* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
621 РЕНТГЕНОГРАФИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ 622 тугоплавкого металла. Р . т. с антикатодами Ag, Rh и Mo ничем не отличаются от обык новенных диагностич. трубок. Наиболее же лательными антикатодами являются Си, Fe и Сг, дающие длины волн 1,5—2 А. Так как в отношении пробоя, и потому средняя часть Р . т. с внешней защитой делается металличес кой (феррохром); Р. т. Ф и л и п с а(фиг. 15): а— бакелитовая гильза, Ъ—латунная оболочка, Фиг. Ф и г . Ч. ФИГ. 14. 9. стекло сильно поглощает лучи этой области длины волн, то или делаются окна из линдемановского стекла (стекло, в котором К и Na заменены L i и Be, фиг. 5) или же конструи руются особые Р . т., напр. газовая Х а д д и н г а (фиг. 6), состоящая из сменного на шлифе антикатода А, вставляемого в металлич. тело трубки, и фарфорового изолятора с катодом К. Фиг. Фиг. с—свинцовая оболочка, d—фильтр, е—окон це для выпускания лучей, /—цилиндр из хро мистого железа. В Р. т. М ю л л е р а (фиг. 14) защита достигается свинцовой прокладкой в 4 мм толщины в средней части и свинцо вым стеклом по концам. Возможна и внут ренняя защита (Р.т. С и, м е и с а, фиг. 16), ког да антикатод окружается толстым непроницаемым для рентгеновых лучей куском 1 металла, имею щим окно 2 для выхода рентгеновых лучей. Ок но 2 закрыто бериллием, Тело Р . т. и катод соединяются с изолятором при помощи и и ц е и н а. Против антикатода расположены окна, закрываемые тонкими ли сточками алюминия (0,05 мм). Антикатод, катод и тело Р . т. охлаждаются проточной Фиг. 12. Фиг. 15. Фиг. 16. водой. Преимущества Р . т. Хаддинга: сменя емость антикатода и близость к фокусу труб к и . Р . т. для спектрометра имеют своей целью дать возможность наносить на антикатод лю бое вещество, спектр к-рого желательно изу чить. Одной из таких трубок яв ляется Р . т. 3-й г б а и а (фиг. 7). Тело ее имеет форму куба, на пе редней стороне которого имеется узкая щель S (< 0,1 мм) для выхода лучей. Катод К соединяется с те лом при помощи металлич. шли фа. Антикатод А соединяется с те лом при помощи стеклянного шли фа, являющегося изолятором между антикатодом и катодом. Все части Р . т. охлаждаются проточной во дой, что дает возмолшость повысить мощность трубки до 2—3 k W . Медицинские Р . т. делят на два рода: диагностические—для просве чивания и фотографирования чело Фиг. веческого тела и терапевтические— для лечения. Диагностические (фиг. 8, 9 и 10) рассчитаны до 100 kV, с острым фокусом, те рапевтические—до 200 k V (фиг. 11 и 12), с тупым фокусом. Первоначальная форма ша ра была позднее заменена цилиндром, что поз волило сконструировать самозащитную Р . т. (фиг. 13, 14). Для напряжений > 100&kV бли зость стекла к антикатоду является опасной непрозрачным для видимых лучей. Р . т. для просвечивания материалов отличаются от те рапевтических лишь большей остротой фокуса. Лит.: G 1 о с k е г К,., Materialpriifung m i t R 5 n t genstrahlen, В . , 1927; S i e g b a h n M . , Spektroskopie d. ROntgenstrahlen, В . . 1924. H . Селяков. ка, возникшая в 1913 г. после открытия интер ференции рентгеновых лучей (Лауэ, Фридрих и Книппинг), занимающаяся изучением строе ния вещества методами, основанными на ин терференции рассеянных рентгеновых лучей. При освещении вещества рентгеновыми луча ми электроны, из которых построены атомы данного вещества, становятся сами центрами излучения колебаний той же длины волны. Происходит р а с с е я н и е рентгеновых лу чей. Освещенный образец становится следо вательно сам источником излучения. Колеба ния, идущие от отдельных электронов, скла дываются. Суммарная интенсивность опреде ляется фазовыми соотношениями между коле баниями, испускаемыми отдельными центра ми, которые в свою очередь зависят от рас положения рассеивающих центров данной сис темы и от положения по отношению к ней на правления первичного пучка и направления, в котором рассматривается рассеянный (вто ричный) пучок. Т. о. распределение интенсив ности рассеянных лучей по направлениям РЕНТГЕНОГРАФИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ, нау