* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

723 РЕФРАКЦИЯ 724 постоянной Р.из обширного наблюдательного материала, так чтобы наилучшим образом удовлетворить всем этим н а б л ю д е н и я м . Т . к. з н а ч е н и е Р . в г о р и з о н т е , в ы ч и с л е н ­ ное по той или другой теории, дает возможность судить о п р и г о д н о с т и э т о й т е о р и и , то н е о б х о д и м о п о к а з а т ь , к а к можно определить Р. в горизонте из наблюдений. Д л я этой цели наблюдают солнце или звезды с хорошо изве­ стными склонениями около и х восхода или з а х о д а . Зная прямое восхождение светила и звездное время на­ блюдения, вычисляют часовой у г о л светила. Затем по этому часовому у г л у , склонению светила и географич. шиооте места н а б л ю д е н и я вычисляют высоту светила, к-рая и будет истинной. Разность между этой и наблю­ денной высотой и даст Р . , соответствующую измеренной высоте. Таким способом определяли Р. в горизонте А р г е л а н д е р в К е н и г с б е р г е , Г е н д е р с е н на мысе Д о б р о й Надежды и Фус в Пулкове.При больших рядах наблюде.дений вычислять Р . д л я каждого отдельного наблюде­ н и я по ф-ле н е у д о б н о . П о э т о м у д л я п р а к т и ч . п р и м е н е ­ ний составляют таблицы Р., основывая их на той или и н о й теории Р . В о о б щ е Р. можно представить в виде r = agz&(BT)Ay , г д е В з а в и с и т от п о к а з а н и я б а р о м е т р а , Т — о т п о к а з а н и я термометра при барометре, у—от 1 внешнего воздуха, а—коэф., медленно изменяющийся с зенитным расстоя­ нием, А и л—величины, вообще близкие к единице и заметно от нее о т л и ч а ю щ и е с я только п р и б о л ь ш и х з е ­ нитных расстояниях. Все эти величины даются в таб­ л и ц а х Р. по аргументу «зенитное расстояние». В преды­ д у щ е й ф - л е м н о ж и т е л ь a tg z & д а е т с р е д н ю ю Р . ; а о с т а л ь ­ н ы е м н о я ш т е л и с л у ж а т д л я у ч е т а в л и я н и я д а в л е н и я и t° па Р . Т. о. составлены основанные на теории Гюльдена П у л к о в с к и е т а б л и ц ы Р . , н е д а в н о в ы ш е д ш и е 3-м и з д а ­ нием. И з д р у г и х отметим таблицы Б и л л я и Гарцера. Э l с я т о ч н о м у о п р е д е л е н и ю и з а в и с и т н е т о л ь к о от р а с с т о я ­ н и я м е ж д у т о ч к а м и , н о т а к ж е от и х а б с о л ю т н ы х в ы с о т , г и д а и с в о й с т в м е с т н о с т и м е ж д у н и м и , t° и д а в л е н и я в о з д у х а , высоты л у ч а з р е н и я н а д почвою и д р у г и х п р и ­ ч и н . О б ы к н о в е н н о п р и н и м а ю т , что л у ч с в е т а , и д у щ и й от о д н о й т о ч к и к д р у г о й , п р е д с т а в л я е т д у г у к р у г а / Т . о . земная Р . , как у г о л м е ж д у касательной и хордой, про­ п о р ц и о н а л ь н а п о л о в и н е д у г и DE. Н о д у г а DE п о ч т и равна горизонтальному расстоянию м е ж д у точками D и Е, и л и р а с с т о я н и ю AB=S по у р о в е н н о й поверхности. Следовательно земная Р . пропорциональна половине ду­ ги АВ и л и п о л о в и н е с о о т в е т с т в у ю щ е г о э т о й д у г е у г л а С м е ж д у о т в е с н ы м и л и н и я м и АС и ВС. П о э т о м у д л я з е м ­ ной Р. получается простая формула r = . С fc-, в к - р о й fe н а з ы в а е т с я к о э ф - т о м з е