* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

217 МЕХАНИКА ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ 218 условий равновесия носит название м е т о ­ да н е о п р е д е л е н н ы х м н о ж и т е л е й (Лагранж). Сравнивая ур-ия (195) и (187&), можно сразу же получить компоненты сил реакции: 4 1 ремещений, выраженный равенством (192). Т. о. как синтез обоих принципов получаем: 2 (Fi W,YI,) дГ, = 0, (198) dxi 1 *Oxi & dxi или, что то же самое: +^K»=l,2,...,n).(196) Vi [ Э/, Pdz 2[( + Ж; т i d i 4 ZXi 2 > • • •» n 0 a z z ж z =0 (197) / ( х> Ух> i а> ••••> n&i t) ~ 0 ^ а fp ( Х> Х У1 Xi Z X Zi • • • > n&i Z t) — 0 Пусть кроме того к точкам системы прило­ жены соответственно с и л ы F F , . . . , F . Ес­ ли прибавить к этим точкам силы инерции l t 2 n отливающейся от ур-ий (193) тем, что она со­ держит еще и члены ^f- dt. Вследствие это­ го истинные элементарные перемещения dr; не совпадают в общем с возможными элементарными перемещениями 6г^ систе­ мы. Таким сбразом в обшем нельзя смеши­ вать перемещения dr и 6r . Если же ур-ия связей (197) не содержат t в явной форме, то Ь л в члены ^ dt „ ур-ии (200) исчезают, а вме­ dt сте с тем исчезает и различие между дейст­ вительными и возможными перемещениями системы. В последнем случае можно следо­ вательно писать вместо (198) также: t t д 2 (F - niiUi) dr t t 0. (201) Д&Аламбера, выраженного формулою (153), точки системы будут находиться в равно­ весии, вследствие чего мож т быть в свою очередь применен принцип возможных пе­ —т а .—т а , 1 1 2 2 то на основании принципа 1 Т . к. на основании (125) 2w -« ?ir = 1 i i ^dL it (202)