* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

793 ЧАСТОТЫ ТРАНСФОРМАЦИЯ 794 т. е. процесс Ч . т., зависит от соотношения амплитуд, возрастая с увеличением амплитуды внешней эдс. Применением последовательного ряда таких систем можно частоты порядка до 10 Hz преобразовать в низкие. Надо иметь в виду здесь то обстоятельство, что для на­ ступления необходимого для Ч . т. резонанса n-го рода (т. е. с и н х р о н н о г о воз­ б у ж д е н и я ) требуется определенный ре­ жим лампы. Если этот режим несколько из­ менится в сторону увеличения обратной связи, то может наступить а с и н х р о н н о е в_о зб у ж д е н и е , состоящее в том, что возбуж­ даются колебания с периодом, близким к соб­ ственным колебаниям системы, независимо от периода действующей силы. При достаточ­ ной близости периодов может наступить син­ хронизация, которую не следует смешивать с синхронным возбуждением. Упомянутый выше особый режим ламп требует от характери­ стики I =^

1 и целое число. Если п небольшое число, то Ч . т. можно осуществить с помощью метода «2». При богат­ стве же гармониками тока частоты, подлежа­ щей трансформации, проще всего прибегнуть к с е л е к т о р у (контур с малым затуханием) и выделить непосредственно нужную гармони­ ку. Если форма тока трансформируемой ча­ стоты близка к синусоидальной, то прибегают к вспомогательному генератору с формой ге­ нерируемого тока, весьма богатой гармоника­ ми. Этот вспомогательный генератор настраи­ вают на частоту f, подлежащую трансформа­ ции, и синхронизируют последней, чем до­ стигается полное равенство частот. Выделяя п-ю гармонику вспомогательного .генератора, получают требуемую частоту nf. Если п зна­ чительно больше 1, прибегают к последователь­ ной цепи такого рода генераторов, богатых гармониками, причем каждый из последующих настроен на некоторую гармонику предшест­ вующего и синхронизирован соответствующей s a д гармоникой предшествующего, б) п=~, где т целое число. В этом случае для осуществле­ ния Ч. т. также прибегают к применению вспо­ могательного генератора, богатого гармони­ ками, настроенного на частоту nf. Если т не­ велико, то, синхронизируя m-ю гармонику вспомогательного генератора частотой f, под­ лежащей трансформации (т. н. синхронизация на унтертоне), обеспечивают тем самым полу­ чение от вспомогательного генератора требуе­ мой частоты nf, соответствующей основному тону последнего. Когда ж велико, прибегают к последовательной цепи вспомогательных генераторов, каждый из к-рых синхронизиро­ ван на унтертоне основной частотой предше­ ствующего, в) п ^ 1, но дробное число (?г= ^ ) . Д л я осуществления Ч . т. здесь прибегают к двухступенчатой системе последовательных це­ пей вспомогательных генераторов, богатых гар­ мониками и синхронизированных обертонами и унтертонами предшествующих. Первая сту­ пень обычно заключается в получении частоты kf, что достигается методом для случая «а». Вторая ступень, осуществляющая получение уже конечной частоты ^ f = nf, состоит в при­ менении методов синхронизации на унтерто­ нах. Пусть требуется частоту 100 kHz транс­ формировать в 30 kHz, т. е. с коэф-том транс­ формации п = ^- = ^ . 1-й путь: вспомогатель­ ный генератор настраиваем на частоту ~ /, т. е. на 10 kHz, одновременно синхронизируя ее унтертоном частоты, подлежащей трансформа­ ции, или, вернзе, синхронизируя ее 10-ю гар­ монику, соответствующую 100 kHz, частотой в 100 kHz и выделяя 3-ю гармонику этого вспо­ могательного генератора, получаем требуемую частоту ^ f = 30kHz. 2-й путь: первый вспо­ могательный генератор настраиваем на частоту kf — 300 kHz и синхронизируем 3-й гармони­ кой трансформируемой частоты f -100 kHz. Вто­ рой вспомогательный генератор настраиваем на частоту ^ / = 30 kHz и синхронизируем его ун­ тертоном первого вспомогательного генератора. Основная частота второго генератора и будет являться искомым результатом Ч. т. В качестве упомянутых выше вспомогатель­ ных генераторов нашли наиболее широкое при­ менение различные источники релаксационных колебаний, в частности мультивибраторы (см.). Распространенное применение последних обус­ ловлено как сильно выраженной несинусоидальностыо формы кривой тока и следователь­ но богатством их обертонами, вплоть до весьма высоких, так и особым свойством легко синхро­ низироваться в результате воздействия внеш­ ней эдс (явление захватывания). Теоретически этот вопрос полностью еще не изучен (1933 г.), но практика показывает здесь несоизмеримо большие области захватывания, чем это име­ ет место у других источников релаксационных колебаний. Чрезвычайно существенно наличие здесь правильной перио­ дичности процесса, т. ч. обертоны с весьма боль­ шой точностью кратны ос­ новному тону. Наиболее распространенной схемой мультивибратора являет­ ся предложенная Абрагамом и Блохом (фиг. 1). Ф и г . 1, Здесь при соблюдении ряда условий [симметрия схемы и рабочих то­ чек характеристики ламп, возможно более высокая крутизна S характеристик ламп: S (1 — .D) > и др.]; представляется возмож­ ным получать весьма высокие частоты. При этом достаточно близко: f- 2 с ( Д + r) l a г-2 S R(r + Dli) (1 +SD R) ( К + г ) . 1