* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

163 ПЕРЕМЫЧКИ 3) Трапеции (фиг. 9 ) : у = ^ ^(A t x 164 При емкостной нагрузке амплитуды после­ довательных гармоник силы тока равны: y&IUI /~2и й Vl ! 17 sixitot + A sin3cot 3 + ...), где М = (2/1 + l ) * & + V Pl> & ~ t " На практике часто встречается трапеция, у которой / = * Т ; тогда 3 S i Q к 2jl г* + При емкостной нагрузке амплитуды гармо­ ник тока имеют большее значение у кривой тока, чем у кривой напряжения; происхо­ дит искажение кривой, особенно заметное при малом сопротивлении. В большин­ стве технических П. т. вторая полу­ волна тока по­ вторяет первую, но с обратным знаком, так что b у = - 1,053F ^ TO (sin cot - ^ sin boot + ^ sin 7w< — 9 s i n Ucot + ...), f k = 1,06, /. = 1,59. 4) Параболы (фиг. 10): У = - ^ ^ s i n cot + - sin3co? + sin 5a>f+...).. Дальнейшие примеры—см. Тригонометри­ ческие ряди. Кроме П . т., среднее значение к-рых за полный период равно нулю, в технике встре­ чаются в о л н о в ы е т о к и , когда на ? 5 3 32 Y / 1 1 ч В этом случае в разложении /(/) имеются только н е ч е т н ы е г а р м о н и к и . Если в началь­ ный момент отсчета времени /(0) равно 0 и если кроме того кривая симметрична отно­ сительно начальной точки, Фиг. 7. f(-t) = - № , v V то разложение кривой будет состоять исклю­ чительно из синусоид нечетного порядка: % = l sin cot + 1з i За>? + I5 sin 5w? + . . . Кривая считается практически синусои­ дальной, если ни одна из ее ординат г не отличается от соот- у ветствующей орди­ наты основной вол­ ны г больше чем на 5 % от амплитуды /21 этой основной волны. Д л я характе­ ристики несинусои­ дальных кривых П. т. Фиг. 8. пользуются следую­ щими коэфициентами. а) К о э ф и ц и е н т искажения: отношение эффективного значения основной волны к эффективн. значению эквивалентно­ го вектора: x s n х х Фиг. 9. Фиг. 10. ток, имеющий постоянное направление, на­ кладывается синусоидальный или несину­ соидальный П . т., например и «• U 0 + Uj у 2 s i n cot + U ъ / 2 s i n (2cot J- у). Измерительный прибор постоянного тока покажет для такого колебания значение U , тогда как прибор П . т. покажет эквивалент­ ное эффективное значение: 0 Id- j • б) К о э ф и ц и е н т а м п л и т у д ы : от­ ношение максимального значения к эффек­ тивному J в) К о э ф и ц и е н т ф о р м ы : отноше­ ние эффективного значения к среднему за положительную полуволну &»*ср- F _ LA Г ТА Такие волновые токи встречаются при[выпрямлении П . т. Обычной причиной иска­ жений П . т. является несинусоидальность наведенного в генераторах П . т. напряжения и кроме того непостоянство характеристик г, С, L рассматриваемой цепи, напр. зави­ симость L, при наличии железа, от силы тока. Изучение П . т. с нелинейными харак­ теристиками требует специальных исследо­ ваний. На практике оно большей частьюпроводится графически. Анализ кривых,, получаемых при помощи измерительных приборов, — см. Гармонический анализ и Тригонометрические ряды. Лит.: К р у г К . А . , Основы электротехники, 2 изд., М., 1926; Ф р е н к е л ь А . , Теория п е р е ­ менных токов, пер. с нем., M.-—Л., 1928; Ж а н е П . , Общий курс электротехники, т. 2, пер. слрранц., M., 1929; Ч е р д а н ц е в И . А . , Теория переменных токов, 2 издание, М . — Л . , 1927; Р ю д е нft"е р г Р.. Явления неустановившегося режима в электрических установках, M . — Л . , 1930; W i d m a r M., Vorlesungen uber die w i s s e n s c h a l t l i c h e n Grundlagen d. E l e k t r o t e c h n i k , B e r l i n , 1928; К e n n e 1 1 у A . K . , T h e A p p l i c a t i o n o l H y p e r b o l i c F u n c t i o n s to E l e c t r i c a l E n g i n e e r i n g P r o b l e m s , N e w Y o r k , 1925; S t e i n raetz C . P . , T h e o r y a . C a l c u l a t i o n of A l t e r n a t i n g C u r r e n t P h e n o m e n , 5 e d . , N . Y . , 1917; C o h e n L . . F o r m u l a e a . T a b l e s for the C a l c u l a t i o n of A l t e r n a t e C u r r e n t P r o b l e m s , N . Y . , 1913; E m d e ? . , S i n u s relief u n d T a n s e n s r e l i e f i n d . E l e k t r o t e c h n i k , B r a u n schweig, 1924. Я . Шпильрейн.. и -ущ + uf+ul. т- Д л я синусоиды /, = 1,11, /„ = 1,41, /, = 1. Н е к о т о р ы е р а з л о ж е н и я . 1) Пря­ моугольники (фиг. 7): у =• 4 Y (sin m cot + А gSin3eo? + в ...), / = 1,/ ~1. 2) Равнобедренные тр-ки (фиг. 8 ) : ^ = ^ ( s i n Ы & s i n За»/ + -sinbcot ...). П Е Р Е М Ы Ч К И , перекрытия прямые или лучковые с очень малым подъемом и ог- -