* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
279 ОСТОЙЧИВОСТЬ СУДОВ 280 е—крупный пассажирский пароход, M G = = 0,66 м; ж—то же судно, но принимая при расчете во внимание наличие палубных над строек; з—средний товаро-пассажирский па роход, MQG ^0,3 м; и—грузовой пароход, M G = 0,2 м; к—употребительная в Анг лии форма кривой для грузовых пароходов средней величины, M G = 0,25 j»t; л—грузо вой пароход с нагруженным на палубе лесом при плавании по Балтийскому морю, M G=0, 0 0 0 o ——»• Угол крено Фиг. 20. начального метацентра, а в общем случае ис тинный метацентр есть центр кривизны кри вой F.Опуская из ц. т. корабля перпендику ляры на метацентрические радиусы и найдя геометрич. место их оснований (подножная кривая метацентрич. кривой), получим т. н. полярную диаграмму остойчивости, дающуювеличины hq> чисто геометрически. 5) О. с. п р и н а к л о н е н и я х о к о л о осей, не с о в п а д а ю щ и х с г л а в н ы ми о с я м и и н е р ц и и п л о щ а д и ва т е р л и н и и . При диференте происходят качественно те же явления, что и при крене. Также имеем: продольный метацентр, про дольный метацентрич. радиус, высоту мета центра над ц. т. судна и продольную метацентрическую высоту. Начальная остойчи вость характеризуется восстанавливающим моментом: М = Р (i? - а ) sin v, причем R = ^ , где 1 —момент инерции гру зовой относительно поперечной оси, прохо дящей через ее ц. т . Вычисление элементов продольной остойчивости производится ана логично с элементами поперечной остойчи вости, учитывая различное положение осей симметрии в обоих случаях. Д л я прибли женного "вычисления R применима следу ющая формула R = ~ • Ъ 0 0 у L 2 у 2 L 2 вследствие чего получается очень медленная качка, не интерферирующая с короткими волнами моря. Первоначальное понятие о начальной метацентрической высоте д - а и начальном метацентрич. радиусе д при?> = 0 расширяет ся до общего понятия метацентрич. высоты д<р-а и метацентрич. радиуса д<р. Эти по нятия связываются геометрически с формой корабля, единственным геометрическ. свой ством которого является симметрия относи тельно диаметральной плоскости. Проводя ряд плоскостей, отсекающих от корабля один и тот же подводный объем V при разных углах наклонения и построив огибающую этой системы плоскостей, мы получим ци линдрич. п о в е р х н о с т ь п л а в а н и я — поверхность W, к-рая будет касаться ватер линий в ц. т . их площадей и т. о. явится гео метрич. местом ц. т. ватерлиний, отсекаю щих от корабля один и тот же подводный объем. Каждой ватерлинии будет отвечать определенный центр величины, а геометрич. место центра величины образует к р и в у ю ц. в. F. Касательные к этой кривой парал лельны соответствующей ватерлинии. Нор мали, являющиеся направлением силы под держания при данном наклонении, образу ют систему прямых, расположенных в одной плоскости. Точки пересечения этих норма лей образуют эволюту кривой F, к-рая назы вается м е т а ц е н т р и ч е с к о й к р и в о й и является геометрич. местом центров кри визны кривой F . T . о. истинный метацентрич. радиус является радиусом кривизны кривой F. Метацентры, находясь на метацентрич. кривой, не лежат на одной прямой, и т. о. определение метацентра как точки пересе чения силы поддержания с диаметральной плоскостью правильно только в отношении 0 0 о 0 0 ~ит б — ит Так к а к величина М значительно болыпеМ, то практически поперечная остойчивость имеет решающее значение, и вопросы про дольной остойчивости возникают в исклю чительных случаях службы корабля. Наклонение около произвольной оси, про ходящей через ц. т. площади ватерлинии, сводится к наклонениям поперечному и про дольному; здесь также получаем аналогич ную ф-лу для начальной остойчивости, при чем момент инерции относительно оси на клонения будет 1 •= I COS a -f- l sin а, а угол наклонения В = 93 cos а + у> sin а, где а—угол наклона оси наклонения к диа метральной плоскости (оси X). Геометрич. рассмотрение вопроса приводит к заключе нию, что поверхность центров (т. е. поверх ность, касательная к ватерлинии при различ ных наклонениях корабля) имеет плоскость наименьшей и наибольшей кривизны, к-рые совпадают с диаметральной и поперечной плоскостью, проходящей через ц. т. 6) Д и н а м и ч е с к а я О. с. Изложен ная выше часть учения об О. с. рассматри вает вопрос, исходя из условия равновесия между моментами кренящим и восстанавли вающим. Если первый M больше второго М, то судно продолжает крениться до до стижения равенства M =M , при некотором угле крена ср. Если M