* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
Литература
1 17
процесс последействия. Следует подчеркнуть, что по отношению к функ ции ф (к,) уравнение (34) является линейным. Решая его относительно a , получаем
t
t
rTi(')-=9- Г tf(f_T)tf (т) dx, (36)
{)
/? {J? — х) — ядро релаксации. При постоянном напряжении с следует где
г
= const — a
0
из уравнения (34)
t Ф ( е ) = |1 + К ( 0 ] о ;
1 1
Л(0-
fQ(f-x)rfr.
т е. кривые деформации при фиксированных напряжениях подобны. . В случае релаксации постоянна деформация (е — const ~ тогда из уравнения (36) находим
4
f
a = n-L(0]9(ea); М П - J * ( f - t ) А.
i
о Если начальное растяжение осуществлялось быстро, то в силу ра венства (35)
-J-=l-M().
т. е. кривые релаксации также подобны. Уравнение (34) описывает эффект обратной ползучести. Переход к случаю сложного напряженного состояния обычно осуществляется на основе предположения о пропорциональности девиаторов напряже ния и деформации. Несколько иные формулировки уравнений нелинейной наслед ственности предложены Н , X , Арутюняном и М- И . Розовским
t
? l =
+ f Q (( _
т) П а , (т)| d x ;
(37)
е, = i j , (
f f l
) +
f Q (/ _
И
т) / [ a , (T)] dx.
(38)
1. А л ь ф р с й Г. М е х а н и ч е с к и е снойстпн в ы с о к о п о л и м е р о в . М.. Гостехиздят, L952. 2. А о у т ю н я н X. Некоторые вопросы теории ползучести М,, Гостехиздат, 1953. 3. Б л е н д Д. Т е о р и я -nrneflnotl п я а к о - у п р у г а с т и . М., « М и р * , 10G 4. И л ь ю iiJ и и Л. Л. Д е ф о р м а ц и я ВЯЗКО-плаСтичеСкогр телаУченье аапнеки М Г У . Вып. 39. М. И з д . М Г У , 1940.
р
