* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

413 СВЯЗАННЫЕ СИСТЕМЫ 414 2) С в я з ь и н д у к т и в н а я , и л и т р а н с ­ ф о р м а т о р н а я , к о г д а э н е р г и я и з одной ц е п и в д р у г у ю п е р е х о д и т через м а г н и т н о е п о л е , с о з ­ даваемое п е р в и ч н о й с а м о и н д у к ц и е й в т о р о г о к о н т у р а , и о б р а т н о ; в-этом с л у ч а е с а м о и н д у к ц и и расположены одна около другой, но непосред­ ственной с в я з и не имеют ( ф и г . 2 ) . К о э ф . с в я з и а н а л о г и ч н о п р е д ы д у щ е м у в ы ч и с л я е т с я п о ф-ле ^ _ юМ _ м ~ V^M+M)o>{L +M) % YL L X % Здесь М—коэф. в з а и м о и н д у к ц и и д в у х к а т у ш е к самоиндукции Ь и L , к а к о в о й и определяет напряжение, индуктированное первичным конг 2 м г -т. Г Фиг Ф и г . 3. тувом во вторичном и обратно. О применениях и н д у к т и в н о й с в я з и и и з м е р е н и и Тс с м . Индук­ тивная связь и Катушки связи. 3) Т р е т и й с л у ч а й имеет в в и д у е м к о с т ­ н у ю с в я з ь , т . е . такую, когда напряжение из" одной ц е п и п е р е д а е т с я в д р у г у ю з а счет п а ­ дения н а п р я ж е н и я на емкостном участке цепи. В этом с л у ч а е с в я з а н н ы е к о н т у р ы р а с п о л о ж е н ы согласно ф и г . 3. К о э ф . с в я з и в к в а д р а т е о п я т ь является произведением двух отношений н а пояжений в первом контуре и во-втором кон­ туре. Именно: с в я з а н н ы е к о н т у р ы искровых передатчиков (см.). Вторым источником колебательной энергии в связанных контурах является альтернатор и л и иной генератор н е з а т у х а ю щ и х колебаний, в к л ю ­ ч е н н ы й в п е р в и ч н у ю ц е п ь . Этот с л у ч а й м ы и м е ­ ем в с о в р е м е н н ы х р а д и о с т а н ц и я х н е з а т у х а ю щ и х колебаний. Физические соображения и матем а т и ч . р а с ч е т п о к а з ы в а ю т , ч т о в этом с л у ч а е в первый момент после в к л ю ч е н и я существуют собственные з а т у х а ю щ и е к о л е б а н и я к о н т у р о в , одновременно с которыми у с т а н а в л и в а ю т с я че­ рез короткое время вынужденные колебания постоянной амплитуды, обязанные воздействию в н е ш н е г о и с т о ч н и к а э н е р г и и . Ч е р е з относи­ тельно длительный промежуток времени зату­ х а ю щ и е к о л е б а н и я и с ч е з а ю т и о с т а ю т с я одни вынужденные незатухающие колебания. Коле­ бания первого рода называются с в о б о д н ы м и колебаниями С. с , к о л е б а н и я в т о р о г о рода—вынужденными колебаниями С. с . С в о б о д н е е к о л е б а н и я — в с е г д а з а т у х а ю ­ щие, вынужденные—обычно незатухающие. Д л я математич. исследования свободных к о ­ л е б а н и й в С. с . м о ж н о в о с п о л ь з о в а т ь с я с х е м о ю ф и г . 