* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

509 РЕЛАКСАЦИЯ 510 до ж происходят не мгновенно, ибо в системе всегда присутствуют паразитные емкости и самоиндукции, препятствующие этим скач­ кам. Но если эти паразитные параметры малы, то скачки совершаются очень быстро по срав­ нению с движениями от х до x и ж до х , и несмотря на наличие паразитных параметров колебания примерно сохраняют частоту и фор­ му, полученную из «разрывной» трактовки. Отказываясь от учета паразитных параметров мы отказываемся т. о. от рассмотрения&самого процесса скачка, но пока этот скачок ироисхо» 4 2 z 4 х c h i v f. E l e k t r o t e c h n i k * , В . , 1926, В . 16; V a n der Pol В . , tlber Relaxation Schwingungen, «Jahrbuch d. d r a h t . T e l e g r . u . T e l e p h . » , В . , 1926, В . 28, p . 178, 1927, B a i l d 29, p . 114; V a n der P o l В . , Oscilla­ tions s i n u s o i d a l e s et de r e l a x a t i o n , « L & o n d e electrique*, P . , 1930, p . 245; V a n der P o l В . u. v a n der M a r k J . , Q u e l q u e s experiences a v e c des triodes et les o s c i l l a t i o n s de r e l a x a t i o n , i b i d . , 1927, p . 461. С. Х а й к и н . РЕЛАКСАЦИЯ, ослабление со временем на­ тяжений в твердых телах и во всяких жидко­ стях после устранения деформирующего на­ пряжения. По Максвеллу изменение деформа­ ции со временем пропорционально самой де­ формации, т. е. (о где /—коэф. пропорциональности с размер­ ностью ск. ; отсюда следует, что деформация должна убывать со временем по экспонен­ циальному закону: - 1 Фиг. 7. где <р = <р е 0 (?) (3) т « ; днт достаточно быстро, мы можем получить удовлетворительный ответ на вопрос об ампли­ туде, частоте и форме колебаний. Вместе с тем «разрывная» трактовка весьма упрощает ре­ шение задачи. Эта же трактовка м. б. приме­ нена к электрич. схемам с самоиндукцией и сопротивлением, но без емкости. В этом слу­ чае мы не можем допустить скачкообразного изменения силы тока в цепи с самоиндукцией, но зато допустимы скачкообразные изменения производной силы тока, т. е. скачки эде са­ моиндукции, а вместе с тем скачки напря­ жения на концах сопротивлений. Наконец эта же трактовка м. б. применена и к меха­ нич. системам, в к-рых масса играет второ­ степенную роль по сравнению с упругостью и трением. В такой системе, пренебрегая мас­ сой, мы можем допустить скачкообразные изменения скорости. Условия скачка сведутся к тому, что.потенциальная энергия системы, т. е. упругая деформация, при этом скачке дол­ жна оставаться неизменной. Р . к. не являются каким-то резко ограниченным классом колеба­ ний. Изменяя соотношение параметров в си­ стеме, всегда можно перейти от колебаний томсоновских к Р . к. и наоборот. По существу мы имеем целую область колебаний разного типа, ограниченную с двух сторон двумя идеализи­ рованными типами—синусоидальных колеба­ ний и «разрывных» колебаний. И только эти два идеализированных случая легко подда­ ются теоретич. исследованию. Реальные же колебания лишь в большей или меньшей сте­ пени приближаются к одному из этих типов. В том случае, когда они лежат ближе к нача­ лу области, целесообразно рассматривать их как близкие к синусоидальным .и применять те методы исследования, к-рые пригодны для синусоидальных и близких к ним колебаний. Когда же реальные колебания лежат ближе к концу области, целесообразно рассматривать их как релаксационные колебания и приме­ нять к ним «разрывную» трактовку. Лит.: А н д р о н о в А. и Б и т т А." Р а з р ы в н ы е периодич. р е ш е н и я , Д о к л а д ы Академии н а у к СССР, Л . , 1930, с т р . 189; Х а й к и н С , Непрерывные и «разрывные» к о л е б а н и я , « Ж у р н а л п р и к л а д н о й физики», M . , 1930, т . 7, в ы п . 6 ; В a r k h a u s e n Н . , D a s P r o b l e m d . Schwingungserzeugung, L p z . , 1907; L e C o r b e i l l e r P h . , L e s systemes autoentretenus et les o s c i l l a t i o n s de re­ l a x a t i o n , . P . , 1931; F r i e d l a n d e r E . , Uber K i p p schwingungen i n besondere bei E l e k t r o n e n r o h r e n , «Ar- носит название в р е м е и и Р . При измере­ ниях Р . , произведенных в целлюлоиде и кси­ лолите оптич. методом (Росси, Кокер и др.), были найдены заметные отклонения от ф-лы ( 2 ) . Понятие о Р . позволяет установить связь менеду сдвигом в упругом твердом теле и вяз­ костью (Максвелл). Пусть слой твердого тела испытывает тангенциальное усилие F, вызы­ вающее горизонтальное смещение ?, пропор­ циональное высоте слоя х над нек-рой гори­ зонтальной плоскостью. Угол сдвига Р. сдвига выразится в соответствии с (1) так: dtp d dt dv dx , dt dx dt hp, (1) где v—скорость. Тангенцнальная сила (5) где Л —модуль сдвига. С другой стороны, сила трения, определяющая вязкость (см.): где я—коэф. вязкости. Из сравнения ( 5 ) и ( 6 ) на основании ( 4 ) и (3) находим На основании (7) по модулю сдвига н времени Р . можно определить вязкость твердых тел. Дебай вывел теоретич. значение для времени Р . для сферич. молекул в жидкости: Ал*] а 3 7 где а — радиус молекулы, 1с— постоянная Больцмаыа и Т—абс. темн-ра. Лит.: Д е б а й П.. Полярные молекулы, пер. с ф р а н ц . , М . — Л . , 1931; Г а т ч е к Э., В я з к о с т ь ж и д ­ к о с т е й , п е р . с а н г л . , М . — Л . , 1932; M a x w e l l 5. N . , O n the E q u i l i b r i u m of E l a s t i c S o l i d s , (.Transactions of the R o y a l S o c i e t y of E d i n b u r g h * , 1853, v . 20, p . 87; P o i n t i n g J . I I . a. T l i o n i s o i i J . J . , A Text­ book of P h y s i c s , v . 1, P r o p e r t i e s of M a t t e r , 9 e d . , L . , . 1923; C o k e r E . G. a. F i l o n L . N . , A Treatise on P h o t o - E l a s t i c i t y , C a m b r i d g e , 1931. РЕЛЕ, категория вспомогательных электро­ технических приборов, имеющих целью акти­ вировать вспомогательный механизм под вли­ янием факторов, изменяющих нормальные ус­ ловия работ отдельных элементов, составляю­ щих в совокупности рабочую систему той или