* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

695 РЕФЛЕКТОМЕТР& 696 рые из них более или менее приближаются к нему, то для измерения к. д. о. необходимо непосредственно измерять отраженный поток. К. д. о. является функцией не только веще­ ства, но и способа освещения, поэтому, приво­ дя к. д. о. какого-либо вещества, необходи­ мо оговорить, при каком освещении он полу­ чен. Ниже описывается ряд способов для из­ мерения к. д. о. диффузных поверхностей. В большинстве из них применяется шар Уль­ брихта (см. Фотометрия). 1. Р . Т е й л о р а (фиг. 7). В шаре Уль­ брихта измеряемый образец закрывает не­ большое отверстие в стенке; параллельjный пучок от осве­ тителя Т направля­ ется на образец; че­ рез- отверстие С из­ меряется яркость В& - 7 / какого-либо элемен­ та стенки;эта яркость В& пропорциональна световому потоку F&&, отраженному образцом: B& = hF&, где 7с—константа, определяемая свойства­ ми данного шара. При этом элемент стенки, яркость которого измеряется, д. б. защищен от прямых лучей образца экраном. Затем пучок от осветителя направляется на стенку шара и опять измеряется яркость В элемента стен­ ки шара (не того, на к-рый падает пучок): В = kF , где F —световой поток, падающий на стенку шара или на образец. Таким образом к. д. о. Ф и г 0 0 0 Q В& ^ = в- В этом случае измеряют полный к. д. о. при освещении параллельным пучком, падающим под выбранным углом. 2. М е т о д Ш а р п а , Л и т л я и К а р р е р а. В ряде практич. случаев представля­ ет интерес изучение отраясательных свойств поверх­ ностей при вполне диффуз­ ном освещении. При сме­ шанном отражении имеет большой смысл ввести поня­ тие видимого к. о. (к. о. по данному на­ правлению) к а к от­ ношение яркости по­ верхности по данно­ му направлению В (в&, <р&) к яркости ис­ точника В , которая при вполне диффуз­ ном источнике посто­ янна по всем напра­ влениям: 0 0 экраном С Благодаря многократным отрая;ениям яркость стенок получается равномерной (В ), т. е. образец освещен вполне диффуз­ ным источником, распределенным на телесном угле п. Освещенность единицы поверхности образца равна пВ. Фотометром измеряются яркость образца по некоторому постоянному направлению и яркость близлежащей стенки шара. Их отношение дает видимый к. д. о. Этот метод весьма пригоден как сравнитель­ ный для поверхностей, обладающих одинако-. выми (или весьма близкими друг к другу) от­ ражающими свойствами. 3. П о л у с ф е р и ч е с к и й Р. М а к Н и к о л а с а , разработанный в Бюро стан­ дартов США, в нек-рой степени является бо­ лее совершенным, чем описанные выше Р . Н а фиг. 9 (К—молочное стекло, М—черное дно) приведена несколько упрощенная его кон­ струкция. Осветителем служит полусфера S, окрашенная хоро­ шо рассеивающей краской ( В а 0 ) и освещенная лам­ пами, имеющая по­ стоянную яркость; в центре полусфе­ ры лежит образец А,на единицу по­ Фиг. верхности которо­ го падает световой поток F =TIB (Б —яр­ кость полусферы). Через отверстия d в полу­ сфере , расположенные в меридиональной плос­ кости, фотометром мояшо измерять яркость образца В&(в&, <р&) под разными углами на­ блюдения. Разберем три случая отраясающих свойств образца, а) Зеркальное отражение. В этом случае отношение видимой яркости образца по данному направлению к яркости полусферы даст прямо к. з. о. для угла паде­ ния равного углу наблюдения при направлен­ ном освещении, б) Вполне диффузное отраже­ ние. В этом случае к. д. о., как видимый так и полный Р , будут равны отношению я р ­ кости образца к яркости полусферы: 0 4 Q Q 0 С ^ = ^ = ^ - в) Смешанное отраясение. В случае смешан­ ного, не могущего быть описанным каким-либо простым законом распределения отраженно­ го потока, измерения яркости образца по дан­ ному направлению, будучи отнесены к я р ­ кости полусферы, дадут видимые к. о. Изме­ рив яркости под разными углами наблюдения, мояшо вычислить полное значение отражен­ ного потока: л 2 F& = 2 я §В&(в&,с &) Р cos0sin