я А -L m •Я . я П р о в о д и м о с т ь Я з а в и с и т от п о л о ж е н и я п о д ­ в и ж н о й системы М . , к о н с т р у к ц и и м а г н и т о я к о р н о й системы и м а г н и т н о г о н а с ы щ е н и я