* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

1021 МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА — М А Г Н И Я КАРБОНАТЫ 1022 стяцами ослабляется тепловым движением до такой степени, что в з а и м н а я ориентация магнитиков п о л ­ ностью р а з р у ш а е т с я . Выше точки Н е э л я скомпенсиро­ в а н н ы й антиферромагнетик становится парамагнети­ ком и подчиняется з а к о н у К ю р и — В е й с с а : X~Y^B выше). Т . о б р . , температурный ход магнитной восприимчивости скомпен* f сированного антиферрома­ гнетика о б н а р у ж и в а е т х а ­ рактерный максимум в точке Н е э л я (рис. 9). Нередко с и л ы антиферро­ магнитного взаимодействия направлены вдоль какогоI нибудь одного и л и несколь1 # к и х немногих н а п р а в л е н и й в к р и с т а л л е . В таком случае Рис. 9. во всех п р о ч и х направ­ л е н и я х скомпенсированный антиферромагнетик намагничивается внешним полем подобно п а р а м а г н е т и к у . Примерами скомпенсирован­ н ы х антиферромагнетиков могут с л у ж и т ь FeO, МпО, СоО, FeS, FeF , CoF , NiFe. Нескомпенсированный антиферромагнетизм (иногда наз. ф е р р и м а г н е т и з м о м , в отличие от ферромагнетизма) х а р а к т е р и з у е т с я тем, что в этом случае магнитные моменты атомов, ориентирован­ н ы х навстречу друг д р у г у , неполностью компенси­ руют д р у г д р у г а . Т а к и е тела р а з б и в а ю т с я на домейы и ведут себя во м н о г и х отношениях подобно феррома­ гнетикам. В зависимости от степени декомпенсации по­ л у ч а ю т с я вещества со свойствами от очень сильно­ го до очень слабого ферромагнетизма. К числу сильно м а г н и т н ы х веществ этого рода относятся, н а п р . , т. н а з . ф е р р и т ы (соединения типа F e 0 • N i O , Fe Oa • МпО и т. д . ) , п о л у ч и в ш и е широкое примене­ ние в современной р а д и о т е х н и к е . & 2 2 2 3 2 (см. р и м а г н и т н ы х окислов ж е л е з а . Т а к к а к эти вещества н а м а г н и ч и в а ю т с я в сотни тысяч р а з сильнее диама­ г н и т н ы х и п а р а м а г н и т н ы х т е л , то содержание в этих т е л а х Fe в количестве от 1 0 % (если примесь п р и ­ сутствует в виде нерастворимых твердых частиц) полностью искажает^ магнитные свойства изучаемых диамагнитных и парамагнитных веществ. П р и изу­ чении магнитных свойств сильномагнитных веществ необходимо иметь в виду, что н а р я д у с в л и я н и е м внешнего магнитного п о л я н а образец н а него дейст­ вует т а к ж е создаваемое и м самим магнитное поле. Оно зависит от формы образца и, к а к п р а в и л о , ос­ л а б л я е т действие внешнего п о л я , т. е. з а т р у д н я е т намагничивание. П р и намагничивании, н а п р . , ц и ­ л и н д р а вдоль оси саморазмагничивающее его действие тем больше, чем меньше отношение длины ц и л и н д р а к его диаметру. - 5 В отношении твердых т е л необходимо т а к ж е иметь в в и д у , что магнитные свойства в поверхностных с л о я х и в мелкодисперсной фазе могут существенным обра­ зом отличаться от свойств сплошных тел. Д а л е е , о н и з а в и с я т от к р и с т а л л и ч . модификации и обладают Зна­ чительной анизотропией. Таблица 2. Некоторые парамагнитные вещества (при комнат­ ной темп-ре). Восприимчивость Хщ Д* CGSM в е Хщ & & Гааы NO Жидкости МпРО* 71,0 69,0 40,0 100,1 49,07 Твердые тела FeS0 А1 4 Xm&iO* • 7Н 0 . . . . 2 27,1 42,4 0,58 0,982 0,62 Таблица 3. Некоторые ферромагнитные вещества (а и J в ед. CGrSM; Hjj в эрстедах; 6 В К) а Таблица 1. Некоторые диамагнитные вещества (при комнатной темп-ре). Восприимчивость - / , , ед, CGSM м *макс макс ^ остаэкстр an ол. экстрапол. точн. к 0°К к 0°К а в -хмГазы 1 0 8 — т • 10» Ре Со Ni Сплав «Альнико» Ферриты BaFeiaOm . . . МпО Р е „ 0 • • FeO F e O . . . NiO F e 0 , . . . 3 a s 2 х 3,96 11,8 1,91 19,7 20,88 Жидкости 13 55 33,8 33,6 Твердые тела Ag 30,8 39,0 21.56 29,59 288.4 80,0 36 5,9 93,5 1.98 0,42 0,04 0,494 0,46 0.721 0,698 0.585 0,744 0^9 0,516 0,20 0,15 1,38 0.66 3,0 0,49 0,717 221,89 162,5 57,50 Gd 1752 1446 510 1980 800 300 360 500 250 — — — — 1043 1400 631 289 723 783 848 480 125 975 2000 863 Лит.: В о н с о в с к и й С В . , Современное учение о маг­ нетизме, М.—Л., 1952; Д о р ф м а н Я. Г , , Магнитные свой­ ства и строение вещества, М., 1955; Б о з о р т 3. Р . , Ферро­ магнетизм, пер. с англ., М.. 1956; Антиферромагнетизм и фер­ риты, М., 1962 (Итоги науки. Физ.-мат. науки, 4). К а к у ж е отмечалось, рассмотренные я в л е н и я диа­ магнетизма, ферромагнетизма и антиферромагнетизма очень редко встречаются в чистом виде и н а л а г а ю т с я д р у г на друга самым п р и ч у д л и в ы м образом, что, р а з у ­ меется, очень осложняет к а р т и н у . Особенно в а ж н о иметь в виду, что в обычных у с л о в и я х ж и д к и е и твер­ дые тела зачастую содержат в себе мельчайшую п ы л ь , в состав которой в х о д я т частички о к а л и ­ н ы , т, е. преимущественно ферромагнитных и фер- Я. Г. Дорфман. МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ — СМ. Магнитные свой­ ства. МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС — см. Радиоспектро­ скопия. МАГНИЯ КАРБОНАТЫ — у г л е к и с л ы е соли маг­ н и я , и з к - р ы х наибольшее п р а к т и ч . значение имеют: н о р м а л ь н ы й карбонат MgCO ( м а г н е з и т ) , основ­ н о й карбонат 3 M g C 0 • Mg ( О Н ) * З Н О (белая м а г н е з и я ) , а т а к ж е двойной к а р б о н а т м а г н и я и кальция MgC0 • С а С 0 (доломит). Н о р м а л ь н ы й к а р б о н а т MgC0 широко распространен в природе в виде м и н е р а л а м а г ­ н е з и т а . MgCO — бесцветные ромбоэдрические к р и ­ с т а л л ы , а = 5,61 А, а = 48°10&; п л о т н . 3,0—3,1; твердость по Моосу 4,0—4,5. Теплота о б р а з о в а н и я МГ — — 266,0 ккал/моль. Разложение на MgO я СО, s 3 2 а 3 3 5 s Ш