* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Простые тела Закол Гука в форме, решенной относительно напряжений, имеет вид о . - 2G - Оу ,. х :з) уравнение (4) Нелинейно упругое тело. При одноосном растяжении деформирования нелинейно упругой среды имеет вил * i - /(*i)e,; /(е )>0. 1 Функцию / определяют по экспериментальной кривой деформи­ рования, показанной на рис. 2» а линией О й , эта функция численно равна тангенсу угла наклона секущей. Подобный материал также можно представить пружиной, но с не­ линейной характеристикой. Сложное напряженное состояние нелинейно упругой среды описы­ вается уравнениями теории упруго-пластической деформации (урав­ нениями Генки, см. гл. 3). Линейно вязкое тело (ньютоновская жидкость). Элемент, следующий зако­ ну вязкости Ньютона (Ti п dt где f i — коэффициент низ-* кости; — у = t — ско­ рость деформации (рас­ Р ш : . 2. Линейный и нелинейный з а к о н ы : сматривается одноосное а — упругости! б — вязкости растяжение), можно изоб­ разить моделью, состоящей из поршня, двигающегося в цилиндре с вязкой жидкостью (рис. I , б ) , Закону (5) на рис. 2, б отвечает пря­ мая OA. При переходе к сложному напряженному состоянию обычно при­ нимают, что объемная вязкость отсутствует, тогда компоненты ско­ рости деформации (см. гл. I) снизаны с компонентами напряжения обоб­ щенным законом Ньютона l з хг Компоненты напряжения являются понентов скорости деформации линейными функциями ком­ а а — 2ц Е - ъх> • • ^хг — Л;хг а) Вследствие несжимаемости компоненты напряжения определены Компонентами скорости деформации с точностью до гидростатического Давления а. Нелинейно вязкое тело (неньютоновская жидкость). При одноосном Напряженном состоянии (растяжении, сжатии) уравнение нелинейно вязкого течения имеет вид h = Ф { 0, (8)