* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
43 ТЕРМОГРАФ 44 сторонний тр-к. В вершинах такого тр-ка рас полагают исследуемые вещества, и в резуль т а т е к а ж д а я и з с т о р о н э т о г о т р - к а ( ф и г . 9) п р е д ставит одну и з систем д в у х веществ. Т о ч к и внутри тр-ка я в л я ю т с я соединениями из трех веществ, причем состав веществ определяется д л и н о й п р я м ы х а, Ъ, с, п р о в е д е н н ы х и з д а н н о й т о ч к и п а р а л л е л ь н о трем сторонам тр-ка. Сумма этих п р я м ы х р а в н а длине стороны тр-ка, при н и м а е м о й з а 100. И з т о ч е к т р - к а , п р е д с т а в л я ю щ и х данный состав веществ, восстанавливают п е р п е н д и к у л я р ы , н а к - р ы х о т к л а д ы в а ю т ?° . и х . В е р ш и н ы этих перпендикуляров соединяют сплошной поверхностью, к-рая и представит поверхность плавкости, анал о г и ч н у ю у ч а с т к у земной п о в е р х н о с т и - с его г о р а м и и ил г ного м о м е н т а п е р е м е щ е н и е не е с т ь д е й с т в и т е л ь ное п е р е м е щ е н и е з а б е с к о н е ч н о м а л ы й п р о м е ж у т о к времени, текущий за данным моментом: математич. маятник, длина к-рого допустим я в н о и з м е н я е т с я в о в р е м е н и , имеет, в о з м о ж н ы м перемещением элемент дуги окружности опре деленного д л я данного момента радиуса, дей ствительное ж е перемещение вследствие изме н е н и я р а д и у с а совсем н е будет э л е м е н т о м э т о й о к р у ж н о с т и . И т а к , к о г д а у с л о в и я системы я в н о з а в и с я т от в р е м е н и , д е й с т в и т е л ь н ы е п е р е м е щ е н и я м о г у т не л е ж а т ь в ч и с л е в о з м о ж н ы х д л я д а н н о г о м о м е н т а ; д л я этого с л у ч а я др^йр.Что к а с а е т с я с и л и н е р ц и и , то по в т о р о м у п р и н ц и п у Ньютона сила в направлении движения какойлибо точки, потребная д л я изменения скоро сти v, б у д е т ^ - ( m v ) , и , н е в ы х о д я и з р а м о к м е х а н и к и Ньютона, мы можем считать массу переменной (Мещерский, Эйнштейн, де-Бройль). Следовательно сила инерции в направлении д в и ж е н и я т о ч к и р а в н а —-^(га-я). П р о е к ц и я м и ее н а о с и X, и т . д . , но (dv , Y, Z б у д у т | — ~ ( m v ) J c o s ( v , х) (mv)J cos (v, х) = v ^ с о з ч dm T t x {v,x)-ч . (tv-r T d , t x д о л и н а м и ; п р и этом в е р ш и н ы э т и х г о р соответ ствуют.* ^, определенных химических соедине ний, а наинизшие точки при пересечении по верхностей и л и н и й — т е м п е р а т у р ы эвтектиче с к и х смесей ( ф и г . 10). 4. С и с т е м а ч е т ы р е х и б о л е е ве щ е с т в . И з о б р а ж е н и е термич. диаграммы со стояний четырех веществ еще не получило обще признанного решения в виду большой трудно сти и сложности в выполнении. Сказанное еще в б о л ь ш е й с т е п е н и д . б. о т н е с е н о к системе в е ществ более четырех. 0 J cos (v, x) = v+ m = (mv ) и т . д . Поэтому, с ч и т а я , что работа р е з у л ь т и р у ю щ е й р а в н а сумме работ слагающих, и р а з л о ж и в си л ы п о о с я м X, Y,Z, п о л у ч и м в ы р а ж е н и е п р и н ципа возможных перемещений: + 2 ~ [Tt < *>& mt, дх +Tt ( v> mv & У + 1П (««.