* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
135 РАССЕЯНИЕ СВЕТА 136 нии (еателиты), частота которых определяет ся равенством v& = v ± г , (4) где v&—частота рассеянного света, v—частота падающего и —собственная частота инфра красных колебаний, характерная для рассеи вающего вещества (вкладной лист, 6 и 7). Ли нии, соответствующие частоте v—v, носят на звание красных сателитов, линии частоты v& + +Vi—фиолетовых. Образование сателитов мо жет быть истолковано следующим образом. Квант падающего света hv при взаимодействии с молекулами рассеивающего вещества может отдать им энергию, необходимую д л я воз буждения собственных колебаний молекулы (т. е. квант или ж е , если взаимодействие происходит с у ж е возбужденной молекулой, заимствовать от нее соответствующую порцию энергии. Закон сохранения энергии ведет .к соотношению ? h ном методе, соответствуют таким колебаниям, при которых электрический момент системы остается неизменным (неактивные колебания); линии, не появляющиеся при комбинацион ном рассеянии (или очень слабые), отвечают колебаниям, при которых ядра смещаются симметрично по отношению к электронной оболочке. Сопоставляя данные обоих методов, легко установить основные колебания систе мы; все остальные наблюдающиеся в ней ко лебания оказываются суммовыми или разност ными (табл. 2). Возмояшость удобного оп¬ Т а б л . 2.— С о б с т в е н н ы е ч а с т о т ы четы ре х х л ори сто г о к р е м н и я (v-lo )( А — и н ф р а к р а с н ы е &лучст,& В—комбинационное рассеяние.) - 1 2 т о j А — 6,30 — 18,0 22,5 21,6 | В а Оi X* . Ч <о& с К о 5 5 в &1 v na6.i• i o - » | А в 1 V ^ | о _ ?« Оg hv& = Jn>2± &hv h т . е. v& = v ± ji. & 1 1 ! 1 r Отсюда следует, что интенсивности фиолето вых (1 ,) и красных (1 ) сателитов относятся приблизительно, к а к число молекул веще ства в данном состоянии (с добавочной энер гией hvj) к числу молекул в нормальном со стоянии, т. е. г Г 4,56 6,30 12,75 18,0 — 22,6 — 21,3 30,9 36,6 10,5 "3 46,2 &&4 50,1 + i •"2+ "4 51,3 v v — — — — — — 1 30,8 36,0 40,6 43,5 48,7 1 51,0 2"4 + "l 2l&s + »&4 v +2v 3 4 h v; *! Е с л и ч е т ы р е п е р в ы х и з п р и в е д е н н ы х ч а с т о т п р и н я т ь з а о с н о в н ы е , го л ю б а я д р у г а я ч а с т о т а м о ж е т быть п о л у ч е н а и з о с н о в н ы х , к а к п о к а з а н о в таблице. где к—постоянная Больцмана, h—постоян ная Планка и Т—абсолютная температу ра. Приведенная формула хорошо оправдыва ется на опыте и может служить д л я экс периментального определения ^ . Она пока зывает между прочим, что относительная ин тенсивность фиолетовых сателитов тем боль ше, чем меньше v т. е. чем ближе располо жен сателит к главной линии (вкладной лист, б) и чем выше температура рассеивающего ве щества (вкладной лист, 7). Формула (4) пока зывает, что комбинационное рассеяние дает сравнительно простой и точный метод опре деления собственных частот молекул (у ). Од нако сопоставление частот колебаний, опреде ленных по методам комбинационного рассея ния и инфракрасных лучей, показывает, что оба метода не только не исключают, но, на оборот, удачно дополняют друг друга. Табл. 1 показывает, что одни собственные колебания хорошо проявляются в явлении комбинацион ного рассеяния, другие—в явлении поглоще ния инфракрасных лучей. i} ( Табл. 1.— С о б с т в е н н ы е к в а р ц а. Ком&инацион. рас сеяние Vj-1012 частоты (