* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
610 лично. Фотохимич. действие Р . л . возрастает с количеством поглощенной веществом лучи стой энергии, прэдому жесткие Р . л . слабо дей ствуют на фотоэмульсию; для усиления эффек та чувствительный слой делается по возмоясности толще. Выгодно также употреблять не пластинки, а пленки, покрытые эмульсией с обеих сторон. Действие очень жестких Р . л . на пленку можно в несколько раз повысить, если к чувствительному слою на время экс позиции приложить у с и л и в а ю щ и й э к р а н , покрытый слоем вольфрамовокислого кальция, флуоресцирующего под действием Р . л . синим цветом, активно действующим на фотографич. эмульсию. К фотохимич. дей ствиям Р . л . нужно отнести и их биологич. действия. В общем действие Р . л . на организм при достаточно больших дозах резко отрица тельное. Особенно страдают железы внутрен ней секреции, даже не подвергавшиеся непо средственно облучению Р . л . (повидимому под влиянием вырабатываемых в организме токсинов). Особенно опасно действие на орга низм сильно поглощаемых мягких Р . л. Под влиянием их развиваются трудно заживающие язвы и злокачественные опухоли (рентгенов ский рак), требующие ампутации пораженно го органа. Поэтому работа с рентгеновыми лучами должна удовлетворять определенным условиям безопасности 3) И о н и з и р у ю щ е е д е й с т в и е Р . л . Под влиянием проходящих Р . л. воздух и дру гие газы делаются проводящими благодаря возникающим в них ионам. Если между элек тродами создать ионизацию воздуха, то ион направится к электроду обратного знака по «отношению к заряду иона, и возникает элек трич. ток. При возрастании потенциала ме жду электродами этот ток увеличивается одна ко до определенного предела (ток насыщения), который наступает, когда все образующиеся ионы будут достигать электрода, не успев уничтожиться путем соединения с ионом про тивоположного знака ( р е к о м б и н а ц и я ) . Ток насыщения может служить мерой интен сивности Р . л. По международному соглаше нию в Стокгольме (в 1928 г.) постановлено считать интенсивность Р . л. равной единице, если при полном использовании энергии воз никших в воздухе вторичных электронов они вызывают появление тока насыщения в одну электростатич. единицу (3,3 • Ю А). Изме рения производятся с помощью и о н и з а ц и о н н о й к а м е р ы (фиг. 3): Р . л. посту- 1 0 действия в этом случае больше. Выводное окошко сделано для того, чтобы лучи, попа дая на стенки камеры, не вызывали дополни тельного образования еарядов (см. ниже фото эффект). Работа с ионизационной камерой дает наибольшую точность и простоту изме рения интенсивности Р . л . Диффракция Р. л. от кристаллов была осу ществлена в 1912 г. по мысли Л а у э . Р . л . рассеиваются отдельными атомами (электрона ми) вещества, на которое падают. Отдельные рассеянные волны Р . л . между собой интер ферируют. В кристаллах атомы расположены упорядочений, образуя пространственную ре шетку (см. Кристалл). Интерференция Р . л . , рассеянных от такой ре шетки, дает эффект как бы отражения от систем атомных плоскостей ре шетки. При этом необходимо выполнять условие Брагга: 2 d sin 9? = г?Хгде d—расстоя ние между атомными слоя ми, 9?—угол падения, равный углу отражения (фиг. 4 ) , А—длина волны Р. л., п—целое число—п о р я д о к с п е к т р а (см. Рентгенографический анализ). Для фотографирования спектров Р . л . при меняются специальные спектрографы. На фиг. 5 приведена схема спектрографа Брагга: S, S—щели, вырезающие узкий пучок Р . л . , К—кристалл,Р, Р—фотографич. пленка. Кри—х~уг~х~<Х& п г сталл медленно А вращается, при этом он стано вится к падаю- Ф и г . 5. т е м у пучку под различными углами <р. В ка ждом положении он может отразить Р . л . лишь определенной длины волны, удовлетво ряющей ф-ле Брагга. Отраженный луч попа дает на определенное место пленки. В резуль тате получится спектр, напоминающий обыч ные оптич. спектры. На фиг. 6 изобраясена спектрограмма излучения рентгеновой труб в ят * В пагот в пространство 100 -зооv между металлич.пластинами—электродами—Е и Е через окошко F сделанное в стенке камеры. Электроды укреплены на изоляторах г и ц электрод Е соединен с батареей в несколько сот V, элек трод Е —с чувствительным электрометром е. Пространство между пластинами заполнено воздухом или другим газом. Выгодно брать тяжелые сильно поглощающие Р . л . газы (S0 , С Н Вг, CH J), так как&ионизационные х 2 1 ? х 2 } 2 2 5 3 Фиг. 6. ки с вольфрамовым антикатодом. Видны от дельные спектральные линии (К-серия в раз ных порядках) на фоне непрерывного спектра. Заменяя фотографич. пленку ионизационной камерой, можно весьма точно промерять рас пределение интенсивностей в спектре рентге новых лучей. Спектры Р. л. 1) Н е п р е р ы в н ы й с п е к т р (фиг. 7—получен с вольфрамовым антикато дом) имеет распределение интенсивностей по 30 т. э. т. XIX.