И*] д + и н а п р . е с л и м ы имеем о д н у с в о б о д н у ю т о ч к у , т . е. е с л и дх, ду, dz п р о и з в о л ь н ы , т о п о л у ч и м у р - и я ее д в и ж е н и я , п р и р а в н я в к а ж д ы й и з м н о ж и т е л е й п р и дх, ду, dz н у л ю : -~(mv ) x Лит.: К у р н а к о в Н . , Введение в физико-химич. анализ, 2 и з д . , Л . , 1928; е г о ж е , Растворы и сплавы, в книге Менделеева Д . , Основы химии, т. 1, 9 изд., М. — Л . , 1927; Т а м м а н Г., Металлография, пер. с нем., М.—Л., 1931; «Известия Ин-та физико-химич. ана лиза», П., «Ж»; Е 11 е 1 W . , Physikalische Chemie d. Silikate, L p z . , 1929; D o e l t e r C . u . L e i t m e i e г H . , Handbuch. d. Mineralchemie, 5 Aufl., В . 1—4, Dresden— L p z . , 1912—30; T a m m a n n Agregatzustande, 2 Aufl., L p z . , 1923. В. Тарарин. + 1 = 0ит. д. ТЕРМОГРАФ, п р и б о р , , а в т о м а т и ч е с к и з а п и сывающий изменения температуры воздуха. Имеет широкое применение на метеорологич. с т а н ц и я х и в т е х н и к е , где и з м е н е н и я т е м п е р а туры могут оказывать влияние на производ ственные процессы. ТЕРМОДИНАМИКА. Термодинамика и меха ника Ньютона. М е х а н и к а Н ь ю т о н а п о л у ч и л а свое полное в ы р а ж е н и е в труде Л а г р а н ж а [ } ] . Здесь она в с я была сведена к одному принципу возможных работ, и все остальное было л и ш ь п р о с т ы м а н а л и т и ч . р а з в и т и е м этого п р и н ц и п а . П р и н ц и п в о з м о ж н ы х р а б о т г л а с и т : «если м ы , о т в л е к а я с ь от т е к у щ е г о в р е м е н и , р а с с м о т р и м в д а н н ы й момент к а к у ю - л и б о м е х а н и ч . систему, н а х о д я щ у ю с я в д в и ж е н и и ( и л и раявновесии), т о & алгебраич. сумма бесконечно м а л ы х воз м о ж н ы х работ всех действующих на систему сил—со включением сил инерции д л я случая д в и ж е н и я — р а в н а нулю». Бесконечно малой возможной работой какой-нибудь силы Р на з ы в а е т с я п р о и з в е д е н и е Р • др. где др—возмож н о е п е р е м е щ е н и е т о ч к и п р и л о ж е н и я с и л ы по л и н и и д е й с т в и я Р, и л и п р о е к ц и я в о з м о ж н о г о п е р е м е щ е н и я ds н а н а п р а в л е н и е с и л ы , т . е. Р • др = Р • 6s > cos (s, Р ) . Н о в о з м о ж н о е д л я д а н Т е п е р ь обычно п о л ь з у ю т с я принципом Г а м и л ь т о н а , т . е. тем ж е п р и н ц и п о м в о з м о ж н ы х п е р е м е щ е н и й , т о л ь к о в д р у г о й форме [ ] , п о э т о м у м ы н е б у д е м н а нем о с т а н а в л и з а т ь с я . Мы д о л ж н ы п о с т а в и т ь з д е с ь в о п р о с : в к а к о м о т н о ш е н и и м е х а н и к а Н ь ю т о н а стоит к п р и н ц и п у сохранения энергии, я в л я ю щ е м у с я основ ным д л я Т. и д л я всей теперешней физики. Мы д о л ж н ы ответить: м е х а н и к а этого п р и н ц и п а н е и м е е т , о н а имеет л и ш ь п р и н ц и п ж и в ы х с и л . Е с л и у с л о в и я с и с т е м ы я в н о от в р е м е н и не з а в и с я т , то действительные перемещения л е ж а т в числе возможных, можно положить dp=dp и т о г д а имеем 8 2 - | j (mv ) dx + . . . - 2 ( Х dx +Y dy + Zde)~0. Е с л и силы имеют потенциал, то X dx+Ydy+ +Z dz = dF; д а л е е ~ (mv ) dx = v (mv ) dt = =v d(mv ) и следовательно v d(mv )+v d(mv )-~ + v d(mv ) = {vl+vl+vl) dm+m(v dv +v dv + + v dv ) = v dm - f mv dv = d(mv ) — mvdv. Е с л и п о л о ж и м м а с с у з а в и с я щ е й от с к о р о с т и , т о m^f(v) и mv dv м о ж н о п о л о ж и т ь р а в н ы м d