м н о й Р . Ч т о б ы о п р е ­ д е л и т ь р а з н о с т ь в ы с о т т о ч е к D и Е, м о ж н о и з м е р и т ь и л и о д н о з е н и т н о е р а с с т о я н и е z = Z. HDEx т о ч к и Е, наблюдаемое и з точки D , или кроме этого зенитного р а с с т о я н и я е щ е з е н и т н о е р а с с т о я н и е z = /_ЗЕЬ точки D. н а б л ю д а е м о е и з т о ч к и Е. К о г д а и з м е р я е т с я о д н о з е ­ нитное расстояние, наблюдения называются односто­ ронними. П р и измерении двух зенитных расстояний на­ блюдения называются двусторонними, или взаимными. Р а з н о с т ь высот д в у х точек п р и о д н о с т о р о н н и х н а б л ю ­ дениях определяется по формуле x г 7i = S c t g z + S 2 - * - - ^ , 2 К а при взаимных н а б л ю д е н и я х по ф о р м у л е Помимо преломления лучей в свободной ат­ мосфера имеет место еще преломление внутри того помещения, в к-ром установлен инстру­ мент, в особенности на границе внутреннего, обычно более теплого, воздуха и наружного, более холодного. Это преломление, называе­ мое з а л ь н о й P. (Saalrefraktion), вообще очень мало, но моя-сет иметь заметное влияние при точных астрономич. работах. С целью из­ бежать влияния зальной Р . в 1929 г. в Пулко­ ве один из основных инструментов, именно вертикальный круг, служащий для определе­ ния склонений, был перенесен из главного здания в особый павильон, раскрывающийся при наблюдениях так, что весь инструмент оказывается на открытом воздухе. При отно­ сительных определениях положения светил, напр. при микрометрич. измерениях, при из.мерепиях фотографич. пластинок, влияет раз­ ность Р . для измеряемых объектов, называе­ мая д и ф е р е н ц и а л ь н о й Р. Р. земная имеет значение в геодезии при производстве нивелировок. На триангуляциях .для определения разности высот двух точек земной поверхности применяется тригонометрия. нивелиро­ вание, основанное на изме­ рении зенитных расстоя­ ний. Кроме зенитных рас­ стояний при этом требует­ ся еще знать горизонталь­ ное расстояние между наб­ людаемой точкой и точкой наблюдения, к-рое для то­ чек триангуляций всегда известно. В с л е д с т в и е с у щ е с т в о в а н и я з е м н о й ат­ м о с ф е р ы л у ч с в е т а от о д н о й т о ч к и Е к д р у г о й D идет не по п р я м о й , а по кривой линии, обращенной к поверхности земли « в о е ю в о г н у т о с т ь ю (фиг. 2). Н а б л ю д а т е л ь в D видит точку Е не по н а п р а в л е н и ю этой х о р д ы , а по н а п р а в л е н и ю касатель­ н о й DGE к последнему элементу кривой DE. К а к и п р и а с т р о н о м и ч . н а б л ю д е н и я х у г о л HDE н а з ы в а е т с я и с т и н н ы м , а у г о л HDEx—видимым зенитным расстоянием. П р и нормальном распределении плотно­ Фиг. стей в земной атмосфере видимое зенитное расстояние всегда меньше истинного. Разность м е ж д у и с т и н н ы м и в и д и м ы м з е н и т н ы м р а с с т о я н и е м , т . е. у г д л J E - L D E , И есть з е м н а я Р . В е л и ч и н а з емн ой Р . не поддаетU В э т и х ф - л а х R—радиус кривизны уровенной поверхно­ с т и в в е р т и к а л ь н о м с е ч е н и и т о ч е к D и Е, к - р ы й в м е с т е с горизонтальным расстоянием S между этими точками вошел в члены, выражающие влияние земной Р., через посредство у г л а С. В ф-ле, о п р е д е л я ю