* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
791 ЧАСТОТЫ ТРАНСФОРМАЦИЯ 792 в) В у с т р о й с т в а х измерений р а д и о ч а с т о т методы Ч . т. имеют самое широкое применение (см. Частоты измерение). Высокие требования к точности измерений ча стот, предъявляемые современной радиотех никой, вынуждают все более широко приме нять абсолютные методы измерений частот: непосредственное сравнение измеряемой часто ты с суммой единиц времени или сравнение с частотой абсолютного эталона частоты (како вым является пьезокварцевый или камертонный источник эталонной частоты, поставленный в особые условия работы). Это достигается пу тем использования самых различных методов Ч . т. с самыми различными коэфициентами трансформации. г) Из других областей современной радио техники методы Ч . т. получают использова ние в области экономии и уплотнения частот в радиоэфире. Имеющее место переуплотнение радиоэфира частотами действующих радио станций требует в целях уменьшения взаим ных помех между ними и обеспечения возмож ности дальнейшего количественного развития радиопередающей сети радикальных мер к а к экономии, так и уплотненного использования частот в радиоэфире. Эти меры находят раз решение при применении методов Ч . т. как в отношении работы нескольких радиостанций на одной или кратных волнах в направле нии использования метода захватывания, так и путем трансформации частоты модуляции с целью сокращения полос частот в эфире и д р . Методы Ч . т. имеют в современной радио технике еще одно существенное использова ние. Дело в том, что в ряде областей необхо димо иметь источник стабильной частоты, мо гущей плавно изменяться в широком диапа зоне. Частичное разрешение& задачи дают параметрич. стабилизация и Г-ная компенсация ча стот обычного лампового генератора с широким диапазоном. Однако стабильность частоты, ко торую можно достигнуть в последнем случае, значительно ниже получаемой при применении пьезокварцевых или камертонных генераторов, поставленных в особые условия работы (см. Стабилизация частоты). Последние же могут генерировать лишь фиксированные частоты. Используя методы Ч . т., можно в последнем случае получать любые столь же стабильные частоты в непрерывном и широком диапазоне. С о в р е м е н н ы е м е т о д ы Ч . т. Наи более широкое применение получили в совре менной радиотехнике методы Ч . т., основан ные на использовании электронной лампы. Однако еще не изжили себя различные раз новидности магнитных трафсорматоров ча стоты, широко использующихся гл. обр. в ма шинных передатчиках. Находят себе примене ние методы трансформации низких частот с помощью синхронного электродвигателя или фонического колеса. Представляют интерес также&методы Ч . т., основанные на использовании конденсаторов, диэлектрич. постоянная к-рых является функцией приложенного к обклад кам напряжения (сегнетова соль). 1) Метод Ч . т. путем г е т е р о д и н и р о в а н и я является, с одной стороны, наиболее простым, а, с другой,—позволяющим получить любой коэф. Ч . т. Сущность метода заклю чается в наложении на колебания v sin oo t (эти колебания м. б. также модулированными) колебаний v sin m t с надлежаще подобранной (о . В результате вышеизложенного после де x x % 2 2 тектирования, настраивая анодную цепь детек тора на частоту, равную сумме или разности частот составляющих токов, при заданном w , получаем требуемую частоту пси с коэфициентом трансформации, могущим имет любое значение. Однако этот метод применим лишь&при наличии высокой стабильности частот как&подлежащей трансформации <о , так и вспомогательной со , т. к. небольшие колебания этих частот вызыва ют изменение коэф-та трансформации, а следо вательно и результирующей частоты. 2) Метод Ч . т. путем использования д е т е&кт о р н о г о действия ламповой схемы состоит в следующем. Если к детектору приложен переменный ток частоты f, то после детекти рования получается постоянная и переменные составляющие с частотами f, 2f, 3f, ... На страивая внешнюю цепь детектора на частоту одной из составляющих и связывая эту цепь с усилителем, также настроенным строго на ча стоту той же составляющей, можно из всех предыдущих переменных составляющих вы делить только одну, все же остальные будут отсутствовать. Т. о. производится трансфор мация частоты f в частоту nf, где п—целое чис ло. С целью повышения отдачи дают на сетку большое смещение. При. выборе угла отсечки 9 исходят из теоретических предпосылок, тре ? бующих наличия <р < ~ , т. к. .в противном случае может иметь место слишком длительное пребывание положительного потенциала на сет ке электронной лампы, при котором реакция анодного контура может совпасть по знаку с напряжением на сетке вместо того, чтобы быть ей противоположной. Соответственно этому зна чительный ток через лампу оказывается вред ным. Поэтому предусматривают достаточно ма лую отсечку. Вообще чем меньше угол отсеч ки, тем богаче гармониками результирующая кривая анодного тока. Для более резкого вы деления нужной компоненты с частотой nf и подавления остальных подбирают исходную ра бочую точку и величину амплитуды колебатель ного напряжения на сетке или же применяют иногда двухтактные схемы. В случае исполь-г зования более высокой составляющей полез ная мощность, отдаваемая лампой, сильно по нижается, поэтому при необходимости иметь п > 3 является в отдельных случаях более вы годным последовательное включение несколь ких ступеней удвоения или утроения частоты, нежели резкое форсирование режима ламп. 3) Ч . т. путем а в т о п а р а м е т р и ч&еского возбуждения нелинейных си стем (см. Резонанс, Резонанс параме т р и ч е с к и й ) . Сущность этого метода со стоит в использовании колебательных систем, параметры к-рых зависят от амплитуды тока или напряжения и которые самовозбуждаются при воздействии на них внешней эдс Е sin поЛ (так называемые потенциально-автоколебатель ные системы). В этом случае в названной си стеме устанавливаются незатухающие колеба ния. Примером таких систем является невоз бужденный регенератор. Т. о., воздействуя на систему, настроенную на частоту nf, часто той f, получаем требуемый эффект Ч . т. с тре буемым козф-том трансформации п (так назы ваемый резонанс w-ro рода). Практически же трансформировать частоту f с большим коэфициентом трансформации п пока еще чрезвы чайно трудно. Ширина полосы настройки, в которой наступает самовозбуждение системы,, 1 х г 2 1