2, п р е д п о л о ж и в , что э н е р г и я в э т у с и с т е м у в н е с е н а в момент < = 0 в виде з а р я д а к о н д е н с а ­ т о р а С д о п о т е н ц и а л а V . П о с л е этого п р о и з о ­ шли электрич. колебания системы первичной и вторичной. П р и отсутствии постороннего источника энергии можно написать уравнения д л я первичного и вторичного к о н т у р о в , изобра­ жающие закон равенства н у л ю суммы всех эдс замкнутого колебательного контура: г 1 Ь - ^ + dt или Тс VcjCu Т а ж е ф - л а п о л у ч а е т с я и з общего о п р е д е л е н и я коэф-та связи 1 М ^ + а д + Т ^ О ; dt dl, 2 2 (l) m L - ^ dl 2 + M^+R I d V x + V =0. 2 Принимая во внимание, что Т _ п vi Т С* dt d V s • (3) (4) ill dt r d2V x dli 1 cfgVa ft г = „ У _ <»Ci юС * <оСк) an и з (1) и (2) ур-ий- п о л у ч и м + M C ^ + V = 0; (5) dt d*Vx ^ ^ + Г ^ О . (6) L»C ^ - Ь Й А dVi + ^ LC X 1 coCftAtoCa З д е с ь С и Сц—емкости (полные) контуров, со­ стоящие к а ж д а я и з д в у х последовательно в к л ю ч е н н ы х емкостей С и С , С и С соот­ в е т с т в е н н о . Ci и С в ы ч и с л я ю т с я п о и з в е с т н о й ф-ле п о с л е д о в а т е л ь н о в к л ю ч е н н ы х е м к о с т е й . г к г к п dzVi dt* + RC ^ 1 1 d 2 1 Л - i j . Cr Ci п а А. Ск& Д и ф е р е н ц и р у я (5) и (6) у р - и я д в а р а з а , м ы п о ­ л у ч и м е щ е ч е т ы р е у р - и я , с о в м е с т н ы е с (5) и ( 6 ) . И з последних- п я т и м ы м о ж е м в ы ч и с л и т ь н е и з ­ вестные н а м в е л и ч и н ы : d*V 2 С ^ Ск & с dp dt dt* И з ф-лы д л я Тс в и д н о , что с в я з ь т е м м е н ь ш е , ч е м в ф-ии п а р а м е т р о в к о н т у р о в и п р о и з в о д н ы х о т б о л ь ш е к о н д е н с а т о р с в я з и . О б и з м е р е н и и Тс с м . Г до четвертого п о р я д к а . В результате полу­ Емкостная связь., чим и з у р - и я (5) п о с л е п о д с т а н о в к и в н е г о в ы ­ 4) Ч е т в е р т ы й с л у ч а й о х в а т ы в а е т р а з н о о б ­ численного значения разные возможности комбинированных связей, d2V н а п р . и н д у к т и в н о й и г а л ь в а н и ч е с к о й (см. Г а л ь ­ ваническая связь), з а счет о б щ и х у ч а с т к о в ц е п и , обладающих самоиндукцией, сопротивлением и линейное диференциальное ур-ие четвертого е м к о с т ь ю . Этот с л у ч а й в к а ж д о м о т д е л ь н о м в и ­ порядка вида де д . б . р а з о б р а н с п е ц и а л ь н о , и б о общей ф-лой СгС ( l a b , -М*) + С С (L& + Ь R ) ~± + он о х в а ч е н б ы т ь н е м о ж е т . К о л е б а н и я в С. с . К о л е б а т е л ь н о е д в и ­ + (C^Lx + C L + С&НМ ^ + ж е н и е э л е к т р и ч е с т в а в С. с . м о ж е т быть р е з у л ь ­ татом движения энергии, данной однажды пер­ + {C R + C R ) ? + V = 0. (7> в и ч н о м у к о н т у р у в виде з а р я д а е м к о с т и и л и магнитного п о л я с а м о и н д у к ц и и . В этом с л у ч а е Наиболее интересным в практике радио и д о ­ э н е р г и я будет постепенно р а с х о д о в а т ь с я в с о ­ статочно о с в е щ а ю п щ м метод р а с ч е т а я в л я е т с я п р о т и в л е н и я х системы, и к о л е б а н и я б у д у т з а ­ ч а с т н ы й с л у ч а й : J R = J R = 0, т . е . з а т у х а н и е к о н т у х а ю щ и м и . Основным п р и м е р о м я в л я ю т с я и х 2 2 х а х 2 2 2 d 1 l 2 2 1 X 2