* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
403 ПСЕВДООЖИЖЕНИЕ 404 Б л а г о д а р я интенсивному перемешиванию темп-ра в псевдоожиженном слое & практически неизменна л о его высоте и поперечному сечению, д а ж е при п р о т е к а н и и процессов с большими тепловыми эф ф е к т а м и . Это я в л е н и е обусловлено г л . обр. переносом т е п л а д в и ж у щ и м и с я частицами твердого м а т е р и а л а («эффективная теплопроводность» псевдоожиженного с л о я измеряется тысячами ккал/м*час- С). Темп-ра о ж и ж а ю щ е г о агента после входа его в п с е в д о о ж и ж е н ный слой выравнивается иа коротком у ч а с т к е над распределительной решеткой, обычно не превы ш а ю щ е м 30—60 мм при П. г а з а м и . При проведении в ы с о к о и а н р я ж е и н ы х процессов нередко требуется р а з м е щ а т ь в псевдоожиженном слое поверхности теплообмена. Темп-рный перепад м е ж д у псевдоожизкеиным слоем и р а с п о л о ж е н н ы м и в нем теплообменн ы м и поверхностями обычно сосредоточен в п р и л е г а ю щ е м к иим слое толщиной 2—3 мм. Интенсивность теплообмена между ожижающим а г е н т о м и мелкими твердыми частицами (размером в десятые доли мм) определяется теплоотдачей к их п о в е р х н о с т и , т а к к а к темп-рный градиент в таких ч а с т и ц а х к р а й н е незначителен. Очевидно, по этой при ч и н е не отмечается в л и я н и е на теплообмен тепло проводности Х и теплоемкости с твердых частиц. В то ж е в р е м я коэфф. теплоотдачи от о ж и ж а ю щ е г о аген т а к частице ос заметно возрастет с увеличением разме р а частиц и менее заметно — с удельным весом твер дого м а т е р и а л а . В е л и ч и н а ос , к а к п р а в и л о , невелика ( п р и П. газами — п о р я д к а нескольких ккал/м *час- °С). П р и переходе от неподвижного с л о я к псевдоожизкеииому наблюдается резкое увеличение коэфф. т е п л о о т д а ч и между п с е в д о о ж и ж е и и ы м слоем и теплообмеиной поверхностью; от нескольких единиц и л и д е с я т к о в при П . г а з а м и а возрастает до несколь к и х сотен и д а ж е т ы с я ч ккал/м -чаС&°С П р и П. к а п е л ь н ы м и ж и д к о с т я м и ос возрастает в 2—4 р а з а в с р а в н е н и и с ос д л я ж и д к о с т е й , в к-рых отсутствует п с е в д о о ж и ж а е м ы й м а т е р и а л . П р и д а л ь н е й ш е м уве л и ч е н и и скорости о ж и ж а ю щ е г о агента сс проходит через максимум, обусловленный конкурирующим в л и я н и е м роста интенсивности движения частиц (рост ос ) и у м е н ь ш е н и я их к о н ц е н т р а ц и и около теплообменной поверхности (рост Е И надеине а ) . Максимальное значение коэфф. теплоотдачи от теплообмеииой поверхности к в о з д у х у о с может б ы т ь рассчитано но ф-ле; 0 т т ч ч 2 с 2 с с с с м а к С в р а с п о л а г а т ь возможно д а л ь ш е одна от д р у г о й и п р е имущественно в шахматном п о р я д к е , во и з б е ж а н и е у х у д ш е н и я а д л я в ы ш е л е ж а щ и х труб, п о п а д а ю щ и х в гидродииамич. тень от н и ж н и х . Д л я в е р т и к а л ь н о р а с п о л о ж е н н о й одиночной т р у б к и (и д л я пучков труб с достаточно б о л ь ш и м ш а г о м S) с 7Vu = l , 3 1 i ? ^ & r t 2 8 5 Pr°& W-°& 3 2 0 ( l — r/H )M« f где R — р а д и у с а п п а р а т а , г — расстояние т р у б к и от оси а п п а р а т а . Последние ф о р м у л ы получены в а п п а р а т а х диа метрами до 275 мм н п р о в е р е н ы в пределах 0 , 2 < Re < <3,0; 1,5<ТУ<9; 0 , 2 < й / . О < 0 , 8 ; 0,2 < r/R < 0,8. Д л я тесных ж е п у ч к о в в е р т и к а л ь н ы х труб диа метром d v т t t J ^ iVt = 1 _ 0 , 7 3 ( l - ^ ) { l - t h [ 6 ( ^ - l ) ] } V 1L *MaKc. t J 2 2 причем ^„акс.=0,64ЛгО> a (Sjd )^ t h — 2 *>4 1 29 & t П р и в е д е н н а я ф о р м у л а проверена в пределах Sld ~ = 2—5, Ar=210—2400, r/R =0—0,7 и критерия Р е й н о л ь д с а в верхнем сечеиии слоя в момент н а ч а л а п с е в д о о ж и ж е н и я Re = 0,3—2,7. Д л я определения ос в р а з б а в л е н н о й фазе псевдо ожиженного слоя нет н а д е ж н ы х к р и т е р и а л ь н ы х за висимостей. Применительно к П. воздухом и в п р е делах Е=0,56—0,98 рекомендуются приближенные формулы: д л я н а р у ж н о й теплообмеииой поверхности; t ob с а = 7Д7.10- (усп^У-3600/^) & с 8 0 2 6 3 д л я теплообмеииой поверхности в н у т р и с л о я : a = 0,02425 ( c Е Y c y-D^) & 0 2 3 8 ^ " м а к с . = 0,86 Аг»> 2 Э т а ф-ла п р о в е р е н а в а п п а р а т а х диаметром 50—120 мм п р и весовых с к о р о с т я х г а з а от 100 до 7300 кг/м -ч д л я 2