* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

131 Теория упруго-вязких тел х Функцию<р (о ) определяют по опытным данным, она численно ранни котангенсу угла наклона секущей ОВ (рис. 2, 0). В сложном напряженном состоянии течение определяется уран пениями где о^ — интенсивность напряжений (при одпооспом растяжении Уравнения этого типа используют в теории ползучести (см. гл. -1). Пластичное тело при напряжениях ниже предела текучести не деформируется. При достижении предела текучести о развивается пластическое течение, происходящее при постоянном напряжении Т а = <т . { г (10) Это соотношении называют условием текучести {см. гл. 3 ) . Пласти­ ческую среду можно представить в виде элемента сухого (кулонона) трения (рис. 1, в). СЛОЖНЫЕ (ЛИНЕЙНАЯ ЛИНЕЙНЫЕ ТЕЛА ВЯЗКО-УПРУГОСТЬ) Реальные тела обладают одновременно упругостью, вязкостью, пластичностью в различных формах и соотношениях. Комбинируя рассмотренные выше простые модели, можно вводить сложные среды, соответствующие поведению тех или иных реальных материалов. При­ нято различать линейные и нелинейные тела в зависимости от того, являются ли законы деформации линейными или нелинейными. Решения задач для линейных тел существенно проще и обладают многими про­ стыми свойстнами. Т а к , распределение напряжении (или смещенн;')) во многих случаях будет таким ж е , как в упругом теле (см. стр. 142). Упруго-вязкая среда Кельвина (или Фойхтд). 11редставим себе, что каждая частица тела состоит из упругого и швкого элементов, соединенных параллельно (рис. 3 ) . Тогда напряжение будет склады­ ваться из напряжения, определяемого упругой деформацией, и напря­ жения, вызываемого вязким сопротивлением, т. е. С, = ? б , + ц - ^ . Интегрируя это уравнение, получаем Ill) где е — д е ф о р м а ц и я 10 в начальный момент времени t= 0; Т = время релаксации. В состоянии покоя упруго-вязкая среда ведет се^я как упругая [ и б о — 0 ) . Если среде сообщить постоянную деф 1'" у