* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

619 РЕНТГЕНОВЫ ТРУБКИ 5 8 620 ности потенциалов положительные ионы, обра­ зовавшиеся вследствие ионизации газа внутри Р . т., ударяются о катод, вызывая при этом поток электронов, называемый к а т о д н ы ­ м и л у ч * а м и . Вогнутый алюминиевый катод фиксирует катодные лучи на антикатоде на неболь­ шой площадке ( ф о к у с ) . Почти вся энергия элек­ тронов за исключением ОД % идет на нагревание антикатода. Поэтому ан¬ , тикатод д. б. охлаждаем. Жесткость рентгеновых лучей определяется ваку­ умом Р . т.; чем лучше вакуум, тем более жест­ кие лучи дает Р . т., и на­ оборот. При работе дав­ ление в газовой Р . т. вследствие распыления катода (алюминий рас­ пыляется меньше всех металлов) уменьшается и для поддерлсания постоянства реяшма Р . т. необходимо ввести в нее нек-рое количество газа. Это достигается при посредстве регене- Ф и г . 3. ратора Р, к-рый м. б. или угольно-слюдяной, или осмотический, или Бауера (фиг. 2). Уголь сильно поглощает газы, отдавая их при нагре­ вании. Нагретый палладий имеет способность пропускать водород. Наиболее употребитель­ ный р е г е н е р а т о р Б а у е р а основан па пористости обожженной глины, кусочки к-рой впаивают в месте А и В капилляра. Понижая уровень ртути ниже А , мы этим самым даем , Вид сворхуна возможность не­ &Q анодную пластинку большой порции газа войти внутрь Р . т. Недостатка­ ми газовой Р . т. являются легко­ плавкость алюми­ ниевого катода и 8идсо стороны трудность поддерпоправения главного луча Яхания постоян­ ФПГ. ства режима. От­ сюда этот тип Р . т. все больше вытесняется трубками Кулиджа (фиг. 3). Трубка Кулиджа представляет собою сосуд с двумя изо­ лированными друг от друга электродами: ачтикатод А и катод К. Катодом является вольфрамовая спираль, накаливаемая элек­ трич. током до t° ок. 2 500° и помещаемая в металлич. цилиндре (или другой формы). Да/ вление газа внутри трубки 10~ —10~ мм Hg. Практически газ при таком давлении является изолятором. При накале вольфрамовой нити катод испускает электроны, к-рые фокусиру­ ются на антикатоде окружающим нить цилин­ дром. Проводимость трубки Кулиджа одно­ сторонняя. Жесткость лучей опре­ деляется прило­ женным напряже­ нием, а сила тока в трубке—током накала катода или температурой ни­ ти катода. Мощность Р . т. для данного мате­ риала антикатода определяется ве­ личиной фокуса. Требованиерезкости рисунка для диагностик. Р . т. и возможно боль­ шей интенсивно­ сти пучка парал­ лельных рентге­ новых лучей для физич. целей за­ ставляет констру­ кторов дать Р . т. или с малой вели­ Ф и г . 5. чиной фокуса (о с¬ т р о ф о к у с н ы е) или с л и н е й ч а т ы м фокусом (фиг. 4,1—вид сверху на анодную пла­ стинку, 2—вид^о стороны направления глав­ ного луча, ОО —ось трубки, АВ—главный луч). В последнем случае удается значительно повысить мощность Р . т., обычная мощность к-рых невелика, дости­ гая 1—2 k W длительно­ го действия. Кратковре­ менные н^е нагрузки при напряжениях не больше 50 k V в диагно• стич. Р . т. доходят до 1 А. Максимальное на­ пряжение, на которое строятся современные медицинские и технич. Р. т., не превосходит 250 kV при 10—20 т А на­ грузки. В самое послед­ нее время для увели­ чения мощности Р . т. стали прибегать к вра­ щению антикатода при эксцентричности оси ка­ тода и антикатода. Физические Р.т. стро­ ятся или для исследо­ вания структуры вещеА л х Фиг. 7. ства или для спектрометрии. Первые имеют своим назначением дать определенную дли­ ну волны, по преимуществу К а какого-либо