щ е й h при в з а и м ­ н ы х н а б л ю д е н и я х , в в е д е н ы р а з л и ч н ы е к о э ф - т ы hi и к земной Р . при н а б л ю д е н и я х из точек Е и D . Однако, если наблюдения в точках Е и В производить одновре­ м е н н о , то м о ж н о д о п у с т и т ь р а в е н с т в о э т и х к о э ф - т о в , т. е. п р и н я т ь ki=k, и тогда при взаимных наблюдениях р е з у л ь т а т п о л у ч а е т с я н е з а в и с и м ы м от з е м н о й Р . К о ­ н е ч н о п р е д п о л о ж е н и е о р а в е н с т в е к о э ф - т о в fe, и fe н е в с е г д а м о ж е т о к а з а т ь с я с п р а в е д л и в ы м , т. к. п л о т н о с т и в о з д у х а в т о ч к а х D и Е, у д а л е н н ы х н а з н а ч и т е л ь н о е р а с с т о я н и е о д н а от д р у г о й и н а х о д я щ и х с я н а р а з н ы х в ы с о т а х , м о г у т и н е быть о д и н а к о в ы м и , н о п р и м а л о й р а з н о с т и высот точек, как выяснилось и з многочислен­ ных наблюдений, такое предположение довольно близко к истине. При односторонних ж е наблюдениях влияние земной Р . входит полностью. Поэтому для вычисления р а з н о с т и высот п о о д н о с т о р о н н и м н а б л ю д е н и я м н е о б х о ­ д и м о з н а т ь к о э ф . з е м н о й Р . Этот к о э ф . с у д о б с т в о м м . б . определен из взаимных одновременных наблюдений при п р е д п о л о ж е н и и о равенстве коэф-тов земной Р . в о б е и х точках. К а ж д а я триангуляция доставляет обширный, материал д л я вывода коэф-та земной р . по этому спо­ собу. Н и ж е в таблице приводятся результаты наиболее тщательных исследований. ,Коэф. земной Р. Триангуляция Исследо­ ватель наи­ боль­ ший . . . . . . 0,595 0,212 0,151 0,3S8 0,207 0,141 наи­ мень­ ший -0,007 +0,064 0,125 0,096 0,079 0,031 средНЙЙ Французская Английская . Прусская . . Прусская . . Зап.-русская Лифляндская . . . . . . Деламбр Кларк . Бессель Байер . Теннер. Струве . 0,168 0,158 0,137 0,115 0,145 0,124 Приведенные в этой таблице наибольшие и наименьшие значения коэф-та земной Р . показывают, какую т р у д ­ ность представляет определение этого коэф-та. К о э ф . земной Р . подвержен суточному х о д у . Н а рассвете Р . имеет наибольшую величину, затем утром до 8 час. она б ы с т р о у м е н ь ш а е т с я , от 8 д о 10 ч а с . у м е н ь ш е н и е п р о ­ д о л ж а е т с я , н о г о р а з д о м е д л е н н е е , а от 10 ч а с . д о 3 ч а с . д н я Р . почти не меняется, п р о х о д я через свое наимень­ ш е е з н а ч е н и е , в р е м я к - р о г о п о ч т и с о в п а д а е т со в р е м е н е м н а и б о л ь ш е й t°. П о с л е 3 ч а с . Р . у в е л и ч и в а е т с я сперва медленно, потом быстрее и быстрее и к закату солнца опять приобретает значительную величину, но меньшую, чем н а р а с с в е т е . Н о ч ь ю Р . п р о д о л ж а е т у в е л и ч и в а т ь с я и наибольшей величины достигает на рассвете, около времени наименьшей темп-ры. Н а рассвете, когда Р . име­ ет н а и б о л ь ш у ю в е л и ч и н у , о т д а л е н н ы е з е м н ы е п р е д м е т ы н а с т о л ь к о п р и п о д н и м а ю т с я , что к а ж у т с я к а к бы в и с я ­ щими в воздухе и этими моментами следует пользовать­ с я д л я о т ы с к а н и я отдаленных тригоно&метрич. сигна­ лов. Наименьшее значение Р . р а в н о г о , 0 9 , наибольшее