* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

613 РЕНТГЕНОВЫ ЛУЧИ 614 Наличие рассеянных (в т о р и ч н ы х) Р . л . указывает на необходимость работающим с Р . л . защищать себя от действия не только прямого пучка Р . л . , но и от вторичных лу­ чей, рассеянных предметами, на к-рые падают не р в и ч и ы е Р . л . (напр. стены). Спектраль­ где R и а—постоянные. Ф-ла выполняется в большинстве случаев настолько точно, что ный состав вторичных Р . л. в основе совпадает позволяет предсказать длины волн еще неот­ с составом первичных, отличаясь однако р я ­ крытых элементов и по этим линиям их разы­ дом особенностей. В спектре вторичных л у ­ скать. Т. о. в последние годы были открыты чей кроме линий-, имеющихся в спектре пер­ новые элементы: гафний (72), мазурий (43), вичных, заметны линии, несколько смещен­ рений (75), иллиний (61). Д л я целей химич. ные в сторону длинных волн ( э ф ф е к т К о м ­ анализа исследуемое вещество помещается на п т о н а), а также линии, характерные для поверхности антикатода, и получающиеся в рассеивающего вещества (радиатора). Эффект трубке Р . л . исследуются с помощью вращаю- Комптона объясняется с квантовой точки зре­ ния след. образом. Столкновение Табл. 1.—Длины волн в и к с - е д и н и ц а х в а ж н е й ш и х кванта с электроном рассматри­ л и н и й К-с е р и и . вается к а к столкновение упругих шариков. Если электрон слабо Эле­ Ka, EP Ка V мент связан, то по законам упругого удара он испытает явление отдачи и вылетит за пределы атома (элек­ 107,5 111,9 131,0 126,4 115 и 157,8 163,4 190,1 185,3 78,1 Pt троны отдачи). Отразившийся от 178,06 184,36 213.52 208,85 69,3 74 v него квант потеряет при этом 481,8 496,33 562,64 25,5 558,21 47 Ag часть энергии, а так к а к энергия 618,48 631,24 712,08 20,0 42 707,8 Mo 1 377,65 1 389,33 1 511,16 8,86 29 1 537,26 Си кванта е связана с частотой соот­ 7,10 1 752,72 1 740,5 26 1 936,51 1 932,30 Fe ношением e—hv, то длина волны А 5,98 2 066,3 24 2 080,45 2 288,65 2 284,8f Cr должна при этом увеличиться. Из­ 1,55 7 917,0 13 7 910,5 8 319,10 Al менение ДА (в А) связано с углом рассеяния 0 соотношением: U и A l хотя и не употребляются обычно д л я антикатодов, но 2 : 1 . Частоты спектральных линий разных элементов находятся в простой зависимости от атомного номера элемента по закону Мозли: к K 1 г ДА = 0,048 s i n - Д л и и i,i в о л н в и и с - е д н н и ц а х в а ж н с Й ш и х Появление характеристич. линий Табл. л и н п ii L - c е р и и . радиатора, или с п е к т р а ф л у ­ о р е с ц е н ц и и , представляет вто­ Эле­ ричный процесс. Сначала квант &L Z &ь мент первичного луча выбрасывает электрон из атома рассеивающего 591,8 56S,5 721,4 718.07 92 21,7 908,33 и вещества (ф о т о э ф ф е к т), а за­ 892,1 932,1 1 070,4 1 117,22 78 J3,9 1310,03 Pt тем на освободившееся место па­ 1 072,6 1 213,6 1 021 74 12,1 1 473,48 1 276,17 W 3 504,7 3 260,5 17 3,79 4 145,64 3 684,4 3 926,61 дают электроны с более высоких Ag уровней, давая сериальные излу­ чения. Исследование вторичного * Потенциал возбуждения дан д л я паиболее жесткого подуровня. излучения годится д л я производ­ ства химич. анализа в том случае, щегося кристалла. Табл. 1 и 2 дают длины волн если вещество столь летуче, что не м. б. поме­ важнейших линий К- и L-серий ряда элемен­ щено на антикатод рентгеновой трубки и под­ тов, наиболее употребительных в практике вергнуто там электронной бомбардировке. как материал для антикатода. Д л я получения спектра флуоресценции необ­ Рассеяние и поляризация Р. л. Падая на ве­ ходимо, чтобы в спектре первичных лучей бы­ щество, Р . л . рассеиваются входящими в его ли длины волны, равные или меньшие А&,-— состав электронами по всем направлениям, границы серии. Рассеяние Р . л . связано^с их но с неодинаковой интенсивностью. Наимень­ поляризацией. Лучи, рассеян­ шее рассеяние наблюдается в направлении, ные под углом 90° к первич­ перпендикулярном к падающему пучку (фиг. 9, ному пучку, вполне поляри­ где АI—алюминиевый экран, перпендику­ зованы. В них электрич. ко­ лярно к к-рому падает пучок Р . л . ; пунктир— лебания происходят парал­ вычисленное значение интенсивностей; сплош­ лельно падающему пучку. Их ная линия—наблюдаемое значение). Длина поляризацию можно исследо­ радиуса-вектора показывает яркость лучей, вать, снова рассеяв от друго­ рассеянных в направлении под углом в к па­ го тела и исследуя яркость дающим. Теоретическая зависимость такова: третичных лучей по разным J — J (1+cos в ) . При малых углах рассеяние направлениям. Было показа­ больше, чем вытекает из теории. Если пре­ но, что лучи флуоресценции не небречь поглощением, то каждый г вещества поляризованы. Непрерывный рассеивает около 0,2 падающей на него энер­ спектр выходящих из трубки Ф и г . о. гии (табл. 3). Р. л. поляризован отчасти.Се­ риальное излучение вовсе не поляризовано. Т а б л . 3 .—К о э ф и ц и е н т р а с с е я н и я н а I г Поглощение (абсорбция) Р. л При прохожвещества. дении через тела Р . л терягот интенсивность }. и А с Al j Си | A g РЬ по закону A приведены как крайние случаи большого и малого Z . 2 я 2 3 2 x 0,12 0,71 0,14 0,18 0,14 0,20 0,18 0,29 | 0,35 0,47 I 0,67 0,82 где /<- -коэфициент поглощения, с!—толщина