* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
640
Общие уравнения теории тонких оболочек
ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ
Употребляемые н теории оболочек граничные условия очень рачноо^ра.шы. Наиболее употребительные из этих условий следую щие: свободный край Qvv - Qvt = Qvn = 0; шарнирный, неподвижно A*w шарнирный, лс нии кр ай 0;
v
M
vv
- 0; край
(39)
опертый
t
u = u — w -= 0;
в нормальном
(40) н а п р а в(41)
свободный ^ 0;
0 „ - 0;
V
u = щ
v
0,
абсолютно
наделанный u
v
край О; 0
V
= u = w^
t
= 0;
(42)
жесткий
край к/f ^ Xjv = x
m
= 0;
8JJ
—
0
(43)
(в отличие от предыдущего случая здесь край может смещаться как жесткое целое);
упруго-податливый
кран
[29]
rat + 2a u,u» -t 2 a u , 0 + + 2a ^ + o ft ) (45) — положительно определенная квадратичная форма — так называемый
2 2a 2 1 v 3 4 v 44 v
потенциал
обобщенных
краевых сил.
Условия упругого сопряжения- Большое значение в теории оболочек имеют условия упругого сопряжения п оболочек (п > 2) на общей липни сопряжения. Пусть значок (ft) сопровождает величины, отно сящиеся к k-\\ оболочке. Тогда условия сопряжения имеют следующий вид: 2 3^=0; 2 =0; (46)
*=1
ху'
= X ,
~
•••Kt
, Ett
=
U((
=
• — ЕЦ ,
(4/)
