* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Сложные нелинейные тела где 1], —интенсивность скоростей деформаций сдвига: r-jf ИхU) z 145 4- (ly Ы 2 4- (Ь - Ы 2 + Среда считается несжимаемой. Из равенств (30) следует зависимость где T i — интенсивность касательных напряжений. Картина движения вязко-пластической среды своеобразна: в зонах невысоких напряжений деформации не происходят. Течение в я з к о - п л а с т и ч е с к о й массы в круг­ лой трубе {диаметр 2й). Движение осуществимо при условии, что rpaiHCFiT давления р — р (г) достаточно велик, именно d * ^ при узь Центральная часть массы dz движется как твердое тело; в деформируемой кольцевой зоне г скорость возрастает по параболическому закону от пулевого на стенке трубы (г — Ь) до максимального значения при г ^~ г . скоростей при течении в трубе показан на рис. 15. Касательное 0 0 ^ г^ Ь значения Профиль напрнже- _* ние максимально у стенки трубы г =Ь, жается до , где оно равно Ь dp - —~-, и сни­ на границе педеформнруемаго ядра. Масса, протекаю щая в единицу времени. dp 8 dz При u — 0 отсюда следует известная формула Пуазейля. Последовательное соединение вязкого и пластического элементов {рис. 16) приводит к среде, обладающей следующими свойствами: при о а среда течет подобно вязкой жидкости; при и — <з наступает пластическое течение; напряжения не могут превосходить предел текучести, Упру го-вязко-пластическое тело. Включение упругого элемента в вязко-пластическую схему позволяет учесть влияние упругих дефор­ маций. Первая упруго-нязко-пластнческая модель {рис. [ 7 а) при напряжениях ниже предела текучести ( о , < ; а ) ведет себя как T х г х т г т