* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

611 РЕНТГЕНОВЫ ЛУЧИ 612 где W и W —энергия электрона на началь­ ном (до перескока) и на конечном уровнях, 1 12,3 h—универсальная постоянная Планка, рав­ ная 6,55 • Ю эрг. ск. Переходы на If-уровень (V—напряжение в kV; Я в А). Длина волны с дают JC-серию, на 1/-уровень дают jL-серию максимальной энергией равна ~ / предель­ и т. д. Каждая серия состоит из определенного ной. Т. о. при повышении напряжения спектр числа линий, относительное расположение и удлиняется в сторону коротких жестких волн.. интенсивность ( я р к о с т ь ) к-рых вполне оп­ ределены. Линия, образованная при переходе с ближайшего, более высокого уровня, обо­ значается буквой а, со следующего—/5 и т. д . При обратном процессе поднятия электрона на более высокий уровень соответствующая энергия должна поглотиться. Удалить элек­ трон с его уровня можно либо подняв его на более высокий уровень либо же выбросив его вовсе из атома: В нормальном состоянии все места на уровнях электронами заняты. Оста­ ется последнее. Работа W вырывания электро­ на из атома м. б. выражена в V (W = eV; е—• заряд электрона) и определяет тот потенциал ( п о т е н ц и а л в о з б у ж д е н и я ) , который нужно приложить к рентгеновой трубке, что­ бы выбить электрон с данного уровня и тем самым получить соответствующую ему серию линий. До достижения этого критич. напря­ жения линии серии отсутствуют. При увели­ чении напряжения выше—интенсивность ли­ ний быстро растет [по Вебстеру и Кларку про­ порционально (V—V&) li, где V—потенциал возбуждения], делаясь значительно больше, чем интенсивность окружающего линию фона непрерывного спектра. Схема электронных перескоков и полученных при этом серий дана на фиг. 8. Энергия электрона V вольт равна a e - 2 7 3 2 s длинам волн с максимумом и резким обрывом со стороны коротких волн. Граница непрерыв­ ного спектра зависит от напряжения на рент­ геновой трубке и определяется равенством, полученным из теории квант Эйнштейном: тре. Частота эта определится из уравнения w -w a e Фиг. 7. Полное количество энергии J, заключенное в непрерывном спектре, зависит от напряягения V, порядкового номера Z, материала ан­ тикатода и силы тока г в трубке: J пропорцио­ нально iV*Z. Величина iV—мощность ка­ тодного пучка в трубке. Тогда величину пропорциональную VZ, можно назвать кпд рентгеновой трубки, т. е. доля энергии ка­ тодных лучей, превращенная в рентгеновы лучи, растет пропорционально напряжению на трубке. Вообще эта величина меньше 1%, т. е. полезная отдача рентгеновой трубки весьма мала. 2) Л и н е й ч а т ы й с п е к т р . Кроме не­ прерывного спектра в излучении рентгеновой трубки содержится ряд монохроматич. лу­ чей, характерных для веществ антикатодов. Эти спектральные линии группируются в с е ­ р и и . Наиболее короткими волнами отли­ чается If-серия, затем следует L - , М-, N-ceрии. Их происхождение объясняется так. По современным представлениям электроны во­ круг ядра располагаются на определенных энергетич. у р о в н я х , обозначаемых бук­ вами, начиная от ядра (К, L , М и т. д.). Если удалить электрон с одного из уровней, то на его место будут перескакивать электроны с других уровней, теряя при этом часть своей энергии, которая перейдет в порцию (квант) электромагнитной энергии определенной ча­ стоты. Этому событию будет соответство­ вать появление определенной линии в спек­ энергии кванта Р . л. длиною волны Х= который определяет границу данной серии. Этот квант получился бы при падении элек­ трона извне атома на соответствующий уро­ вень. Обратно, поглощаясь электроном на соответствующем уровне, этот квант может выбросить электрон из атома. Детальное изу­ чение спектров показало, что уровень К— одиночный, уровень L распадается на три подуровня, уровень М—на пять, каждый из к-рых имеет свой потенциал возбуждения и свою границу. По- должны быть более сло:кного строения, чем if-серия. Эта последняя содержит две более яркие линии Ка iiKfi, из к-рых первая двойная (Ка и Ка ). Интенсивности их относятся, как Ка : Ка : Щ = 100,: 50 : 35. Из многочисленных линий L-серци особенно ярки две La и L/S с отношением интенсивностей. г 2 х г