* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Мб Теория упруго-вязких тел 1 у up у го-вязка я среда Максвелла; прна ^ о наступает пластическое течение — напряжения не могут преиоеходить предел текучести. Вторая модель (рис. 17. б) при напряжении ниже предела текучести ( о <^<т ) является чисто упругой. Нелинейное упруго-вязкое тело. Сочетание упругого элемента• с Ht.'ипейло вязким приводит к схемам, обобщающим среды Кельнипа и Максвелла, г ( г Рис. 15- П р о ф и л ь визко-пластического трубе скоростей течения в Рис- 16. П о следовательпае соедине­ ние в я з к о г о и пластического элементов Р и с . 17. Мидели упруговязко-пластической среды Уравнения последнего типа широко используют в теории ползучести металлов (см. гл. 4)_ Уравнения (32) и (33) приводят качественно к тгтким же картинам деформирования, что и соответственно модели Кельнипа и Максвелла. Дальнейшим обобщением является переход к нелинейной упругости и добавление пластического элемента. Нелинейная наследственная среда. Для многих материалов (особенно при высоких напряжениях) линейная зависимость между напряжениями и деформациями не подтверждается опытами и необходимо исходить i n нелинейных уравнений. Весьма общие уравнения нелинейной наследственной среды получил Вольтерра [ 1 8 ] ; однако эти уравнения очень сложны. Более простоуравнение, предложенное Ю- Н . Работноным | 8 ] , имеет вид i